Szalontai Gábor április

Az előadások a következő témára: "Szalontai Gábor április"— Előadás másolata:

1 Szalontai Gábor 2010. április
NMR spektroszkópia (vegyész mesterkurzus: VEMKSI 4312S) Folyadékfázisú NMR spektroszkópia: polarizáció-átvitel skalárisan csatolt magok között Szalontai Gábor 2010. április

2 Cél = feltáplálás = mágnesezettség-átvitel = polarizáció-átvitel
Érzékenységnövelés (13C, 29Si, …103Rh, stb. magok mérése) Segítség a hozzárendelésben: a C, CH, CH2 és CH3 csoportok azonosítása (spektrumszerkesztés)

3 Mágnesezettség (polarizáció) átvitel: eredendő jelerősség (1H vs
Mágnesezettség (polarizáció) átvitel: eredendő jelerősség (1H vs. 13C magpár)  négyszer annyi proton mag van az alsó szinten mint 13C !  a proton négyszer olyan erős dipól mint a 13C !  a protonok négyszer olyan gyorsan precesszálnak mint a 13C -k! tehát 4*4*4 = 64 = g3 -szor erősebb lesz a protonok által keltett feszültség jel! Ráadásul: mivel a 13C természetes előfordulás csak 1,1 %. 

4 Polarizáció-átvitel Figyelem!
Miután az összes J-csatoláson alapuló polarizáció-átviteli kísérlet csak a szintek betöltöttségét tudja felcserélni, az elérhető növekedés legfeljebb egy gH/ gC (X) -nyi!

5 Besugárzott mag : 1H Mért mag (X) Giromágneses állandó, g
[rad T-1 s-1]×10-7 Max. NOE hatás I=Io(1+gH/2gX) Max. polarizáció átvitel I=Io| gH/gX| 103Rh -0.84 -14,89 31,78 13C 6,726 2.99 3.98 15N -2,711 -3,94 9,87

6 Szelektív átvitel (1H=A, 13C=X, JAX > 0 Hz)
Két-kvantumos átmenet: NOE - DH - DC 13C 1H - DH + DC +1 : +1 + DH - DC 13C 1H 1H 13C + DH + DC zéró-kvantumos átmenet: NOE - DH - DC +DH - DC = + 4DC –DC = +3DC - DH + DC + DH - DC - DH – DC = -4DC –DC = -5DC + DH + DC -3 : + 5 DH = 4DC

7 Szelektív átvitel (1H=A, 13C=X, JAX > 0 Hz)
A nettó átvitel nulla ( = 2 = 1+1) ! Ezért differenciális átvitelnek nevezzük! Két probléma van ezzel a megoldással: - szelektivitás (ez gyakorlatilag használhatatlanná teszi), - antifázisú jelek (pl. proton lecsatolás esetén ezek törlik egymást).

8 A megoldás: INEPT (Insensitive Nucleus Enhancement by Polarisation Transfer) (vektor modell)

9 INEPT (Insensitive Nucleus Enhancement by Polarisation Transfer)
CH, CH2 és CH3 csoportok INEPT spektrumai INEPT (Insensitive Nucleus Enhancement by Polarisation Transfer) D =(1/pJ)*sin-1(1/n0,5) n= az azonos protonok száma

10 INEPT: példák (spektrumszerkesztés)
[ppm] 120 100 80 60 40 [rel] 10 20 30 iso-codeine e:\Avance400 inept Scale : iso-codeine e:\Avance400 inept Scale : 0.10 iso-codeine e:\Avance400 inept Scale : INEPT (izo-kodein proton-lecsatolt) spektrum -CH2- k lefelé, -CH-k és CH3-ak felfelé INEPT (refókuszált de proton-csatolt) spektrum C-13 NMR (proton lecsatolt) spektrum

11 INEPT: példák (Si-29 N= …)
INEPT (.... proton-lecsatolt) spektrum

12 Szelektív INEPT: polarizáció-átvitel két-, háromkötéses csatolások felhaszná-lásával

13 Törli a természetes C-13 polarizációt!
INEPT vs. DEPT 180o 1H impulzus Változó Θ+/-y t = 1/2J Kifejlődés t= 1/2J ideig 90o 1H impulzus t = 1/2J 1H lecsatolás 13C 90o impulzus 13C 180o impulzus Akvizició +/- x INEPT DEPT pJD = Θ D =(1/pJ)*sin-1(1/n0,5)

14 Egy (SQ)- és több (MQ)-kvantum koherenciák: egyszerűsített fizikai kép (AX rendszer)
SQ: DM= +/- 1, ezek észlelhetőek... A X MQ: DM= +/- 2, 3, ... mindig antifázisúak és emiatt nem észlelhetőek... nA + nX

15 A több-kvantum koherenciák tulajdonságai
A rendűséggel (p) arányosan változnak az átmenetek frekvenciái (p*f1). Ahol f1= a gerjesztő rf tér frekvenciája. Ennek megfelelően változnak a fáziscsúszások is a gerjesztő impulzus szögéhez képest (p*f1)… A zéró-kvantumos átmenetek függetlenek ettől a hatástól. Gerjesztési eljárás: 90o-t-180o-t-90o (p=2, 4, 6, ...stb)

16 A DEPT mint több-kvantumszűrő: (kvantummechanikai modell)
p/2 f p/2-x impulzusok 180o 1H impulzus t = 1/2J Kifejlődés t= 1/2J ideig 90o 1H impulzus t = 1/2J 1H lecsatolás 13C 90o impulzus Két-kvantum (CH), három-kvantum (CH2) és négy-kvantum (CH3) koherenciákat hoz létre! A Θ szög változtatásával ezek kiválaszthatóak (spektrumszerkesztési lehetőség! 13C 180o impulzus Akvizició +/- x Egy-kvantum koherenciákat létrehozó „beolvasó” impulzus!)

17 Spektrumszerkesztés: a jelintezitások és fázisok függése a Θ szögtől
CH3 CH2 CH 90o 135o 180o

18 DEPT, APT: alkalmazási példák
DEPT spektrum: nem minden szénatom látszik, a CH-k és CH3 –ak felfelé, és a CH2-ők lefelé mutatnak, a kvaternerek nem jelennek meg! [ppm] 160 140 120 100 80 60 40 [rel] - 10 - 5 5 10 15 BL e:\Avance _February Scale : BL e:\Avance _February Scale : Shift : ppm = 8.40 Hz BL e:\Avance _February Scale : 0.739 APT spektrum: minden szénatom látszik, a CH-k és CH3 –ak lefelé, a kvaternerek és a CH2-ők felfelé mutatnak! Az oldószer jelei sem látszanak !!! C-13{H1} spektrum: minden szénatom látszik!

19 Polarizáció-átvitel egyéb, bármilyen magpár között
Miután az összes J-csatoláson alapuló polarizáció-átviteli kísérlet csak a szintek betöltöttségét tudja felcserélni, az elérhető növekedés vagy csökkenés legfeljebb egy gH/gC (X) -nyi! 31P (g=17.235) vs. 107Ag (g=1.98 rads-1T-1 ) 1J(31P - 1H) ~ 350 Hz

20 Attached Proton Test: alapelv
13C 90o impulzus 13C 180o impulzus t = 1/J Relaxációs szünet H-1 lecsatolás H-1 lecsatolás J = 13C-1H skaláris csatolási állandó ~ 125 – 230 Hz t = 1/J

21 Spektrumszerkesztés APT-vel: praktikum
Nincs polarizáció-átvitel. Emiatt rossz az érzékenység. Ha elegendő anyagunk van, ez a legcélszerűbb választás, hiszen az információ tartalma azonos egy normál + egy DEPT spektruméval! Figyelem: túl rövid relaxációs szünet a kvaterner jelek eltűnéséhez vezethet!!

22 Javasolt irodalom Szalontai Gábor: Egy- és kétdimenziós NMR módszerek, jegyzet (pdf) 2003. A.Derome: NMR techniques for chemists, Pergamon, Oxford, 1987 T.D.W.Claridge: High-Resolution NMR Techniques in Organic Chemistry, Pergamon, Oxford, 1999 M.H.Levitt: Spin dynamics, Wiley, Chichester 2002