Szemcsés rendszerek statikája Tibély Gergely 2006. X. 26.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Készítette: Kosztyán Zsolt Tibor
Advertisements

Mechanika I. - Statika 4. hét:
Mechanika I. - Statika 10. hét: Összetett szerkezetek, Gerber- tartók
Az anyagi pont dinamikája A merev testek mechanikája
Körfolyamatok (A 2. főtétel)
C++ programozási nyelv Gyakorlat hét
Nemlineáris és komplex rendszerek viselkedése
I S A A C N E W T O N.
SZÉCHENYI EGYETEM, Tartószerkezetek Tsz.
RedOwl Bende Márk Bláthy Ottó Titusz Informatikai Szakközép Iskola 12/c Mesterlövészt azonosító elektronikus szerkezet.
5. hét: Rácsos tartók számítása Készítette: Pomezanski Vanda
Műveletek logaritmussal
Mechanika I. - Statika 3. hét:
METSZŐDŐ ERŐK egyensúlya Fa.
Vektormező szinguláris pontjainak indexe
Euklidészi gyűrűk Definíció.
REAKCIÓKINETIKA BIOLÓGIAI RENDSZEREKBEN
Nagy Ádám 9.G. Az egyszerű gépek.
IPPI ÁLTALÁNOS ISKOLA SZILÁGY MEGYE
STATIKAILAG HATÁROZATLAN SZERKEZETEK
Agárdy Gyula-dr. Lublóy László
MECHANIKA STATIKA MEREV TESTEK STATIKÁJA EGYSZERŰ TARTÓK.
Földstatikai feladatok megoldási módszerei
MECHANIZMUSOK SZÁMÍTÓGÉPES MODELLEZÉSE
Lineáris korreláció és lineáris regresszió. A probléma felvetése y = 1,138x + 80,778r = 0,8962.
Mérnöki Fizika II. 3. előadás
1.feladat. Egy nyugalomban lévő m=3 kg tömegű, r=20 cm sugarú gömböt a súlypontjában (középpontjában) I=0,1 kgm/s impulzus éri t=0,1 ms idő alatt. Az.
1. Feladat Két gyerek ül egy 4,5m hosszú súlytalan mérleghinta két végén. Határozzuk meg azt az alátámasztási pontot, mely a hinta egyensúlyát biztosítja,
Fizika 3. Rezgések Rezgések.
Regresszióanalízis 10. gyakorlat.
Dinamikus klaszterközelítés Átlagtér illetve párközelítés kiterjesztése N játékos egy rácson helyezkedik el (periodikus határfeltétel) szimmetriák: transzlációs,
A kvantummechanika alapegyenlete, a Schrödinger-féle egyenlet és a hullámfüggvény Born-féle értelmezése Előzmények Az általános hullámegyenlet Megoldás.
Készítette: Kosztyán Zsolt Tibor
Lineáris egyenletrendszer megoldása MS Excel Solver segítségével
Hőtan.
Egyszerű síkbeli tartók
Közös metszéspontú erők
Mechanika KINEMATIKA: Mozgások leírása DINAMIKA: a mozgás oka erőhatás
Pozsgay Balázs IV. évfolyamos fizikus hallgató
Vektorterek Definíció. Legyen V Abel-csoport, F test, továbbá
Mintaképződés bináris dipoláris vékonyrétegekben Varga Imre és Kun Ferenc Debreceni Egyetem Elméleti Fizikai Tanszék.
Variációs modell nyírási zónákra Szekeres Balázs mérnök-fizikus hallgató Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem 2006.
Makk Péter Nyomásviszonyok szemcsés anyagokban. Vázlat Janssen-effektus Nyomásmegoszlás homokkupac alatt A nyomásminimum lehetséges okai Makroszkópikus.
Torlódás (Jamming) Kritikus pont-e a J pont? Szilva Attila 5. éves mérnök-fizikus hallgató.
Térkitöltés Véletlen pakolások
Deformációlokalizáció, nyírási sávok Pekker Áron
Diszkrét elem módszerek BME TTK, By Krisztián Rónaszegi.
2. Koordináta-rendszerek és transzformációk
A Van der Waals-gáz molekuláris dinamikai modellezése Készítette: Kómár Péter Témavezető: Dr. Tichy Géza TDK konferencia
Az elvben figyelembe veendő kapcsolási rendek számáról képet kaphatunk, ha felmérjük az adott N és M áramok és egy-egy fűtő- és hűtőközeg.
1. MATEMATIKA ELŐADÁS Halmazok, Függvények.
TARTÓK ALAKVÁLTOZÁSA ALAPFOGALMAK.
Kenyér kihűlése Farkas János
A tehetetlenségi nyomaték
Sándor Balázs BME, Vízépítési és Vízgazdálkodási Tanszék
FÜGGŐLEGESEN REZGETETT INGA
Merev test egyensúlyának vizsgálata
Pontszerű test – kiterjedt test
Készült a HEFOP P /1.0 projekt keretében
A MECHANIKA MEGMARADÁSI TÖRVÉNYEI
T.5. tétel (minimálpolinom egyértelmű létezése)
TERMÉKSZIMULÁCIÓ Modellek, szimuláció 3. hét február 18.

Munka, energia teljesítmény.
A tehetetlenségi nyomaték
III. előadás.
Áramlás szilárd szemcsés rétegen
A mesterséges neuronhálók alapjai
Fluidizáció Jelensége: Áramlás szemcsehalmazon
Hőtan.
Előadás másolata:

Szemcsés rendszerek statikája Tibély Gergely X. 26.

Problémafelvetés Statikai jellemzés? Terhelhetőség?

Egyszerű példa 2 ismeretlen erőkomponens 2 egyenlet Létezik egyértelmű megoldás 3 ismeretlen erőkomponens 2 egyenlet Sok lehetséges megoldás van …ha a testek nem összenyomhatatlanok g F1F1 F2F2 (Súrlódás nincs.)

Tanulságok - Ha a kényszererők száma épp elég az egyensúlyhoz, a geometria meghatározza az erőket. - Ha a minimálisan szükségesnél több kényszer van, sok megoldás létezik – nagyobb tolerancia külső terheléssel szemben?

Strukturális merevség Modell: erők rudak l részecskék csatlakozási pontok Esetek osztályozása strukturális merevség szerint: - hipostatikus: kevés rúd, flexibilis - izostatikus: éppen elég rúd - hiperstatikus: szükségesnél több rúd hiperstatikus eset: a rudak vagy deformálhatóak, vagy nem függetlenek a paramétereik (pl. tökéletes rács) Ha a rudak(szemcsék) elég merevek (a külső terheléshez képest) és az erők függetlenek, csak izostatikus szerkezet lehetséges.

Mennyi kötés kell az izostatikussághoz? Szabadsági fokok száma (konfigurációs tér dimenziója): N f Kontaktusszám: N c Hiperstatikus („felesleges”) kontaktusok száma: h naiv becslés: Viszont: létezhetnek olyan elmozdulások, amelyekre minden kontaktus invariáns (pl. egész rendszer merev testként való mozgatása). Az ilyen „laza módusok” száma legyen: k belátható:

Kritikus koordinációs szám Koord. szám ( z ): egy részecske kontaktusainak száma. kritikus, ha az ismeretlen erőkomponensek száma azonos az egyensúlyi egyenletek számával. Pl. súrlódásmentes, gömb alakú részecskékre: nd egyensúlyi egyenlet kontaktus Érvelés deformálhatatlan részecskékre: Minden kontaktus egy szabadsági fokot vesz el, tehát a strukturális merevséghez legalább N f kontaktus kell. Mivel merev részecskék esetén nem lehetnek egymással „ütköző” geometriai kényszerek, egyensúlyi egyenletek száma. Tehát azaz

Izostatikusság Egy adott probléma (adott geometria + külső erők) izostatikus, ha az egyensúlyt leíró egyenletek egyértelműen meghatározzák a kontaktuserőket (és ha létezik egyensúlyi megoldás). Ekkor h , azaz nincs több kontaktus a minimálisan szükségesnél. Egy geometria izostatikus, ha minden külső terhelés izostatikus problémát definiál rajta. Ekkor h  és k  k  azaz csak triviális laza módusok vannak ( k  az összes részecske, mint merev test szabadsági fokainak száma).

Nem izostatikus geometriák Ilyenkor z  z crit azaz általános külső erő esetén p   valószínűséggel a feladat nem megoldható (kevesebb ismeretlen, mint egyenlet). Miért látunk mégis ilyet: a geometria és a külső erők nem függetlenek, a külső erők állítják be a geometriát. Laza módusok megengedettek, ha merőlegesek a terhelésre.

Izostatikus geometria törékenysége Modell (nem egyforma sugarak!): Perturbáció: egyik alsó erő pici megváltoztatása Mért válasz: függőleges elmozdulások négyzetes összege, a magasság függvényében

Izostatikus geometria törékenysége II. Másik szimuláció:

Konklúziók -Szemcsés rendszerek statikájának leírásában a strukturális merevség hasznos koncepció. -Izostatikus probléma (pl. merev részecskék) esetén pusztán a geometria meghatározza a megoldást (a kontaktuserőket). -Izostatikus esetben a geometria törékeny: a terhelés változása jelentősen átalakíthatja.

Referenciák - Unger, T. (2004). Characterization of static and dynamic structures in granular materials. PhD thesis, Budapest University of Technology and Economics - Moukarzel, C. F. Isostatic Phase Transitions and Instability in Stiff Granular Materials. Phys. Rev. Lett. 81, 1634 (1998). -Roux, J. N. Geometric origin of mechanical properties of granular materials. Phys. Rev. E 61, 6802 (2000). -Kasahara, A. and Nakanishi H. Isostaticity and mechanical response of two-dimensional granular piles. Phys. Rev. E 70, (2004).

Példa nemtriviális laza módusra