Forgási állapotok kvantummechanikai leírása 1. Forgás két dimenzióban 2. Forgómozgás három dimenzióban; térbeli forgás - Míért fontos ez a témakör? - Miért.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Energia, Munka, Teljesítmény Hatásfok
Advertisements

Az anyagi pont dinamikája A merev testek mechanikája
Környezeti és Műszaki Áramlástan I. (Transzportfolyamatok I.)
A H-atom kvantummechanikai tárgyalása Tanulságok 1.
7. A MOLEKULÁK REZGŐ MOZGÁSA
A munkasebesség egyenlőtlensége
E képlet akkor ad pontos eredményt, ha az exponenciális tényező kitevőjében álló >>1 feltétel teljesül. Ha a kitevőben a potenciálfal vastagságát nanométerben,
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE
1. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI
MIKROKANONIKUS SOKASÁG: N részecske E összenergiával V térfogatban
A lyukas dob hangjai Hagymási Imre Bolyai Kollégium fizikus szakszeminárium november 15.
Térbeli infinitezimális izometriák
Mozgások Emlékeztető Ha a mozgás egyenes vonalú egyenletes, akkor a  F = 0 v = állandó a = 0 A mozgó test megtartja mozgásállapotát,
Motorteljesítmény mérés
A munkasebesség egyenlőtlensége
Pontrendszerek mechanikája
Mérnöki Fizika II. 3. előadás
Spektroszkópiai alapok Bohr-féle atommodell
Időbeli lefolyás szerinti
A rezgő mozgás kvantummechanikai leírása 1. Miért kell foglalkoznunk ezzel a problémával? 2. Mi a legegyszerűbb modell? 3. Mi a várható eredménye a legegyszerűbb.
A kvantummechanika alapegyenlete, a Schrödinger-féle egyenlet és a hullámfüggvény Born-féle értelmezése Előzmények Az általános hullámegyenlet Megoldás.
A hidrogénatom kvantummechanikai modellje
Rendszerek sajátfüggvényei és azok tulajdonságai Folytonos (FT) rendszerekkel foglalkozunk,de az eredmények átvihetők diszkrét rendszerekre is. kt)kt)
3. A TÖBBELEKTRONOS ATOMOK SZERKEZETE
Ami kimaradt....
2. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI
A H-atom kvantummechanikai tárgyalása Tanulságok
Szimmetriaelemek és szimmetriaműveletek (ismétlés)
2. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI
2. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE
6. A MOLEKULÁK REZGŐ MOZGÁSA A két tömegpontból álló harmónikus oszcillátor.
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE A hidrogénatom Schrödinger-egyenlete.
1. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI
1 6. A MOLEKULÁK FORGÁSI ÁLLAPOTAI A forgó molekula Schrödinger-egyenlete.
2. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI 1. Erwin Schrödinger: Quantisierung als Eigenwertproblem (1926) 2.
A H-atom kvantummechanikai tárgyalása Tanulságok
A H-atom kvantummechanikai tárgyalása Tanulságok
6. A MOLEKULÁK FORGÓMOZGÁSA
A H-atom kvantummechanikai tárgyalása Tanulságok
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE
A test mozgási energiája
Paradoxon perdületre TÉTEL: Zárt rendszer perdülete állandó. A Fizikai Szemle júliusi számában jelent meg Radnai Gyula és Tichy Géza hasonló című.
Makai Mihály egyetemi tanár BME NTI
11. előadás Atomfizika.
6. A MOLEKULÁK REZGŐ MOZGÁSA
A perdület megjelenése mindennapjainkban
Differenciálegyenletek
Az anyagszerkezet alapjai
A tehetetlenségi nyomaték
A dinamika alapjai - Összefoglalás
Atom - és Elektronpályák
Munka.
A forgómozgás és a haladó mozgás dinamikája
Merev test egyensúlyának vizsgálata
Pontszerű test – kiterjedt test
A mozgás egy E irányú egyenletesen gyorsuló mozgás és a B-re merőleges síkban lezajló ciklois mozgás szuperpoziciója. Ennek igazolására először a nagyobb.
Készült a HEFOP P /1.0 projekt keretében Az információtechnika fizikája VIII. Előadás Atomok és molekulák kvantummechanikája Törzsanyag.
A „tér – idő – test – erő” modell a mechanikában A mechanika elvei Induktiv úton a Maxwell-egyenletekig Áram – mágneses tér Töltés – villamos tér A villamos.
By: Nagy Tamás…. A rögzített tengely körül forgó merev testek forgásállapotát – dinamikai szempontból – a tehetetlenségi nyomaték és a szögsebesség szorzatával.
A forgómozgás dinamikája
A forgómozgás és a haladómozgás dinamikája
Munka, energia teljesítmény.
PERDÜLET NAGY NORBERT I₂.
A tehetetlenségi nyomaték
A munkasebesség egyenlőtlensége
Munka Egyszerűbben: az erő (vektor!) és az elmozdulás (vektor!) skalárszorzata (matematika)
Szilárd testek fajhője
DEe >> DEvib >> DErot
Rácsrezgések kvantummechanikai leírás
Előadás másolata:

Forgási állapotok kvantummechanikai leírása 1. Forgás két dimenzióban 2. Forgómozgás három dimenzióban; térbeli forgás - Míért fontos ez a témakör? - Miért bontjuk két részre? - Mit várhatunk az aktuális Scrödinger egyenlet(ek) megoldásától? (V=0!) - A kapott eredményekből milyen következtetéseket vonhatunk le? - Az eredmények mire használhatók?

1. Forgás két dimenzióban y=rsin  y x  r x=rcos  A részecske potenciális energiája zérus: V=0 E=E kin ;  (x,y)

 (x,y) y=rsin  x=rcos   (r,  ) Az m tömegű részecske tehetetlenségi nyomatéka: I=mr 2

Keressük a megoldást (sajátfüggvényt) függvény alakban sajátfüggvény(ek)energia sajátérték(ek)

Explicit alakjához meg kell adni A értékét és m l lehetséges értékeit! A normálási feltételből: m l = 0,  1,  2,  3,...

2. Forgómozgás három dimenzióban; térbeli forgás x y z  r V(x,y,z)=0 

vagy

I=mr 2

Forgó mozgás síkban!

Megoldása tehát

Következtetések 1. A zérus potenciáltérben bekövetkező forgást kvantált energiaszintek jellemzik. 2. A sajátfüggvények a polárszög(ek)től függenek, síkbeli forgás esetén exponenciális alakban is felírható, térbeli forgás esetén két függvény (exponenciális és trigonometrikus hatványsor) szorzataként írható fel. 3. A térben forgó részecske mozgásmennyiségmomentuma és annak térbeli iránya is kvantált