Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Tornádók kísérleti modellezése Halász Gábor ELTE TTK Fizika BSc, 1. évfolyam.

Hasonló előadás


Az előadások a következő témára: "Tornádók kísérleti modellezése Halász Gábor ELTE TTK Fizika BSc, 1. évfolyam."— Előadás másolata:

1 Tornádók kísérleti modellezése Halász Gábor ELTE TTK Fizika BSc, 1. évfolyam

2 Légköri örvények Katrina hurrikán (Florida, 2005 augusztus) Haitang tájfun (Taiwan, 2005 július)

3 Tornádók Oklahoma, 1999 május Áramlási kép Motiváció: Az áramlás jobb megértése egyszerű kísérlet segítségével

4 A kísérleti modell

5 A modell paraméterei Az edény sugara (R = 3,8 - 22,4 cm)Feltöltési magasság (H = 12,0 - 27,1 cm)A keverőfej magassága (d = 0,75 - 1,0 cm)A keverőfej félhosszúsága (a = 1,2 - 4,0 cm)A keverőfej szögsebessége (Ω = s -1 )Tölcsérmagasság (Δh)A tölcsér félszélessége (b)

6 A paraméterek függése I. A magasság a keverőfej szögsebességének négyzetével arányos: Δh ~ Ω 2 Különböző színek  Edény méretei (R, H) Különböző szimbólumok  Keverőfej méretei (a, d) A félszélesség lényegében független a keverőfej szögsebességétől

7 A paraméterek függése II. (Tölcsérmagasság) (A tölcsér félszélessége) A mérési eredmények további vizsgálata után: Az edény méreteitől (R, H) való függés elég gyenge A vizsgált rendszer kvantitatív leírása mérési hibán belül 9,8 m/s 2 m 2 /s

8 A tölcsérmagasság Dimenziós megfontolások A mérési eredmények további vizsgálata A tölcsérmagasság függvénye További összefüggések

9 Sebességtér felvétele I. PIV = Particle Image Velocimetry ELTE TTK Kármán Laboratórium

10 Sebességtér felvétele II. R = 22,4 cm, H = 16,8 cm, d = 0,9 cm, a = 2,5 cm, Ω = 35,5 s -1

11 Az érintőirányú sebesség r > 8 cm esetén Az érintőirányú sebesség arányos a keverőfej szögsebességével: v t ~ Ω  Független a magasságtól

12 A sugárirányú sebesség Felül beáramlás, alul kiáramlás A sugárirányú sebesség is arányos a keverőfej szögsebességével: v r ~ Ω

13 A függőleges sebesség Összenyomhatatlan folyadék  A függőleges komponens kiszámítása Legbelül (r < 8 cm) a PIV nem használható  Nyomkövetéses eljárások Kívül feláramlás, beljebb leáramlás

14 Gyöngyös nyomkövetés

15 Festékes nyomkövetés

16 Az áramlási kép

17 A tornádó és a modell Kansas, 2004

18 Az áramlás komponensei A szélsebesség érintőirányú komponense (Dél-Dakota, 1998) Az érintőirányú sebességkomponens lényegében megegyezik: Sugárirányú és függőleges komponens Erős eltérések a másik két komponens tekintetében

19 Dimenziómentes számok Nehézségi erő szerepe  Froude-szám Viszkozitás szerepe  Reynolds-szám A tornádó esetében: H = 1000 m u = 70 m/s c = 200 m v = 0,15 cm 2 /s A modell esetében: H = 20 cm u = 50 cm/s c = 1 cm v = 0,01 cm 2 /s Fr = Re = Fr = 0,7Re = 10 9 Fr = 0,4Re = 5000 Hidrodinamikai hasonlóság az érintőirányú komponens szempontjából

20 Más modellek

21 VÉGE


Letölteni ppt "Tornádók kísérleti modellezése Halász Gábor ELTE TTK Fizika BSc, 1. évfolyam."

Hasonló előadás


Google Hirdetések