Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Szatmári Sándor SzTE Kísérleti Fizikai Tanszék Rövid lézerimpulzusok aktív (nemlineáris) idő- és térszűrése Szeged, 2011. augusztus 26.

Hasonló előadás


Az előadások a következő témára: "Szatmári Sándor SzTE Kísérleti Fizikai Tanszék Rövid lézerimpulzusok aktív (nemlineáris) idő- és térszűrése Szeged, 2011. augusztus 26."— Előadás másolata:

1 Szatmári Sándor SzTE Kísérleti Fizikai Tanszék Rövid lézerimpulzusok aktív (nemlineáris) idő- és térszűrése Szeged, augusztus 26.

2 Nagy Intenzitású Lézer Laboratórium High Intensity Laser Laboratory (HILL) Excimer lézerrel pumpált rövid impulzusú lézerrendszerek kutatása, fejlesztése Nagy intenzitású lézer-anyag kölcsönhatások vizsgálata VUV és XUV keltése 100  J, < 500 fs 83 nm-en 80 mJ, 600 fs (100 fs) 248 nm-en

3 Munkatársak Dr. Földes István tudományos tanácsadó Dr. Bohus János egyetemi adjunktus Dajka Rita tudományos segédmunkatárs Barna Angéla PhD hallgató 13 tagú mechanikai és elektromos műhely

4 4 Lézerek teljesítményének növekedése S. Nakai ábrája

5 Short-pulse excimers Lézerek intenzitásának fejlődése

6 A tér- és időbeli kontraszt fontossága Az irány szerinti tulajdonságok (a nyaláb homogenitás) megszabják a fókuszálhatóságot. Az időbeli (vagy intenzitás) kontrasztnak olyannak kell lenni, hogy a zaj ne lépjen kölcsönhatásba a targettel. Ennek a határa W/cm 2. A hasznos jel megcélzott intenzitása W/cm 2 A megkívánt intenzitás kontraszt !

7 A.Einstein (1917) indukált emisszió bekövetkezési valószínűség ~ B 12 N 1 w A 21 N 2 B 21 N 2 w

8

9 Gyakorlati lézer elrendezések A konvencionális elrendezésekben a fény többszöri körbejárása szükséges a rendezett fény keletkezéséhez. Rövid hullámhosszakon az energia jó tér és időbeli koncentrálására alkalmas lézerek más felépítésűek.

10 A telítés fogalma, telítődő abszorpció n 0 + n 1 = n n1n1 n0n0 stac. eset: telítési intenzitás:

11 ha I << I T (klasszikus eset) ha I ≈ I T ha I → ∞

12 Rövid impulzusok erősítése abszorpció esetén  ≠ 0 „helyi” hatásfok:  Frantz-Nodvik formula

13  = 0g/ 

14 Optikai erősítők főbb paraméterei az energiasűrűség függvényében

15 Optikai erősítők a jó hatásfoknak megfelelő tartományban a hasznos jelet kevésbé erősítik, mint a zajt. Ezt elvileg kompenzálni lehet telítődő abszorberekkel, melyek telítés esetén nagyobb transzmissziót eredményeznek a hasznos jelre. A zaj összetétele: ASE CPA-ból származó jel

16 Kompresszor rövid impulzus megnyúlt impulzus nagy energiájú, megnyúlt impulzus nagy energiájú, rövid impulzus Nyújtó Erősítő Fázismodulált impulzuserősítés Chirped Pulse Amplification (CPA)

17 A „kétszínű” lézerrendszerek előnyei a rövid impulzus keltése erősítése optimális helyen végezhető Erősítés egy része hosszú hullámhosszon zajszűrés (ASE) aktív térszűrés spektrális szűrés

18 A nyaláb térbeli tulajdonságainak változása nemlineáris frekvencia-konverzió esetén. klasszikus eset: „ideális” eset:

19 Important figure of merits of high intensity laser systems: a)spatial and b)temporal quality of the pulses.

20 a) Spatial filtering

21 Fourier transform of a flat-topped and a noisy intensity distribution intensity distribution

22 Output distribution by removing the different, higher orders

23 Active spatial filtering: Nonlinear transmission instead of the aperture

24 Saturable absorber SHG as an order selector

25 Kísérleti eredmények

26 „Kétszínű” lézerek: a „színváltásnál” mind az idő, mind a térszűrés megvalósítható (ezzel a spektrális tulajdonságok és a nyalábhomogenitás is kontrollálható) „Egyszínű” lézerek: ?

27 b) Temporal filtering: The use of plasma mirrors KrF lasers have a good focusability and high available contrast. Plasma mirrors are the most efficient cleaning tools in the generation of femtosecond laser pulses of ultrahigh contrast. Idea: Only the leading edge of the ultrashort pulse is above plasma threshold, i.e. prepulses and pedestals are transmitted by a transparent target, the short pulse is reflected and „cleaned”. Plasma mirrors provided several orders of magnitude improvement of the contrast for Ti-sapphire allowing surface harmonics generation up to several keV (Dromey et al.). The ultrashort KrF laser of the HILL laboratory is based on direct amplification. Only ASE prepulse is present – partially suppressed by off-axis amplification. But: Surface photoionization by the 5eV KrF photons must be avoided, Prepulse intensity < 10 7 W/cm 2 needed.

28 Plasma Mirror for Short-Pulse KrF Lasers First succesful demonstration of the plasma mirror effect for KrF laser. After a logarithmic increase saturation of the reflectivity (>40%) is reached at ~10 14 W/cm 2 intensity, for 12.4°angle of incidence. For shorter pulses a reflectivity in excess of ~50% can probably be obtained.

29 Comparison with Ti-sapphire Plasma Mirror Origin of the „noise” at the output: Ti:SapphireCPA scheme, ASE KrFASE( contrast) The plasma mirror effect is considered as an effective way of improving the contrast. Disadvantages: loss in energy (power) limited improvement in the contrast (governed by the ratio of the plasma reflectivity and of the reflectivity of the sample) (typically one order of magnitude improvement for one mirror) KrF Ti:Sa Ziener et al, J. Appl. Phys. 93, 768 (2003)

30 New Idea: Combination of the Plasma Mirror with a „conjugate” Spatial Filter In this new arrangement the plasma mirror is positioned in the Fourier-plane of a focussing mirror put into the input beam. The use of an annular input beam and an output aperture - allowing transmission only in the „central hole” of the annular beam - gives no transmission as long as the reflectivity is the same for the different diffraction orders. If the reflectivity (either the amplitude or the phase) is different for the more intense central lobe of the diffraction pattern, the central hole of the aperture becomes illuminated. Extremely high contrast!

31 Intensity distribution at the Fourier-plane for an annular input beam Input Fourier-plane:

32 Output distribution: a)With no modulation at the Fourier-plane Fourier-plane Output

33 Output distribution With amplitude modulation at the Fourier-plane: the 0th order is enhanced (plasma mirror effect) by a factor of 5 Output Fourier-plane Output

34 Output distribution b)With amplitude modulation at the Fourier-plane: the 0th order is enhanced (plasma mirror effect) by a factor of 25 Fourier-plane Output

35 New approach: phase modulation! Output distribution c)With phase modulation at the Fourier-plane: the 0th. order is shifted by  (in the self generated plasma) Output Fourier-plane

36 Output distribution with noisy input d) With phase modulation at the Fourier-plane: the 0th. order is shifted by  (in the self generated plasma) Input Output

37 Experimental realization of the nonlinear plasma filter

38 Experimental results (2010. május 19.) Without gas in the focus With gas in the focus (plasma generation)

39 Conclusion Main features of the nonlinear plasma filter:  high temporal contrast referred to the noise, sharpening of the leading edge,  beam smoothing (spatial filtering),  self-adjusting (no need for precise alignement),  very high overall transmission  generally applicable.

40 Köszönöm a figyelmet! (és az érdeklődést!)


Letölteni ppt "Szatmári Sándor SzTE Kísérleti Fizikai Tanszék Rövid lézerimpulzusok aktív (nemlineáris) idő- és térszűrése Szeged, 2011. augusztus 26."

Hasonló előadás


Google Hirdetések