Irányfüggő kettőstörés

Az előadások a következő témára: "Irányfüggő kettőstörés"— Előadás másolata:

1 Irányfüggő kettőstörés
Aczél Gergely Szaller Dávid Optikai spektroszkópia szeminárium BME, március 29.

2 Irányfüggő kettőstörés és dikroizmus
Törésmutató tetszőleges elliptikus polarizáció esetén eltér az ellentétes irányban terjedő nyalábokra Törésmutató valós részében: kettőstörés (birefringence) Képzetes részében: dikroizmus Két effektus: MChD, B||k, Faraday-geometria T=PxM Toroidális momentum, T||k, Voigt-geometria Kémikusok vizsgálták, kis effektus, ’90-es évek végére tudták kimérni Multiferro anyagokban jelentős Nem csak fényterjedésre

3 Lineáris Magneto-elektromos effektus
Kiralitás Királis: forgatással és eltolással nem hozható fedésbe a tükörképével Királis pontcsoport: nem tartalmaz forgatva tükrözést (Sn, S1: tükrözés, S2: inverzió) Olyan rendszer, amely két különböző formában létezik (enantiomer), melyeket az inverzió egymásba visz, de forgatások még időtükrözéssel kombinálva sem L. D. Barron, Symmetry and Molecular Chirality, Chem. Soc. Rev. 1986, 15, 189. Lineáris Magneto-elektromos effektus Multiferro anyag: csatolt elektromos és mágneses alapállapot Faraday-féle indukciós törvény (Maxwell II.): Polarizáció k-ban páratlan komponenst tartalmaz: időtükrözésre páratlan offdiagonális elemei jelennek meg a törésmutatóban T. Arima, J. Phys.: Condens. Matter 20 (2008)

4 MChD bevezetés Egytengelyű kristályokra, ahol az optikai tengely párhuzamos B-vel, gázokra, folyadékokra: ±: a két CPL típus, d/l : a két enantiomer a királis anyagban, xd=-xl (m miatt) NCD oka: nincs inverziós szimmetria, hatása: királis anyag bármilyen irányból jövő fény két cirkulárisan polarizált része közül az egyiket jobban elnyeli, kibocsátja, illetve más sebességgel haladnak. MCD oka: nincs időtükrözési szimmetria mágneses tér miatt. Tulajdonsága, hogy akkor van, ha k párhuzamos B-vel. MChD Kereszteffektusa NCD és MCD-nek, így általában gyenge effektusok kereszteffektusaként általában nagyon gyenge. Függ k és B relatív irányától. Ellenkező előjelű a két enantiomerre Polarizációfüggetlen Kísérletek: abszorpció, lumineszcencia, fázistolás, enantiomerfeldúsítás Azt, hogy egy minta melyik enantiomer, NCD-vel dönthető el könnyen, mert az erősebb jelenség. Rikken, G. L. J. A. & Raupach, E. Pure and cascaded magnetochiral anisotropy in optical absorption. Phys. Rev. E 58, 5081–5084 (1998)

5 g az optikai anizotrópia-faktor, A az abszorpciós együttható.
Ha ε’ ±» ε’’ ± , akkor Δn’’-höz elég a képzetes részt nézni: A kísérletek közelítőleg alátámasztották Rikken, G. L. J. A. & Raupach, E. Pure and cascaded magnetochiral anisotropy in optical absorption. Phys. Rev. E 58, 5081–5084 (1998)

6 Lumineszcencia Kísérlet: Eu((±)tfc) két királis átmenetén. (± a két enantiomer jelölése) A gerjesztő fény nem polarizált Monokromátor spektrális felbontást csinál A lumineszcencia-különbséget mérik –B és +B között, Lock-in technikával. (B előjelét egyszerűbb változtatni, mint k-ét) Véges numerikus apertúra miatt a mért g kicsit kisebb a definícióbelinél. g definíciójában ennél a mérésnél nincs 2-es szorzó Rikken, G. L. J. A. & Raupach, E. Observation of magneto-chiral dichroism.Nature 390, 493–494(1997)

7 Eredmény a két enantiomerre a hatás ellentétes. B-ben lineáris
gMChD=gMCDgNCD alapján a két átmenetre 0,005 és 0,0004 számítható, a mért ettől eltér. Rikken, G. L. J. A. & Raupach, E. Observation of magneto-chiral dichroism.Nature 390, 493–494(1997)

8 Abszorpció Anyag: vékony réteg α-NiSO4 6H2O, k║B, polarizálatlan fénnyel világítjuk Transzmittált intenzitást mértek sztatikus és változó (Ω-val) mágneses térnél :I0, IΩ. Első tag: MChD, második tag: kaszkád (NCD feldúsít, aztán már MCD történik) k-ban MChD páratlan A kaszkád L-ben a th-t elsőrendű elsőrendű tagig nézve négyzetes L változtatásával a két hatás szétválasztható. I0/ IΩ arányos az MChD (és kaszkád) okozta abszorpciós együttható különbséggel. Eredmény: A hatás B-vel arányos Ellentétes a két enantiomerre 10-3 –as nagyságrendű korrekció Kaszkád hatás (külön lemért NCD és MCD alapján számolt: karikákkal jelölt) kicsi Rikken, G. L. J. A. & Raupach, E. Pure and cascaded magnetochiral anisotropy in optical absorption. Phys. Rev. E 58, 5081–5084 (1998)

9 Fázistolás Lineárisan polarizált fényt nyalábosztóval kettéosztják, a két enantiomeren ellentétes irányban haladnak át a nyalábok, majd interferálnak és megmérjük a fáziskülönbséget. A tükör a két minta közötti fényútban λ/2-t forgat, ezt a λ/2-es fázistoló visszaállítja. NCD és MCD hatása kiesik, MChD pedig erősödik. Az egyéb hibákat (pl. retro-reflektor) B fordításával és a fázisszögek egymásból kivonásával lehet kiejteni. A fázistolás arányos az MChD által okozott Δn’-vel A hatás 10-8 nagyságrendű n’-ben B=5T és λ=632,8 nm-nél. Kleindienst, P. & Wagnie` re, G. Interferometric detection of magnetochiral birefringence. Chem. Phys. Lett. 288, 89–97 (1998)

10 Enantiomerfeldúsítás
Az egyik enantiomer jobban elnyeli a fényt, így jobban disszociál, majd amikor visszatér alapállapotba, egyenlő valószínűséggel lesz a két enantiomer egyike, ilyen módon amelyik kevésbé disszociál, az feldúsul. Legegyszerűbb CPL-lel lenne, de MChD-vel is megvalósítható Anyag: Cr(III)tris-oxalato komplex vizes oldata (egyensúlyban egyenlő arányban tartalmazza az enantiomereket, de a természetes bomlása lassú, jelenleg a besugárzáshoz képest elhanyagolható, így jelentősen dúsítható). B=7,5T A dúsítás MChD-vel történik (csak Ti-lézer), majd utána a dúsítás mértékét NCD-vel mérik (csak GreNe lézer) Természetesen megjelenik a kaszkád-effektus is, azonban a minta koncentrációváltoztatásával e.e. nem változott, ezért ez a hatás kicsi lehetett. MChD –re utal: csak B ║k-nál van e.e. Nagyságrend: 10-4 Enantioselective magnetochiral photochemistry G. L. J. A. Rikken & E. Raupach NATURE | VOL 405 | 22 JUNE 2000

11 Homokiralitás oka Földi életben csak L-enantiomert találunk
DNS-sokszorosítás, önsokszorozás-problémás kevert esetben, de miért csak L? Ehhez enantiomerszelektív reakció kellett legyen, azaz szimmetriasértő reakció és királis katalizátor. NCD, neutrínóval/antineutrínóval ütközés A Földön mindez túl gyenge, így meteorit hozhatta, vagy valamilyen ködön áthaladva kerülhetett a Földre ami az ottani homokiralitást kialakította, az neutroncsillagok és fekete lyukak CPL sugárzása, vagy szupernóva-robbanás lehetett. Ellenérv: kísérleteztek a lehetséges CPL-sugárzással, de az e.e. nem lett elég nagy Isteni közbeavatkozás On the physical origin of the homochirality of life D A V I D B . C L I N E European Review, Vol. 13, Supp. No. 2, 49–59 (2005) ⓒ Academia Europaea Homochirality and the Origin of Life November 7, 2011 By Dr. Hugh Ross

12 Elektromos magneto-királis anizotrópia
Királis rendszer + B : nincs inverziós, sem időtükrözési szimmetria Onsager: ,így Kétpontellenállás csak B-ben páros tagokat tartalmazhat Mivel , Nincs szimmetriaérv az ellen, hogy a kétpontellenállás lineáris függvénye legyen PHYSICAL REVIEW LETTERS V OLUME 87, NUMBER 23 3 DECEMBER 2001 Electrical Magnetochiral Anisotropy G. L. J. A. Rikken, J. Fölling, and P. Wyder

13 Elektromos magneto-királis anizotrópia
Szimmetriaokokból ,így csak királis anyagoknál várható effektus: EMChA Egyszerű modell: spirálrugó (szolenoid) tekercs, a rajta átfolyó áram mágneses teret hoz létre: Ellenállása: PHYSICAL REVIEW LETTERS V OLUME 87, NUMBER 23 3 DECEMBER 2001 Electrical Magnetochiral Anisotropy G. L. J. A. Rikken, J. Fölling, and P. Wyder

14 Elektromos magneto-királis anizotrópia
Kísérlet: Olvadt, tiszta bizmut (nagy β) hélix formába öntve, majd szilárdulás után hőkezelve A két enantiomerre a hatás ellentétes, B-ben lineáris kis B-re, nagyobb B a Lorentz-erő révén deformálja a hélixet. Kétpontellenállás-mérés (hogy ne a Hall-effektust mérjük, ami szintén BI-vel arányos) anizotrópia: R(B=0)=0,2Ω, így es a korrekció PHYSICAL REVIEW LETTERS V OLUME 87, NUMBER 23 3 DECEMBER 2001 Electrical Magnetochiral Anisotropy G. L. J. A. Rikken, J. Fölling, and P. Wyder

15 R(B=0)=20mΩ, így 10-4-es a korrekció
Másik mechanizmus: mágneses térben mozgó töltések királisak, a magok (szórócentrumok) szintén királisak, így a szóródási folyamat kiralitásfüggő lesz, s így R is. Kísérlet: Bizmut-szálat megcsavartak, így lokálisan is csavarodott, királis lett. R(B=0)=20mΩ, így es a korrekció PHYSICAL REVIEW LETTERS V OLUME 87, NUMBER 23 3 DECEMBER 2001 Electrical Magnetochiral Anisotropy G. L. J. A. Rikken, J. Fölling, and P. Wyder

16 Toroidális momentum esetén fellépő irányfüggés
Rögzített mágneses ionokra: Először 2002-ben Er1.5Y1.5Al5O12 kristály közeli infravörös gerjesztéseiben, elektromos teret 1.4 kHz-zel változtatva, lock-in technikával, ~10-5 nagyságrend, polarizált és polarizálatlan fényre, T. Arima, J. Phys.: Condens. Matter 20 (2008) G. L. J.A. Rikken, C. Strohm, and P. Wyder, Phys. Rev. Lett. 89, (2002)

17 Röntgen irányfüggő kettőstörés
GaFeO3 spontán P||b c irányban ferrimágneses rend m’2’m mágneses pontcsoport Fe3+ ionok oktaéderes környezetben Transzmisszió mérése B||c : 50mT, 10 Hz f, 2f, 3f komponens mérése T = 50 K, TC = 205 K 0,034 mm mintavastagság E1 és E2 folyamatok interferenciája a spin irányától függ T. Arima, J. Phys.: Condens. Matter 20 (2008) Kubota M, Arima T, Kaneko Y, He J P, Yu X Z and Tokura Y 2004 Phys.Rev.Lett

18 CuB2O4 Cu2+, egy lyuk a 3d pályákon, TC = 21 K alatt A alrács AF
B0 || [110] : 2’mm’ mágneses pontcsoport B: 50 mT, 1.5 Hz Cotton-Mouton – effektus kizárása 2f mérése minta elforgatása k körül 180°-kal k|| [100] mérése AF-rend lényeges szerepe E1 és M1 d-d átmenetek interferenciája T. Arima, J. Phys.: Condens. Matter 20 (2008) Saito M, Taniguchi K and Arima T 2008 J. Phys. Soc. Japan

19 CuB2O4 MChD Cu2+, egy lyuk a 3d pályákon, TC = 21 K alatt A alrács AF
B: 50 mT E1 és M1 d-d átmenetek interferenciája CD M. Saito, K. Ishikawa, K. Taniguchi, and T. Arima PRL 101, (2008)

20 Magnongerjesztésekben: Ba2CoGe2O7
MChD B0 || [100] : 2’22’ Toroidal moment B0 || [110] : 2’mm’

21 Torroidális momentumos dikroizmus először a történelemben
k≠0 miatt megváltoznak az optikai kiválasztási szabályok: H→-H esetén változik az abszorpciós spektrum Mágneses térnél kvázielektromos tér kölcsönhat az excitonokkal Kísérlet: 5-10 μ CdS (nincs inverziós szimm., polarizált a z irányban) lemez legfelső valenciasávbeli állapotaiból fénnyel gerjesztés az exciton n=2 P és S állapotaiba. Mérték a transzmittanciát. Minta síkja merőleges a fényterjedésre T=1,6 K; H=0 és ±31000 Gauss P HYSI CAL REVI EW LETTERS VOLUME 4, NUMBER 7 APRIL 1, 1960 PHOTON MOMENTUM EFFECTS IN THE MAGNETO-OPTICS OF EXCITONS J. J. Hopfield and D. G. Thomas

22 Polarizáció ║ z; k ║ y; H ║ x, így lesz torroidális momentum.
- : H ↑ ↑ S; +: H ↑↓ S, így az állapotokhoz tartozó energiák az első két ábrán azonosak. Ha H előjelet vált, változnak az átmenetek erősségei. Optikai Mátrix elem ±x spinre: A ± kyB (csoportelm. CdS-re) CdS esetén Így a mátrixelemek aránya 1:3, így az átmeneti valószínűségek 1:9 arányban lesznek. P HYSI CAL REVI EW LETTERS VOLUME 4, NUMBER 7 APRIL 1, 1960 PHOTON MOMENTUM EFFECTS IN THE MAGNETO-OPTICS OF EXCITONS J. J. Hopfield and D. G. Thomas

23 A másik hatást nem mutatták ki. (technikai okokból)
Ekvázi kölcsönhat az excitonokkal a lineáris Stark effektuson keresztül. Kimutatás: H ║ k és H┴k összevetésével Mérési javaslat: keresztezett el.-mágn. térrel: E=-Ekvázi –nál nincs ilyen hatás. P HYSI CAL REVI EW LETTERS VOLUME 4, NUMBER 7 APRIL 1, 1960 PHOTON MOMENTUM EFFECTS IN THE MAGNETO-OPTICS OF EXCITONS J. J. Hopfield and D. G. Thomas

24 Szimmetriavizsgálat Adott tengely mentén az irányfüggés egy elégséges feltétele: ne legyen a rendszer mágneses pontcsoportjában transzformáció MChD: királis csoport, k és B azonos módon transzformálódik Toroidális momentum és k azonos módon transzformálódik Időtükrözést nem tartalmazó poláros csoport: k és P azonos módon transzformálódik Tetszőleges polarizációs állapotra akkor lesz irányfüggés, ha Nincs transzformáció, vagy ha van, akkor nincs olyan polarizáció, melyet ez a transzformáció megőrizne Lehet z irányban irányfüggés: és a z-re merőleges tengelyű által generált csoportokban és a z-re merőleges tengelyű által generált csoportokban Hő / elektromos áramra a 2. feltételt kielégítő csoportokban

25 Diagrammok Inverse MChD
Georges H. Wagnière, On Chirality and the Universal Asymmetry: Reflections on Image and Mirror Image (Wiley-VCH, Zürich, 2007) Georges H. Wagnière, PRA 40 (1989) 2437

26 Köszönjük a figyelmet!