Különböző jellegű diszkontinuitási pontokról reflektált modális hullámok u -u u -u-u u u u u u ρ.u R Vezető modusú beérkező hullámpár, vezető modusú viszavert.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Hullámmozgás.
Advertisements

Váltakozó feszültség.
Pitagorasz tétel A háromszög ismeretlen oldalának, területének és kerületének kiszámítása (gyakorlás)
Szimmetrikus 3f mennyiségek ábrázolása hatékonyan
Elme tudat nélkül: a változások és szabálytalanságok detekciójának pszichofiziológiája a látásban CZIGLER ISTVÁN MTA PSZICHOLÓGIAI KUTATÓINTÉZET MAKOG-TIHANY.
Információ átvitel problémái Kábelismereti alapok
Erősítő számítása-komplex feladat
Kábelek Készítette: Mecser Dávid. A kábel: A kábel olyan, villamos energia átvitelére alkalmas szigetelőanyaggal körülvett, víz és mechanikai behatások.
1 Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Villamosmérnöki és Informatikai Kar Villamosművek Tanszék Szakaszolási tranziensek.
Mobil eszközök vezeték nélküli tápellátása
Elektromos ellenállás
A félvezető dióda (2. rész)
Mire használható a magnetostrikció?
Globális helymeghatározás Zárthelyi dolgozat Relatív helymeghatározás fázisméréssel.
Feladatok Mikro és nanotechnika pót ZH-ra na meg pótpótZH-ra 
Síkhullámok visszaverődése és törése
Jelkondicionálás.
HÁLÓZATI TRANZIENSEK Dr. Bán Gábor egy. tan.
A Bergeron-eljárás származtatása helyettesítő generátorokkal
A csillagpont kezelésével kapcsolatos tranziensek
Különböző jellegű diszkontinuitási pontokról reflektált modális hullámok u -u u -u-u u u u u u ρ.u R Vezető modusú beérkező hullámpár, vezető modusú viszavert.
Elektronikai Áramkörök Tervezése és Megvalósítása
Ez a dokumentum az Európai Unió pénzügyi támogatásával valósult meg. A dokumentum tartalmáért teljes mértékben Szegedi Tudományegyetem vállalja a felelősséget,
A villamos és a mágneses tér
Elektrotechnika 1. előadás Dr. Hodossy László 2006.
Elektrotechnika 6. előadás Dr. Hodossy László 2006.
EMC © Farkas György.
Mérnöki Fizika II előadás
Fizika 4. Mechanikai hullámok Hullámok.
Soros kapcsolás A soros kapcsolás aktív kétpólusok, pl. generátorok, vagy passzív kétpólusok, pl. ellenállások egymás utáni kapcsolása. Zárt áramkörben.
Hullámok visszaverődése
11. évfolyam Rezgések összegzése
Ez a dokumentum az Európai Unió pénzügyi támogatásával valósult meg. A dokumentum tartalmáért teljes mértékben Szegedi Tudományegyetem vállalja a felelősséget,
HATÉKONY SAJÁTSÁGKIEMELŐK KÉPEK ÖSSZEHASONLÍTÁSÁHOZ MobileAssistant workshop, május 4. Főnix Inkubátorház, 4029 Debrecen, Csapó u. 42. A ép III/2.
Áramköri alaptörvények
E NERGETIKAI NAGYBERENDEZÉSEK MIKROSZERKEZET VIZSGÁLATA D R. G ÉMES G YÖRGY A NDRÁS AIB-V INCOTTE H UNGARY K FT. 6. AGY 2012.június Hotel Aquarell,
Az LPQI rész a Partner Az LPQI-VES társfinanszírozója: Dr. Dán András Az MTA doktora, BME VET Meddőenergia kompenzálás elmélete és alkalmazása.
Beágyazott internet az alállomási irányítástechnikában Hogyan kerül irodai megoldás az ipari irányítástechnikába? Ez egészen biztosan nagyon veszélyes!
A műveleti erősítők alkalmazásai Az Elektronika 1-ben már szerepelt:
Számpélda a földelt emitteres erősítőre RBB’≈0; B=100; g22=10S;
Röviden a felharmonikusokról
Szükségünk lesz valamilyen spreadsheet / táblázat kezelő programra
A villamosenergia-rendszer alapfogalmai
Üzemzavarok fajtái (Zárlatok és a Túlterhelés)
Nagyfeszültségű alállomások
Készítette: Kovács Sándor
Felvételi pontok számítása alapképzésre, illetve egységes, osztatlan képzésre A felvételi összpontszámot, vagyis a rangsorolás alapjául szolgáló eredményt.
Összetett váltakozó áramkörök
15. Az inflációs díjemelés és a többlethozam-visszatérítés számítása
Villamos energetika III.
 Farkas György : Méréstechnika
PowerQuattro Rt Budapest, János utca175.
Sík.Félsík 2007.Nagy Mihály.
Készítette: Gáspár Lilla G. 8. b
Ohm-törvény Az Ohm-törvény egy fizikai törvényszerűség, amely egy elektromos vezetékszakaszon átfolyó áram erőssége és a rajta eső feszültség összefüggését.
1.Határozza meg a kapacitást két párhuzamos A felületű, d távolságú fémlemez között. Hanyagolja el a szélhatásokat, feltételezve, hogy a e lemez pár egy.
Energetikai gazdaságtan
HÁROMSZÖGEK EGYBEVÁGÓSÁGI TÉTELEI.
Adatátvitel elméleti alapjai
Pontosabb számításhoz Ha Z1=0, α=0.5 és β=0.81
Elektromos áram, áramkör
Elektronika 9. gyakorlat.
© Gács Iván (BME) Energetikai gazdaságtan Villamosenergia-szállítás költsége.
HÁROMFÁZISÚ VÁLTAKOZÓ ÁRAM
Elektromosságtan.
Rezgések Műszaki fizika alapjai Dr. Giczi Ferenc
Készítette: Horváth Zoltán
Elektromágneses indukció
Elektromos alapjelenségek, áramerősség, feszültség (Összefoglalás)
Munkagazdaságtani feladatok 3
Előadás másolata:

Különböző jellegű diszkontinuitási pontokról reflektált modális hullámok u -u u -u-u u u u u u ρ.u R Vezető modusú beérkező hullámpár, vezető modusú viszavert hullámpár Vezető modusú beérkező hullámpár, föld modusú viszavert hullámpár Vezető modusú beérkező hullámpár, mindkét modusban viszavert hullámpár

Diszkontinuitási pont változatai többvezetős hálózaton Variánsok: A- egy modusban jelenik meg hullámpár, a diszkontinuitási pontok szimmetrikusak B- egy modusban jelenik meg hullámpár, a diszkotinuitási pontok kvázi- szimmetrikusak C- mindkét modusban megjelenik hullámpár, a diszkontinuitási pontok szimmetrikusak D- mindkét modusban megjelenik hullámpár, a diszkontinuitási pontok kvázi- szimmetrikusak. E- a hálózat aszimmetrikus diszkontinuitási pontot tartalmaz.

Föld modusú feszültség rákapcsolása szimmetrikus végponti állapotú vezetékre (A variáns) Visszavezethető ideális egy vezető-föld rendszerre, ahol T=T 0, v=v 0 és R=R 0. U 1, vagyis a vezető modusú más néven: vonali feszültség =0 U 0, vagyis föld modusú, más néven fázisfeszültségek

Föld modusú feszültség rákapcsolása kvázi- szimmetrikus végponti állapotú vezetékre (B variáns) Föld modusú és vezető modusú feszültségek Szimmetrizálva:

Vezető modusú feszültség rákapcsolása szimmetrikus végponti állapotú vezetékre (A variáns) Fázisfeszültségek vezető modusú feszültség Visszavezethető ideális egy vezető-föld rendszerre, ahol T=T 1, v=v 1 és R=R 1.

Vezető modusú feszültség rákapcsolása kváziszimmetrikus reflexiós pontot tartalmazó hálózatra (B variáns) Szimmetrizálva a reflexiós pontokat az alábbi módon: Fázisfeszültségek A és B pontban Vonali feszültség B pontban

A szimmetrizálás hatásának illusztrálása Fázisfeszültségek szimmetrizálás nélkül és szimmetrizálással A pontban Fázisfeszültségek szimmetrizálás nélkül és szimmetrizálással B pontban. Vonali feszültség szimmetrizálás nélkül és szimmetrizálással B pontban ÉRDEMES MEGFIGYELNI A FÖLD MODUS MEGJELENÉSÉT A FÁZISFESZÜLTSÉGEKBEN: A DOMINÁNS VEZETŐ MODUSBAN AZ ELTÉRÉS KICSI!

U/2 αC 1 βL 1 βL 0 αC 0 B1B1 B0B0 Modális referencia-kapcsolások A modális tranziensek különválása (C variáns) Szimmetrikus hálózat, aszimmetrikus hullámpár fázisfeszültségek a vezeték Ba és Bb pontján modális lengések a referenciakör B 1 és B 0 pontjaiban a fázis feszültsége B vezetékvégen b fázis feszültsége B vezetékvégen felső (zöld) görbe: a hálózaton, alsó (piros) görbe: a referenciakörben u B0 +u B1 u B0 -u B1

A modális rezgőkörök paramétereinek számítása Vezetékadatok:Z 1 =200 ohm, l=100 km, v 1 =290 km/ms, T 1 =0.345 ms Z 0 =400 ohm, v 0 =220 km/ms, T 0 =0.455 ms Fentiekből számítva: L 1 =Z 1 T 1 =69 mH, C 1 =T 1 /Z 1 =1.725 μF, L 0 =T 0 Z 0 =182 mH, C 0 =T 0 /Z 0 =1.138 μF A referencia - rezgőkörök paramétereinek szorzói mindkét modusban: α=0.81, β=0.5.

A vezető, illetve föld modusban különváltan lezajló tranziensek (szimmetrikus reflexiós pontokat tartalmazó hálózat) B ponti feszültségek a hálózaton és a modális referencia-rezgőkörökből számítva Két fázis kikapcsolásása okozta tranziens 479 km hosszú, söntkompenzált távvezetéken. A kikapcsolt fázisok feszültségének alakulása Albertirsa alállomásban.

A vezető, illetve föld modusban különváltan lezajló tranziensek (egy szimmetrikus és egy kvázi-szimmetrikus reflexiós pontot tartalmazó hálózat, D variáns) B ponti feszültségek a hálózaton és a szimmetrizált diszkontinuitási pontot feltételező referencia kapcsolásokból számítva

A modális lengések frekvenciájának elemzése Kiszámítva egy tipikus, 220 kV-os távvezeték fenti három sebességét, arányuk: v 1 :v:v 0 =1,15:1:0,94. A hullámsebesség és az ellentétes előjelű vezetékvégi reflexiós együtthatók következtében oszcilláló vezető lengési frekvenciája egyenesen arányos a sebességgel, mivel f=1/4T=v/4l. A szóbanforgó vezeték tranzienseit jellemző három lengési frekvencia (f 1, f és f 0,) aránya megegyezik eszerint a sebességek fenti arányával. Felkeresve a fenti ábra diagramjának 1/K tengelyén azt az értéket, ahol f 1 /f=1,15/1, az f/f 0 arányra 1/0.94 adódik. Eszerint a fázisvezetőkön adott hálózati konfigurációkban kialakuló lengéskor a fázisvezetők csatolt rezgőköröknek tekinthetők, amiből két fontos fizikai következtetést vonhatunk le:  A hullámfolyamatok referencia áramkörök jelenségeire való egyszerűsítése a tranziensek fizikai lényegét emeli ki.  A modális sebességeknek új fizikai tartalmat adhatunk: v 1 és v 0 az egyenként v hullámsebességgel jellemezhető fázisvezetők erős csatolásakor kialakuló, két lengési frekvenciából visszaszámítható hullámsebességek. f

Aszimmetrikus diszkontinuitási pontok 1. ( E variáns)

Aszimmetrikus diszkontinuitási pont 2. T 0 - föld modusú befutási idő T 1 T 0 3T 1 2T 1 +T 0 2T 0 +T 1 3T 0 T 1 - vezető modusú befutási idő R≈0R≈∞

A v* fiktív hullámsebesség fogalma l= m v 1 = 290 m/μs v 0 =220 m/μs f*=1/4T*; T*=384 μs; v*= /384=260.4 m/μs

Legalább egyik diszkontinuitási pont aszimmetrikus Aszimmetrikus diszkontinuitási ponton a visszavert hullámok száma kétszerese lesz a beérkező modális hullámoknak: minden hullámpárból képződik egy vezető modusú és egy föld modusú hullámpár! v<v*<v 1

750 kV-os távvezeték szimulációján végzett kisérletek

Aszimmetrikus diszkontinuitási pont 3. Amennyiben aszimmetrikus diszkontinuitási ponttal ellátott, többfázisú vezeték tranzienséről áttekintést, referenciát kívánunk kapni, a fentiek alapján úgy kell eljárnunk, mint az egyvezetős rendszernél.  Ki kell választani a vizsgált folyamatban aktív szerepet játszó fázisvezetőt és az arra jellemző hullámsebességet, valamint hullámellenállást a többi vezetőnek a földdel való kapcsolatától függően kell megválasztani.  A tranziens áttekintése történhet az egyvezetős (egyszerűsített) modellen, vagy ezt referenciakörré tovább lehet egyszerűsíteni.  A hullámimpedanciát az aktív fázisvezető Z aa saját hullám- impedanciájához közeli értékre kell felvenni, ha a többi vezető nyitott, vagy nagy impedancián keresztül földelt és (Z aa -Z ab 2 /Z aa )-ra, ha a többi fázisvezető a földdel kis ellenállású kapcsolatban van. Az aktív vezetőt jellemző v* hullámsebesség alsó határát (v) jól közelíti v≈½(v 1 +v 0 ), felső határa v 1, a nem aktív fázisok földelési helyzetétől függően közelítjük nagyságát v-hez, illetve v 1 -hez.

Példa 1.

Példa 2: Háromfázisú távvezeték fázisonkénti, nem szimultán, a – b – c fázissorrendű bekapcsolása (fázisfeszültségek a nyitott vezetékvégen)

Aszimmetrikus diszkontinuitási pontok háromfázisú vezetéken 1.

Aszimmetrikus diszkontinuitási pontok háromfázisú vezetéken 2. Z=Z aa -Z ab 2 /(Z aa +R) R=0.001 ohm mindkét passzív fázisban

Aszimmetrikus diszkontinuitási pontok háromfázisú vezetéken 3. (A passzív fázisvezetőket lezáró ellenállások hatása)

Többfázisú vezetékek tranzienseinek visszavezetése két vezetőből álló vezeték tranzienseire (összefoglalás) Ha a tranzienst kiváltó hullámpár csak egyetlen modust tartalmaz, és mindegyik diszkontinuitási pont szimmetrikus, a tranziens egyetlen modusban zajlik le. Ha a tranzienst kiváltó hullámpár csak egyetlen modust tartalmaz, de van kvázi-szimmetrikus diszkontinuitási pont is, akkor szimmetrizálás után az előző pont szerint járunk el. Ha a tranzienst kiváltó hullámpár két modust tartalmaz,de mindegyik diszkontinuitási pont szimmetrikus, akkor a két modusban a tranziens egymástól szeparáltan zajlik le. Ez az eset két független kétvezetős rendszer (vagy két független referenciakör) segítségével tanulmányozható. Ha a tranzienst kiváltó hullámpár két modust tartalmaz és a diszkontinuitási pontok között van kvázi-szimmetrikus, akkor szimmetrizálás után az előző pont szerint járunk el. Ha a diszkontinuitási pontok közül valamelyik, vagy mindkettő aszimmetrikus, akkor a vezeték egy vezető–föld rendszerre redukálható. Ez csupán az aktív vezetőt tartalmazza, amelynek paraméterei: Z=Z aa -Z ab 2 /(Zaa+R), T= l/v*

Zárlati és zárlat-kikapcsolási tranziens

Példa 3: FN zárlati távolságmérés tranziens analízissel 1. FN zárlati tranziens (az alállomásban mérve) és a zárlat megszakításának tranziense (a vonali megszakítónál mérve). Mérőeszköz: kapacitív osztó. Mérőeszköz: induktív feszültségváltó

Példa 3: FN zárlati távolságmérés tranziens analízissel 2. FN zárlat megszakítási tranziense különböző zárlati távolságoknál (feszültség a vonali megszakító vezetékoldali kontaktusán)

Példa a fiktív hullámsebesség alkalmazására alapozott távmérésre 1. A távvezeték hossza: 250 km, a zárlat helye B-től 200 km távolságra van. Feszültség B ponton, a zárlatos fázisvezetőben Zárlati tranziens: a háttérhálózat és a meredek hullámhomlok miatt erősen torzított Megszakítási tranziens (távolsági zárlat kikapcsolása)

Példa a fiktív hullámsebesség alkalmazására alapozott távmérésre 2. A v* sebesség meghatározása: az egyik fázisra (C) egyenfeszültséget kapcsolunk és a másik két fázist a háttérhálózatok impedanciáján keresztül földeljük. Mintavétel a tranziens C feszültséggörbéjéből és harmonikus analizis : A lengés 5. felharmonikusa a ms periódusidejű „alapharmonikusnak”, így 4T*=18.57/5=3.714 ms. Ebből T*=3.714 ms/4=0.93 ms A v* sebesség értéke: 250 km/0.93 ms= 269km/ms ( a vezeték modális sebességei: v 1 =300 km/ms és v 0 =220 km/ms)

Példa a fiktív hullámsebesség alkalmazására alapozott távmérésre 3. Mintavétel a kikapcsolási tranziens időfüggvényéből és harmonikus analízis A kikapcsolási lengés alapharmonikusa az üzemi feszültség hatodik és hetedik felharmonikusa közé esik, pontosan a 6.7-ik. A kikapcsolási tranziens frekvenciája tehát f ki =6.7 x 50=335 Hz. Így a kikapcsolási cancellation wave befutási ideje a kikapcsolás helyétől (B pont) a zárlat helyéig (C pont) T cw = 1/4f ki =1/4 x 335Hz= s= ms=746.2 μs Következésképpen a megszakító és a zárlat helye közötti vezetékhossz : l z = ms x v*= ms x 269 km/ms= km. A példa szerinti hálózatban a zárlati vezetékhosszat 200 km-re állítottuk be. A mérési hiba km, két oszlopköz-hossznál kisebb, a valóságos távolság 0.728/200= 3.64‰-e.

Példa 3: FN zárlati távolságmérés tranziens analízissel 3. (kisérlet feszültségváltó tranziens átviteli pontosságának megállapítására)

Példa 3: FN zárlati távolságmérés tranziens analízissel 4. (kisérlet feszültségváltó tranziens átviteli pontosságának megállapítására)

Példa 3: FN zárlati távolságmérés tranziens analízissel 5. (Kísérlet feszültségváltó tranziens átviteli pontosságának megállapítására)