NMR spektroszkópia (vegyész mesterkurzus: VEMKSI 4312S) Folyadékfázisú NMR spektroszkópia: polarizáció-átvitel skalárisan csatolt magok között Szalontai.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
A gyorsulás fogalma.
Advertisements

Valószínűségszámítás
Spektroszkópiai vizsgálatok (anyagmérnökképzés Bsc
ANYAGCSERE CSONTBETEGSÉGEK 2003 SE ÁOK I. Belklinika.
QAM és OFDM modulációs eljárások
Mobil eszközök vezeték nélküli tápellátása
Spektroszkópiai vizsgálatok (anyagmérnökképzés Bsc
József Tihanyi Semmelweis University, Faculty of PE and Sport Sciece,
QAM, QPSK és OFDM modulációs eljárások
MI 2003/ A következőkben más megközelítés: nem közvetlenül az eloszlásokból indulunk ki, hanem a diszkriminancia függvényeket keressük. Legegyszerűbb:
1. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI
Áramlástan mérés beszámoló előadás
Gyűrűk Definíció. Az (R, +, ·) algebrai struktúra gyűrű, ha + és · R-en binér műveletek, valamint I. (R, +) Abel-csoport, II. (R, ·) félcsoport, és III.
Két változó közötti összefüggés
Mágneses módszerek a műszeres analitikában
Az FT-NMR alapvető alkalmazásai
Aszociációs kolloidok, micellaképződés
OPERÁCIÓKUTATÁS Kalmár János, 2012 Tartalom A nulla-egy LP megoldása Hátizsák feladat.
Adatgyűjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb műszerei
(tömegpontok mozgása)
Az atommag.
Szántay Csaba ?! SOTE, 2006 május 10. POTENCIÁLIS ÜZENETEK NMR mint szerkezet- kutatási eszköz a kutató gyógyszeripari K+F+QC MS.
Diagnosztikai tesztek szenzitivitása és specificitása, pozitív és negatív prediktív értéke, ROC analízis, a klinikai döntéshozatal folyamata.
Diagnosztikai tesztek szenzitivitása és specificitása, pozitív és negatív prediktív értéke, ROC analízis, a klinikai döntéshozatal folyamata.
ÖSSZEFOGLALÓ ELŐADÁS Dr Füst György.
Optikai szenzorok hatóanyagai
11. AZ ATOMMAGOK ENERGIAÁLLAPOTAI
Spin-spin csatolás I S I S
Lézerspektroszkópia Előadók: Kubinyi Miklós Grofcsik András
2. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI 1. Erwin Schrödinger: Quantisierung als Eigenwertproblem (1926) 2.
11. AZ ATOMMAGOK ENERGIAÁLLAPOTAI A maghéj modell.
Kómár Péter, Szécsényi István
Logikai szita Izsó Tímea 9.B.
Kubinyi Miklós ) Lézerspektroszkópia Kubinyi Miklós )
Nukleáris módszerek a kémiai és anyagszerkezet vizsgálatokban
Elektrongerjesztési (UV-látható) spektroszkópia
A bemutatót összeállította: Fogarasi József, Petrik Lajos SZKI, 2011
ZnO réteg adalékolása napelemkontaktus céljára
Mechanika KINEMATIKA: Mozgások leírása DINAMIKA: a mozgás oka erőhatás
 Farkas György : Méréstechnika
Ki az aki meg van elégedve az anyagi helyzetével? Ki az aki nincs megelégedve az anyagi helyzetével? Ki az aki szeretne az anyagi helyzetén változtatni?
Szalontai Gábor április
Nanocsövek állapotsűrűségének kísérleti vizsgálata Veres Miklós MTA SZFKI
Kvantum fázisátalakulás az egy- dimenziós kvantum Potts-modellben
Hangterjedés granuláris anyagokban Gillemot Katalin November 30.
A feladat : Építsünk AVL-fát a következő adatokból:100,170,74,81,136,185,150,122,52,190,144 (Az AVL-fa olyan bináris keresőfa, amelynek minden csúcsára.
OPTIKAI SPEKTROSZKÓPIA Festékpróbák az anyagtudományban (KM), szept Fluoreszcencia-spektroszkópia (VT), szept Fotodinamikus.
Kísérleti eljárások, fontos fogalmak
Szalontai Gábor 2014 november 5.
UV -látható spektroszkópia.
Eredmény: az összetartozó X,Y magpárok kijelölése
Mikroökonómia gyakorlat
Egyenes vonalú mozgások
Az eredő szakasz GE(s) átmeneti függvénye alapján
PPKE-ITK I.Házi Feladat Megoldásai Matyi Gábor Október 9.
A nyugalmi elektromágneses indukció
Spin visszhang Elvileg a T2 relaxációs idő meghatározásához elegendő a
Az atommag alapvető tulajdonságai
NMR-en alapuló pórusvizsgálati módszerek
NMR Mélyfúrási geofizika. Halliburton A spinhez kapcsolódó mágneses momentum precessziója lehetséges a külső mágneses tér körül Precesszió frekvenciája.
Máté: Orvosi képfeldolgozás11. előadás1 Mágneses rezonancia (MR, MRI, NMR) Bloch, Purcell 1946, Nobel díj Mágneses momentum + - spin (kvantum mechanika)
Spin visszhang Spin visszhang Elvileg a T 2 relaxációs idő meghatározásához elegendő a FID „burkológörbéjének” matematikai analízise, vagy az NMR jel félértékszélességének.
Nagyfeloldású Mikroszkópia Dr. Szabó István 12. Raman spektroszkópia TÁMOP C-12/1/KONV projekt „Ágazati felkészítés a hazai ELI projekttel.
ELQ 30A+ egyoldalas manuális mérései
12. MÁGNESES MAGREZONANCIA
Klasszikus szabályozás elmélet
Spin-spin csatolás I S I S
Magerők.
Rácsrezgések kvantummechanikai leírás
A bemutatót összeállította: Fogarasi József, Petrik Lajos SZKI, 2011
Előadás másolata:

NMR spektroszkópia (vegyész mesterkurzus: VEMKSI 4312S) Folyadékfázisú NMR spektroszkópia: polarizáció-átvitel skalárisan csatolt magok között Szalontai Gábor november. (4. rész, 29 ábra)

Cél = feltáplálás = mágnesezettség- átvitel = polarizáció-átvitel Érzékenységnövelés ( 13 C, 29 Si, … 103 Rh, stb. magok mérése) Segítség a hozzárendelésben: a C, CH, CH 2 és CH 3 csoportok azonosítása (spektrumszerkesztés)

Mágnesezettség (polarizáció) átvitel: eredendő jelerősség ( 1 H vs. 13 C magpár)  négyszer annyi proton mag van az alsó szinten mint 13 C !  a proton négyszer olyan erős dipól mint a 13 C !  a protonok négyszer olyan gyorsan precesszálnak mint a 13 C -k! tehát 4*4*4 = 64 =  3 -szor erősebb lesz a protonok által keltett feszültség jel! Ráadásul: mivel a 13 C természetes előfordulás csak 1,1 %. 

Polarizáció-átvitel Figyelem! Miután az összes J-csatoláson alapuló polarizáció-átviteli kísérlet csak a szintek betöltöttségét tudja felcserélni, az elérhető növekedés legfeljebb egy  H /  C (X) -nyi!

Besugárzott mag : 1 H Mért mag (X) Giromágneses állandó,   rad    s    Max. NOE hatás I=I o (1+  H /2  X ) Max. polarizáció átvitel I=I o |  H /  X | 13 C 6, Rh ,89 31,78 15 N -2,711 -3,94 9,87

Szelektív átvitel ( 1 H=A, 13 C=X, JAX > 0 Hz) +  H +  C -  H -  C -  H +  C +  H -  C +  H +  C -  H -  C -  H +  C +  H -  C -  H –  C = -4  C –  C = -5  C +  H -  C = + 4  C –  C = +3  C +1 : : + 5  H = 4  C 1H1H 1H1H 13 C 1H1H

Szelektív átvitel ( 1 H=A, 13 C=X, JAX > 0 Hz) A nettó átvitel nulla ( = 2 = 1+1 ) ! Ezért differenciális átvitelnek nevezzük! Két probléma van ezzel a megoldással: - szelektivitás (ez a gyakorlatban használhatatlanná teszi), - antifázisú jelek (pl. proton lecsatolás alkalmazása esetén ezek törlik egymást).

Részleges megoldás: INEPT (antifázisú végeredménnyel) 13 C 90 o impulzus 90 o 1 H impulzus 1 H lecsatolás Kifejlődés 1.  = 1/4J ideig Kifejlődés 2.  = 1/4J 13 C 180 o impulzus 180 o 1 H impulzus Akvizició +/- x 90 o 1 H impulzus

INEPT (I nsensitive N ucleus E nhancement by P olarisation T ransfer ) (vektor modell)

A végleges megoldás: INEPT (refókuszált végeredmény) 13 C 90 o impulzus 90 o 1 H impulzus 1 H lecsatolás Kifejlődés  = 1/4J ideig  = 1/4J 13 C 180 o impulzus  /2 =  = 0.375/J 180 o 1 H impulzus Akvizició +/- x  =(1/  J)*sin -1 (1/n 0,5 ) (optimális érzékenység)  = 0.375/J 13 C 180 o impulzus 180 o 1 H impulzus

INEPT (I nsensitive N ucleus E nhancement by P olarisation T ransfer )  =(1/  J)*sin -1 (1/n 0,5 ) n= az azonos protonok száma CH, CH 2 és CH 3 csoportok INEPT spektrumai

INEPT: példa spektrumszerkesztésre C-13 NMR (proton lecsatolt) spektrum INEPT (refókuszált de proton-csatolt) spektrum INEPT ( izo -kodein proton-lecsatolt) spektrum -CH 2 - k lefelé, -CH-k és CH 3 -ak felfelé

Szelektív INEPT: polarizáció- átvitel két-, háromkötéses csatolások felhaszná- lásával

Példa igen gyengén mérhető magra: 15 N természetes előfordulás = 0,364 % |   H /   N | = 9,87 !!!

15 N NMR direkt mérés (CH 3 NO 2, másodlagos referencia vegyület) ~ tisztán ~ 0,4 ml 122 gerjesztés referencia: NH 3

15 N NMR mágnesezettség (polarizáció)-átvitellel (formamid- 15 N : proton-csatolt INEPT) 1 J( 15 N- 1 H) ( szin )= 90,3 Hz (aktív) 1 J( 15 N- 1 H) ( anti )= 87,9 Hz (aktív) 2 J( 15 N- 1 H) = 15 Hz passzív csatolás

2 J( 15 N- 1 H) = 15 Hz aktív csatolás 1 J( 15 N- 1 H) = 90,7 Hz passzív csatolás

15 N NMR mágnesezettség (polarizáció)-átvitellel (trietanolamin, természetes bőség : INEPT proton- lecsatolt) ~ 150 mg/ 0,4 ml 2-3 J( 15 N- 1 H) = 5-7 Hz ( értékét jól meg kell becsülni, esetleg analógiák alapján !)

DEPT 13 C 90 o impulzus több-kvantumos heteronukleáris koherenciákat ( hmqc ) hoz létre! 90 o 1 H impulzus 1 H lecsatolás Kifejlődés  = 1/2J ideig  = 1/2J Változó Θ +/- y ismét egy- kvantumos koherenciákat hoz létre! 13 C 180 o impulzus  = 1/2J 180 o 1 H impulzus Akvizició +/- x INEPT DEPT  J  = Θ  =(1/  J)*sin -1 (1/n 0,5 ) Törli a természetes C-13 polarizációt!

Emlékeztető: a több-kvantum koherenciák tulajdonságai A rendűséggel ( p ) arányosan változnak az átmenetek frekvenciái ( p *f 1 ). Ahol f 1 = a gerjesztő rf tér frekvenciája. Ennek megfelelően változnak a fáziscsúszások is a gerjesztő impulzus szögéhez képest ( p *  1 )… A zéró-kvantumos átmenetek függetlenek ettől a hatástól. A csatolások nem befolyásolják !? Gerjesztési eljárás: 90 o -t-180 o -t-90 o ( p =2, 4, 6,...stb)

A DEPT mint több-kvantumszűrő : (kvantummechanikai modell) 13 C 90 o impulzus 90 o 1 H impulzus 1 H lecsatolás Kifejlődés  = 1/2J ideig  = 1/2J  /2   /2 -x impulzusok 13 C 180 o impulzus  = 1/2J 180 o 1 H impulzus Akvizició +/- x Két-kvantum (CH), három-kvantum (CH 2 ) és négy- kvantum (CH 3 ) koherenciákat hoz létre! A Θ szög változtatásával ezek kiválaszthatóak (spektrumszerkesztési lehetőség! Egy-kvantum koherenciákat létrehozó „beolvasó” impulzus!)

Spektrumszerkesztés : a jelintezitások és fázisok függése a Θ szögtől CH 3 CH 2 CH 90 o 135 o 180 o

DEPT, APT : alkalmazási példák C-13{H1} spektrum: minden szénatom látszik! APT spektrum: minden szénatom látszik, a CH-k és CH 3 –ak lefelé, a kvaternerek és a CH 2 -ők felfelé mutatnak! DEPT spektrum: nem minden szénatom látszik, a CH-k és CH 3 –ak felfelé, és a CH 2 -ők lefelé mutatnak, a kvaternerek nem jelennek meg! Az oldószer jelei sem látszanak !!!

Példa igen lassan relaxáló magra: 29 Si T etra- M etil- S zilán (H-1  Si-29, n= 9) DEPT- 135 ns=1 2 J( 29 Si- 1 H) = 7 Hz direkt mérés ns= 1

29 Si : direkt vs.DEPT : TK TMSS DEPT- 135 ns = 1 2 J( 29 Si- 1 H) = 7 Hz direkt mérés, n= 9 ns=4  = arcsin(n) 1/2 radián (független J-től! n = 9 = a csatoló protonok száma

Polarizáció-átvitel egyéb, bármilyen magpár között is lehetséges! 31 P (  =17.235) vs. 107 Ag (  1.98 rads -1 T -1 ) Kvadrupól magok : csak a gyors relaxáció lehet probléma, minnél nagyobb a kérdéses csatolás annál jobbak az esélyek! Figyelem: lehet a kisebbről a nagyobbra is! 13 C  1 H 13 P  107 Ag

Attached Proton Test : alapelv 13 C 180 o impulzus H-1 lecsatolás Relaxációs szünet  = 1/J H-1 lecsatolás  = 1/J 13 C 90 o impulzus J = 13 C- 1 H skaláris csatolási állandó ~ 125 – 230 Hz

Spektrumszerkesztés APT-vel -Nincs polarizáció-átvitel. -Emiatt rossz az érzékenység. - Ha elegendő anyagunk van, ez a legcélszerűbb választás, hiszen az információ tartalma azonos egy normál + egy DEPT spektruméval! - Figyelem: túl rövid relaxációs szünet a kvaterner jelek eltűnéséhez vezethet!!

Javasolt irodalmak Szalontai Gábor: Egy- és kétdimenziós NMR módszerek, jegyzet (pdf) A.Derome: NMR techniques for chemists, Pergamon, Oxford, 1987 T.D.W.Claridge: High-Resolution NMR Techniques in Organic Chemistry, Pergamon, Oxford, 1999 M.H.Levitt: Spin dynamics, Wiley, Chichester 2002 Braun-Kalinowski-Berger: 200 and More Basic NMR experiments VCH, Weinheim 2004