Ideális folyadékok időálló áramlása

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Gázok.
Advertisements

Stacionárius és instacionárius áramlás
A hőterjedés differenciál egyenlete
„Esélyteremtés és értékalakulás” Konferencia Megyeháza Kaposvár, 2009
Folyadékok egyensúlyát leíró egyenletek
A jele Q, mértékegysége a J (joule).
Erőállóképesség mérése Találjanak teszteket az irodalomban
Hotel Eger Park Konferenciaközpont október
Dr. Szőke Béla jegyzete alapján Készítette: Meskó Diána
3.3. Reverzibilis állapotváltozások(2)
Mini felderítő repülőgép készítése SolidWorks-szel
Az egyenest meghatározó adatok a koordináta-rendszerben
Az impulzus tétel Hő- és Áramlástan I. Dr. Író Béla SZE-MTK
3.2. A termodinamika első főtétele
Koordináta transzformációk
Áramlástan Áramlástani gépek
Járművek és Mobilgépek II.
Klasszikus mechanikai kéttestprobléma és merev test szabad mozgása állandó pozitív görbületű sokaságon Kómár Péter témavezető: Dr. Vattay Gábor
Egymáson gördülő kemény golyók
ÁLTALÁNOS GÉPTAN Előadó: Dr. Fazekas Lajos.
© Gács Iván (BME) 1/36 Energia és környezet Szennyezőanyagok légköri terjedése.
Vízmozgások és hatásaik a talajban
Ventilátorok Író Béla Hő- és Áramlástan Gépei (AG_011_1)
Volumetrikus szivattyúk
Az Euler-egyenlet és a Bernoulli-egyenlet
Veszteséges áramlás (Navier-Stokes egyenlet)
Pázmány - híres perek Pázmány híres perek.
A fluidumok mechanikai energiái Készítette: Varga István VEGYÉSZETI-ÉLELMISZERIPARI KÖZÉPISKOLA CSÓKA
A fluidumok sebessége és árama Készítette: Varga István VEGYÉSZETI-ÉLELMISZERIPARI KÖZÉPISKOLA CSÓKA
Folyadékok mozgásjelenségei általában
TÖMEGPONT DINAMIKÁJA KÖRMOZGÁS NEWTON TÖRVÉNYEK ENERGIAVISZONYOK
Műszaki és környezeti áramlástan I.
Műszaki és környezeti áramlástan I.
6. Előadás Merevítő rendszerek típusok, szerepük a tervezésben
TÖMEGPONT DINAMIKÁJA KÖRMOZGÁS NEWTON TÖRVÉNYEK ENERGIAVISZONYOK
Közműellátás gyakorlathoz elméleti összefoglaló
Darupályák tervezésének alapjai
Műszaki és környezeti áramlástan I.
2007 december Szuhay Péter SPECTRIS Components Kft
TÖMEGPONT DINAMIKÁJA KÖRMOZGÁS NEWTON TÖRVÉNYEK ENERGIAVISZONYOK
Festményei 2 Michelangelo Buonarroti Zene: Gregorian Amazing Grace N.3
Lineáris egyenletrendszerek (Az evolúciótól a megoldáshalmaz szerkezetéig) dr. Szalkai István Pannon Egyetem, Veszprém /' /
dr. Szalkai István Pannon Egyetem, Veszprém
Lineáris egyenletrendszerek (Az evolúciótól a megoldáshalmaz szerkezetéig) dr. Szalkai István Pannon Egyetem, Veszprém 2007.
szakmérnök hallgatók számára
Fényszórás (sztatikus és dinamikus) Ülepítés gravitációs erőtérben
2. A KVANTUMMECHANIKA AXIÓMÁI 1. Erwin Schrödinger: Quantisierung als Eigenwertproblem (1926) 2.
A nyomás összefoglalás
9.ea.
A Boltzmann-egyenlet megoldása nem-egyensúlyi állapotban
ÁRAMLÓ FOLYADÉKOK EGYENSÚLYA
Mechanika KINEMATIKA: Mozgások leírása DINAMIKA: a mozgás oka erőhatás
A pneumatika alapjai A pneumatikában alkalmazott építőelemek és működésük vezérlő elemek (szelepek)
A repülés kultúra ÁRAMLÁS.
Határozatlan integrál
Elektronikus tananyag
P-V diagramm.
Sándor Balázs BME, Vízépítési és Vízgazdálkodási Tanszék
Hő- és Áramlástan Gépei
Pontszerű test – kiterjedt test
Az áramló folyadék energiakomponensei
Gyakoroló feladatok Bernoulli egyenlet valós folyadékokra I.
Folyadékok és gázok áramlása (Folyadékok mechanikája)
Hidrosztatikai alapok (hidrosztatikai paradoxon)
Áramlás szabad felszínű csatornában Hő- és Áramlástan I. Dr. Író Béla SZE-MTK Mechatronika és Gépszerkezettan Tanszék.
Stacionárius és instacionárius áramlás
Áramlástani alapok évfolyam
Stacionárius és instacionárius áramlás
Az impulzus tétel Hő- és Áramlástan I. Dr. Író Béla SZE-MTK
Az Euler-egyenlet és a Bernoulli-egyenlet
Előadás másolata:

Ideális folyadékok időálló áramlása Dr. Szőke Béla JPTE Pollack Mihály Műszaki Főiskolai Kar

Navier-Stokes egyenlet

Vizsgálat feltételei: - Stacionárius (időálló) - Ideális közeg - Örvénymentes - Inkompresszibilis

A feltételek alapján az Euler egyenletet. x komponens irányában: y komponens irányában: z komponens irányában: …

Feltételeket tovább szűkítve: Egy méretű áramlás esetén: I. Euler egyenlet:

Azaz az előző feltételek esetén az egységtömegre ható erők áramvonal menti változásának összege nulla. 1 2

Megoldva a differenciál egyenletet:

Behelyettesítve: Általánosan:

Általános jellemzőkkel, és felfelé irányított z koordináta rendszerben a potenciál: x

x z y Z1 Z2

Bernoulli egyenlet Bármely pontra igaz m tömeg esetén: Helyzeti energia (Eh) Nyomási energia(Ep) Mozgási energia(Em)

Áramvonal mentén az energiák összege állandó p2 Áramvonal mentén az energiák összege állandó Em+Ep+Eh=áll. A2 v2 v1 p1 2 A1 1 z1 z2 Em+Ep+Eh=áll.

I. Helyzeti energia (Eh) Nyomási energia(Ep) Mozgási energia(Em) J/kg g-el osztva az energia egyenletet:

II. Geometriai magasság Nyomó magasság Sebességi magasság m ·g-el osztva a magasság egyenletét

Hidrosztatikus nyomás Nyomási nyomás Dinamikus nyomás III. Hidrosztatikus nyomás Nyomási nyomás Dinamikus nyomás Pa

Megjegyzés: Folyadékok vízszintes áramlása esetén Dz=0, z=áll. gázok nem nagy szintkülönbségű áramlásánál Dz kicsi => Dz~0 és r=áll. esetén g·r·(z2-z1) változása elhanyagolható.

Folyadék vízszintes áramlása és gázok esetén a Bernoulli-egyenlet: Össznyomás Statikus nyomás Dinamikus nyomás

Alkalmazások z p1>p0 p1 A1 1 v1 h z1 v2 p2=p0 2 z2 A2

Felül nyitott tartály esetén z p1=p0 A1 1 v1 h z1 v2 p2=p0 2 z2 A2

Áramlás konfuzorban, diffuzorban 1 2 v1 v2 A1 A2 p1 p2

z1 z2 1 2 v1 v2 A1 A2 p1 p2 A1>A2 v2>v1 Dz=0

Kontinuitás: v1A1=v2A2 A1 v1 v2 1 2 p2 p1 A2 z1 z2

Folyadékáram mérésére alkalmas: 1 2 A2 z

Ideális folyadék nem időálló (instacionárius) áramlása

Egyméretű vx áramlás esetén: 1 2 p1 p2 v1 v2 A1 A2 z1 z2 x z1=z2 v1=v2 A1=A2 Egyméretű vx áramlás esetén:

v1 = v2 Bernoulli egyenlet Időálló áramlásnál Dz=0 Instacionárius áramlásnál v1 = v2

hogy igen nagy nyomások alakulnak ki. Zárás esetén a=-a lassulás p2>p1 Nyitás esetén a=a gyorsulás p2<p1 Gyors zárásnál: és , L 1 2 p1 p2 v1 v2 A1 A2 z1 z2 x akkor Nagy L esetén alapján látható, hogy igen nagy nyomások alakulnak ki.

Bernoulli egyenlet valóságos folyadékoknál

Valóságos folyadéknál a súrlódásból veszteség keletkezik.

Általánosan p2 A2 v2 v1 p1 2 A1 z1 z2 1 Dpv

Pa p1=p2+Dpv Speciális helyzetben: z1=z2, v1=v2, A1=A2 x 1 2 A1 A2 z1 z2 z1=z2, v1=v2, A1=A2 p1=p2+Dpv A nyomásveszteség a folyadék mozgási energiájával arányos Pa

Körkeresztmettszetű cső esetén: l=csősúrlódási tényező