1 SZTE szeminárium Az η' tömeg közegbeli módosulása a RHIC 200 GeV-es Au+Au ütközéseiben Csörgő Tamás 1,2, Vértesi Róbert 1, Sziklai János 1 1 MTA KFKI RMKI, Budapest 2 Department of Physics, Harvard University, Cambridge USA η’η’η’η’ η’η’η’η’ * arXiv: [nucl-th]Nucl.Phys.A830:631C (2009). arXiv: [nucl-ex]Phys. Rev. Lett. 105, (2010) arXiv: [nucl-ex] Inside RHIC BNL online, 2011/1/11 Phys. Rev. C (2011) in press
2Vezérfonal A háromkvark-modell, királis szimmetriasértés A szimmetria helyreállása forró, sűrű közegben Az η' tömegének szerepe Nehézion-ütközések dilepton-spektrumai Az η' tömege π ± Bose-Einstein korrelációkon keresztül Lehetséges kísérleti jelek RHIC-es BEC mérések Dilepton-többlet a PHENIX-nél BEC-számítások különböző modellekre Spektrumok, λ * (m T ), szisztematikus hibák Diszkusszió, kitekintés Rendszer-, energia- és centralitásfüggés
3 Királis szimmetriasértés Háromkvark-modell SU(3) íz-szimmetria Spontán sérül => 9 Goldstone bozon Könnyű mezonoknak felel meg Csak 8 ilyen van! (Mezonoktett) U A (1) királis szimmetria explicit megsértése Különálló topológiai vákuumállapotok Alagútjelenség – kvázirészecskék (instantonok) A 9. bozon tömeges lesz − η' (958 MeV) K0K0K0K0 π−π−π−π− π+π+π+π+ K+K+K+K+ K−K−K−K− K0K0K0K0 η η’η’η’η’ π0π0π0π0
4 A szimmetria helyreállása forró, sűrű közegben Nagy energiasűrűségek Erős csatolás (α s ) csökken Nemtriviális topológia eltűnik U A (1)-sértő tag eltűnik SU(3) helyreáll Megj: A spontán szimmetriasértésből tömegtelen mezonokat várnánk, azonban az íz-szimmetria nem egzakt. Tömegcsökkenés Alsó korlát (Gell-Mann – Okubo): Felső korlát (S,NS izoszinglet sá.): Δm a kevésbé sűrű közegben az instantonokból származó tömeg K0K0K0K0 π−π−π−π− π+π+π+π+ K+K+K+K+ K−K−K−K− K0K0K0K0 η η’η’η’η’ * π0π0π0π0
5 Mérhető jel: részecskeszám Hagedorn-modell Könnyű mezonok keletkezési hatáskereszmetszete: T H ~160 MeV Hagedorn-hőmérséklet A tömegcsökkenés következménye: Normális esetben #η' kicsi: Erősen csökkent tömegű η': Növekmény maximálisan 50-es faktor Ritka állapotok megnövekvő súlya miatt kevesebb (3-16) A tömegcsökkenés következménye: az η'-k megnövekvő száma
6 Az η' a fázisátalakulásban Hadronizáció Megnövekedett számban keletkezik Lecsatolódás a nem-Goldstone-ikus anyagról Annihilációs szabad úthossz nagy ( l ≥ 12 fm ). Élettartama nagy( τ~1000 fm/c ) „Kondenzátum” a közegben a kis p T -s η'-k nem tudnak a vákuumban tömeghéjra kerülni A közeg csapdaként működik a kis p T -s η'-k esetében A közeg eltűnésével visszanyeri vákuumbeli tömegét The Return of the prodigal Goldstone boson. J. I. Kapusta, D. Kharzeev, L. D. McLerran Phys.Rev.D53: ,1996. Hep-ph/
7 A megfigyelés csatornái η' * közvetlen kimutatása nem valószínű: τ η' >> τ közeg Leptonos bomlás Megnövekedett η '/ π arány kis p T -nél Többlet a ℓ + ℓ − spektrumban a ρ tömeg alatt η mezon (BR=43%) 23% → + − 0 5% → + − Sok nem korrelált töltött pion BEC → + − + − 0 ) : ~ 250 MeV kis p T -nél! Fotonos csatorna? Meggyőző lenne, de kis jel, nagy háttér ( π 0 →γγ )
8 Asztrofizikában fedezték fel, mai napig használják Síkhullámok: Bozonok: szimmetrizáció Spektrumok: Korreláció: közelítések: síkhullám, nincs multirészecske-szimmetrizáció, termalizáció... HBT hatás (BEC) k1k1 k2k2 x1x1 x2x2 1,2 S(x,k) forrás detektor
9 Pionok a kvarkanyag kifagyásából Elsődleges (a fázisátmenetből) Gyorsan bomló rezonaciákból Lassan bomló (ω,η,η',K S 0 ) Korreláció Tengelymetszet Korrelációs mérés ↔ λ *(m T ) ↔ core−halo arány π ± korrelációk és a core – halo kép Core: π ±, K ±, Λ, Σ, … Halo: η’, η, ω, K S Core Halo hep-ph/
10 RHIC adatok (1) Nehézion-ütközés Centrális Au+Au √s NN = 200 GeV Midrapiditás |η|<0.1 π + π + korrelációs mérés Tengelymetszet λ * (m T ) Különböző módszerek eltérő abszolút skála
11 RHIC adatok (2) Relatív tengelymetszet λ * (m T )/λ * max Felhasználtuk: PHENIX Sinyukov 50% STAR Edgeworth sor (páros, 6. rendig) Nem használtuk fel PHENIX előzetes adatok STAR Gauss (irreálisan kis hibák)
12 A kondenzátum szimulációja Adott hadrontípus pT-eloszlása: módosított Hagedorn-képlet η' többlet: η' tömeg helyreállásával: Amennyiben: az η' nem kerülhet tömeghéjra: Spektrumok a bomlási láncokból JETSET 7.4- segítségével Tengelymetszet számítása:
13 Szimulációs paraméterek Paraméterek Mérésekből T FO = 177 MeV, = 0.48 Konzervatív feltevésT FO η' =T FO T cond =T FO η’ Hidrodinamikai modellekből:α = 1 – d/2 (α=0 : Hagedorn) Változók közegbeli tömegm η' * inverz meredekségB -1 Kezdeti rezonancia-arányok 6 különböző modellből ALCORkvarkkoaleszcencia-modell FRITIOFAA ütközések szuperpozíciója, Lund húrfragmentáció Kaneta et al., termikus, PHENIX spektrumot jól leírja Letessier et. al.,termikus modell uRQMD, molekuláris dinamika, kaszkádok Stachel et al.termikus modell
14 FRITIOF paraméterek Midrapiditás Egyszerűbb modell Az NA44 S+Pb 200 GeV adatokban tömeg- csökkenési effektus nem figyelhető meg SPS adatok és szimuláció Partial U A (1) symmetry restoration from Bose-Einstein correlations S.E. Vance, T. Csörgő, D. Kharzeev, Phys.Rev.Lett.81:2205,1998., e-print: nucl-th/ NA44 S+Pb data
Illesztési paraméterek hatása Közegbeli tömeg (m η' * ):kondenzátum „hőmérséklete”(B -1 ) gödör mélysége letörés meredeksége 15
A paraméterek meghatározása Teljes ( B -1, m* ) sík feltérképezése (adott beállításokkal) Itt: J.Letessier J.Rafelski, arXiv:nucl-th/ multiplicitások Konfidenciaszintek meghatározása minden pontban Legjobb λ * (m T )/λ * max illeszkedés Ennél a modellnél: m η' *=340 MeV 16
17 Jóslat és modell Elméleti jóslat tartománya: Kapusta et al. arXiv:nucl-th/ Modellszámítások szigma-kontúrjai a tartománnyal összhangban, vagy enyhén alatta Minden eredmény a Weinberg-határ ( m*>√3 m π ) fölött
18 Szisztematikus faktorok Legnagyobb bizonytalanság: rezonanciaarányok Paraméterek változtatása a legszélesebb még megalapozott tartományban −1/2 ≤ α ≤ +1/2 (1) tágulás effektív dimenziója 1D-3D 140 MeV ≤ T cond ≤ 220 MeV 100 MeV ≤ T FO ≤ 177 MeV (összesen 22 x 1248 x esemény, PHENIX-Hu klaszter) További szisztematikus hibák: STAR vs. PHENIX adatsorok különböző rapiditása 9.8%, Centralitásfüggés: 7%. Halo részleges felbonthatósága (τ ω ~ δq ) : 3%
Szisztematikus hibák (vizuális összesítés) 19
STAR adat: van jelenség minden RHIC energián és centralitáson Nagyobb gödör: nagyobb η' növekmény, alacsonyabb közegbeli tömeg A centrálisabb ütközésekben valamivel erősebb (<9.8% PHENIX–STAR) Valamint nagyobb ütköző magokra és nagyobb energiákra (össz. ~15%) Rendszer-, energia- és centralitásfüggés 20
21 Eredmények (1) Először figyelhettük meg valamely mezon közegbeli tömegcsökkenését Elméleti jóslatok vannak, régóta keresik a vektor- és pszeudoskalár mezonok tömegmódosulását A megfigyelés közvetett, de szignifikáns: több mint 5-σ. Az η’ tömege forró közegben legalább 200 MeV-vel csökken Minden egyes modellbeállítás szerint, 99.9% konfidenciaszint mellett kizárható a 750 MeV-nél nagyobb közegbeli η’ tömeg Meghatároztuk a legvalószínűbb tömeget m * η’ =
22 Dilepton-többlet a CERES kísérletben Mért pontok Modellszámítások Többlet a π és ρ tömege közötti tartományban Invariáns e+ e- pár hozam hadronmodellek hozamával összevetve e+ e- pair production in Pb - Au collisions at 158-GeV per nucleon. CERES cn. (G. Agakichiev et al.). Jun pp. Eur.Phys.J.C41: ,2005. e-Print: nucl-ex/ Jelenlegi magyarázat: A ρ kiszélesedése
Elektronpárok invariánstömeg-spektruma Au+Au ütközésekben Szignifikáns többlet kis p T -n a PHENIX 200 GeV-es Au+Au méréseiben Nincs jelen a p+p ütközésekben – ott jó egyezés a hadronmodellekkel A többlet a forró, sűrű közeg hatása Becslések: a többletet az η’, η kis p T -s felszaporodása magyarázhatja PHENIX Au+Au dilepton-többlet A. Adare et al. (PHENIX cn.) Phys.Lett.B670: ,2009. S. Afanasiev et al. (PHENIX cn.) e-Print: arXiv:
Kimenet: η’ spektrum Modelltől függően 25 és 68 közti η’-növekményfaktor A növekmény kis p T -nél megtöri az m T –skálázást A dileptontöbblet lehetséges magyarázata ellenőrzés! 24 η’η’
Modelltől függően 5.2 és 7.5 közti η-növekményfaktor Kis p T -nél megtöri az m T –skálázást nagy p T -nél illik az adatra A dileptontöbblet lehetséges magyarázata ellenőrzés! 25 Kimenet: η spektrum η
26 Eredmények (2) Meghatároztuk az egyes rezonanciamodellekre legvalószínűbb tömegekhez tartozó η’ és η spektrumokat, valamint ezek teljes hibáját A spektrumok a mérésekkel összhangban vannak Az első becsléseink szerint a dilepton-spektrum tapasztalt alakját az η’ és η felszaporodása magyarázhatja Részletes dileptonos analízis: A spektumok bemenetként szolgálnak a szimulációhoz Nagy hibák – optimalizálni (“illeszteni”) kell ezeket Folyamatban: Vargyas, Vértesi, Csörgő (PHENIX)
Ellenőrzési lehetőség: Az η’ kinematikai szelekciója (1) e + e – : Kulka, Lörstad NIM A295, 443 (1990) η’ bomlásából keletkező pionok kiszűrése LUND MC λ * viselkedése „tisztított” mintán? 27
Ellenőrzési lehetőség: Az η’ kinematikai szelekciója (2) Au+Au, p+p : Csanád Máté, Kőfaragó Mónika WPCF 2010, Kijev PYTHIA és HIJING szimulációk 28
Direkt fotonok a RHIC-nél 29 Alacsony impulzusoknál ( pT < 1 GeV/c ) jelentős növekmény A növekmény centralitással növekszik. A növekmény effektív hőmérséklete T ≃ 100 MeV. Az η’ növekmény effektív hőmérséklete 42 MeV ≤ B -1 ≤ 86 MeV. Van hely egy, az η’-többletből származó kondenzátumnak! PHENIX Au+Au 200 GeV termikus fotonok “virtuális” mérése Phys.Rev.C81:034911,2010
m * η’ < m η’ ─ 200 MeV határ PHENIX+STAR π + π + korrelációs adatokból (CL=99.9% mellett) az adott modellosztályban Legvalószínűbb tömeg m * η’ = Centralitás- rendszer- és eneriafüggés A dilepton-spektrummal részletes ellenőrzés kell Pontosabb λ * mérések kellenek kis p T –nél Új lendület a királis szimmetria kutatásában K0K0K0K0 π−π−π−π− π+π+π+π+ K+K+K+K+ K−K−K−K− K0K0K0K0 η η’η’η’η’ * π0π0π0π0Konklúzió 30
Vége Köszönöm a figyelmet! tartalékfóliák… 31
Az illesztési eredmények összefoglalása Legvalószínűbb m ∗ értékek különböző multiplicitás-modellekre, ill. a kapcsolódó növekmények; a maximális közegbeli tömegek 5-σ határai; 42 MeV ≤ B -1 ≤ 86 MeV. 10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 32
Illesztett η' tömegek 10/10/2733 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium
Az η‘ tömeg kizárási határai 10/10/2734 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium
A dilepton-többlet részletesen Fig.26: Invariant mass spectrum of e+e- pairs compared to expectations from the model of hadron decays for p+p and for different Au+Au centrality classes. Fig.29: e+e- pair invariant mass distributions in p + p (left) and minimum bias Au+Au collisions (right). The pT ranges are shown in the legend. 10/10/2735 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium
m T -skálázás pp central periph. E. Shuryak, Prog.Part.Nucl.Phys.53: , /10/2736 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 37 Kaneta-Xu vs. RHIC Statisztikus kémiai kifagyásos modell Centrális mid-η 200 GeV Au+Au PHENIX hadron spektrumot jól leírja Kaneta & Xu, arXiv:nucl-th/
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 38 Letessier-Rafelski vs. RHIC Statisztikus kémiai kifagyásos modell Centrális mid-η 200 GeV Au+Au J.Letessier J.Rafelski, arXiv:nucl-th/
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 39 uRQMD vs. RHIC uRQMD
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 40 ALCOR vs. RHIC Koaleszenszcia-modell η’/ η arányt más modellből kell rögzíteni P. Levai, T.S. Biro, T. Csorgo, J. Zimanyi, hep-ph/
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 41 FRITIOF vs. RHIC 200 GeV mid-rapidity Pb+S, RHIC előtti Megj:Sem önmagukban a STAR adatokat, sem a PHENIX+STAR szimultán illesztett adatsort nem képes leírni B. Anderson et al., Nucl. Phys. B 281 (1987) 289.
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 42 Stachel et al. vs. RHIC Statisztikus kémiai kifagyásos modell Centrális mid-η 200 GeV Au+Au J.Stachel et al., arXiv:nucl-th/
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 43 Rafelski vs. PHENIX
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 44 Rafelski vs. PHENIX & STAR
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 45 Rafelski vs. STAR
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 46 Szisztematika: Rafelski α=−1/2
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 47 Szisztematika: Rafelski α=0
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 48 Szisztematika: Rafelski α=+1/2
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 49 Szisztematika: Rafelski T’=140 MeV
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 50 Szisztematika: Rafelski T’=177 MeV
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 51 Szisztematika: Rafelski T’=220 MeV
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 52 Szisztematika: Rafelski T FO =100 MeV
10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 53 Szisztematika: Rafelski T FO =177 MeV