1 SZTE szeminárium Az η' tömeg közegbeli módosulása a RHIC 200 GeV-es Au+Au ütközéseiben Csörgő Tamás 1,2, Vértesi Róbert 1, Sziklai János 1 1 MTA KFKI.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
2007.XII. 6.Csörg ő Tamás A nehézion-fizika „aranykora” A PHENIX – Magyarország első 5 évének eredményei Csörg ő Tamás témavezet ő.
Advertisements

Hogyan csinálHATUNK HÁZILAG Higgs bozont?
Űrdozimetriai célú mérések a magyar fejlesztésű TRITEL rendszerrel a Nemzetközi Űrállomás fedélzetén Hirn A. 1, Apáthy I. 1, Bodnár L. †2, Csőke A. 1,
Információ átvitel problémái Kábelismereti alapok
Budapest CMS 20/4/09J. Sziklai A QGP Folyadéktermészete Sziklai János A PHENIX kollaboráció tagja MTA KFKI RMKI W. A Zajc (Columbia / korábbi PHENIX spokesman)
1 | 26 Csörgő Judit, Török Csaba, és Csörgő Tamás Elemi Részecskék - Játékosan Arany János Gimnázium Budapest, november 19.
Tökéletes folyadék a RHIC gyorsítónál
1 | 26 J. Csörgő 1, Cs.Török 1, T. Csörgő 23 1 ELTE University, Budapest, Hungary 2 Dept. Physics, Harvard University, Cambridge,
A QCD KRITIKUS PONT KÍSÉRLETI KUTATÁSA ÉS A RHIC √S PÁSZTÁZÁSI PROGRAM ELSŐ EREDMÉNYEI Csörgő T. Csörgő Tamás MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont A RHIC mérföldkövei.
Tájékoztató az R programról pszichológusoknak. A programról Az R egy nyílt forrású statisztikai és grafikai környezet, egyben programozási nyelv, amelynek.
Scherübl Zoltán Nanofizika Szeminárium - JC Okt 18. BME.
Pozitron annihilációs spektroszkópia
Csörgő Tamás, MTA KFKI RMKI 1 “Az Ősanyag Nyomában” ELTE, 2007/10/11 Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI Magyarok Amerikában - forró nyomon az ősanyag nyomában.
Védeni kell a kifolyástól
A mikrorészecskék fizikája
A mikrorészecskék fizikája 2. A kvarkanyag
Bevezetés a részecske fizikába
A levegőburok anyaga, szerkezete
Az atommag.
1 Béres Attila, osztályvezető, Elemzési és Kontrolling Osztály, Koordinációs IH, NFÜ Budapest, május 6. A monitoring és az értékelés kapcsolata.
Dinamikus klaszterközelítés Átlagtér illetve párközelítés kiterjesztése N játékos egy rácson helyezkedik el (periodikus határfeltétel) szimmetriák: transzlációs,
Csörgő Tamás Magyarok és a “tökéletes” folyadék Csörgő Tamás (MTA KFKI RMKI, Budapest) Sajtótájékoztató 2003: ősi-új anyag a kísérletekben A BNL legújabb.
Következik a Z-bozonnal történő részletes ismerkedés. Ez lesz a délutáni méréseik tárgya is ! Most igazán tessék figyelni és bátran kérdezni is ! Lesz.
1 A napszélben áramló pozitív töltésű részecskék energia spektruma.
2007.XI.30.Csörg ő Tamás MTA Tudománymenedzsment és kommunikáció A PHENIX – Magyarország kommunikációs stratégiája Csörg ő Tamás témavezet ő.
HOGYAN CSINÁLJUNK KVARKANYAGBÓL HIGGS BOZONT? Csörgő T. 1 | 17 Csörgő Tamás, MTA Wigner FK Török Csaba, Csörgő Judit (ELTE), Angela Melocoton (BNL) és.
Mozgó testek hőmérséklete relativisztikus sebességek esetén
Bose-Einstein korrelációk Novák Tamás Radboud University Nijmegen Károly Róbert Főiskola, Gyöngyös Július 18.
Dr. Szalka Éva, Ph.D.1 Statisztika II. VI.. Dr. Szalka Éva, Ph.D.2 Regresszióanalízis.
Atomenergia.
Z.B. Alfassi: Chemical Analysis by Nuclear Methods
Title Zoltán Fodor KFKI – Research Institute for Particle and Nuclear Physics CERN.
HOGYAN CSINÁLJUNK KÁRTYÁBÓL HIGGS BOZONT? Csörgő T. 1 | 17 Csörgő Tamás MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont wigner.mta.hu.
Auger és fotoelektron spektrumok –az inelasztikus háttér modellezése Egri Sándor Debreceni Egyetem, Kísérleti Fizika Tanszék ATOMKI.
Unimolekulás reakciók kinetikája
STACIONÁRIUS RÉSZECSKETRANSZFER SZIMULÁCIÓJA MONTE CARLO ALAPOKON Kristóf Tamás Pannon Egyetem, Kémia Intézet Fizikai Kémia Intézeti Tanszék „Szabadenergia”
Bemutatjuk a híres/fontos W  és Z 0 Bozonokat Sheldon Glashow Steven WeinbergAbdus Salam Ők jósolták meg elméletileg. Nobel díj: 1979 Ők pedig felfedezték.
Következtető statisztika 9.
1 A Standard modellen túl Készítette: Czövek Imre.
Ideális kvarkfolyadék a RHIC-nél Mérföldkövek a kvarkanyag kutatásában a PHENIX kísérletnél Csanád Máté, ELTE TTK Atomfizikai Tanszék ELFT Vándorgyűlés.
Spindinamika felületi klaszterekben Balogh L., Udvardi L., Szunyogh L. BME Elméleti Fizika Tanszék, Budapest Lazarovits B. MTA Szilárdtestfizikai és Optikai.
Diszkrét elem módszerek BME TTK, By Krisztián Rónaszegi.
Az ALICE 2000-ben. “Költöznek” a detektorok Az ALICE mágnes bezárása 2008 február.
A Van der Waals-gáz molekuláris dinamikai modellezése Készítette: Kómár Péter Témavezető: Dr. Tichy Géza TDK konferencia
Teachers Programme, CERN, aug Bevezetés a nehézion-fizikába (Introduction to heavy ion physics) Veres Gábor (CERN-PH.
Csörgő Tamás Magyarok az Ősanyag kutatásában - Csörgő Tamás (MTA KFKI RMKI, Budapest) Fókusz: RHIC legújabb eredményei A magyar részvétel PHENIX - Magyarország.
W  és Z 0 bozonokatkeresünk az LHC CMS detektorában.
Az atommagok alaptulajdonságai
Készítette: Móring Zsófia Samu Gyula
Schrödinger-macskák Élő és halott szuperpoziciója, összefonódva azzal, hogy egy radioaktív atom már elbomlott (↓), ill. még nem bomlott el (↑) : Hogy lehet.
Bevezetés a nehéz-ion fizikába Zoltán Fodor KFKI – R MKI CERN.
Elemi részecskék, kölcsönhatások
Az atommag alapvető tulajdonságai
Úton az elemi részecskék felé
Relativisztikus nehézion ütközések Relativistic Heavy Ion Collider (RHIC), Brookhaven, New York, USA 200GeV/nukleon, kerület kb. 4 km.
Csörgő Tamás, MTA KFKI RMKI 1 ELTE, Budapest, 2006/7/17 Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI Nehézionfizika gyalogosoknak Magyarok az Ősanyag nyomában Bevezető.
Teachers Programme, CERN, aug Bevezetés a nehézion-fizikába (Introduction to heavy ion physics) Veres Gábor (CERN-PH.
Csörgő Tamás, MTA KFKI RMKI 1 Csengery VE, Gyöngyös, 2006/3/11 Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI Magyarok az Ősanyag nyomában A legforrób ismert anyag: folyadék.
Csörgő Tamás, MTA KFKI RMKI 1 SzMMF, Kolozsvár, 2006/11/3 Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI Folyadék volt a korai Univerzum 2005 vezető eseménye a fizikában.
Csörgő Tamás, MTA KFKI RMKI 1 “Amerikából jöttünk -” Fulbright, 2006/11/14 Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI Magyarok Amerikában - forró nyomon az ősanyag nyomában.
LHC és főbb kísérletei - a Fekete Lyukas Rubik Kockán Csörgő T. MTA Wigner FK, Budapest és KRF, Gyöngyös BerzeTÖK Gyöngyösi Berze Nagy János Gimnázium.
2012 október 3.CERN201 NA61/SHINE: Az erősen kölcsönható anyag fázisdiagramja László András Wigner Fizikai Kutatóintézet, Részecske- és Magfizikai Intézet.
MTA KFKI RMKI, Csörgő T. Mérföldkövek: a kvarkok folyadékának tulajdonságai a kvarkok folyadékának tulajdonságai Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI,
Teachers Programme, CERN, aug Bevezetés a nehézion-fizikába (Introduction to heavy ion physics) Veres Gábor (CERN-EP.
Exobolygók légköre Projektmunka Készítette: Dávid Tamás, Fizika BSc Témavezető: Dr. Szatmáry Károly, habil. egyetemi docens, az MTA doktora.
Találkozz a Tudóssal, XI. 19. Csörgő T. Magyarok Amerikában forró nyomon az Ősanyag nyomában Csörgő Tamás Department of Physics, Harvard University,
Atomenergia.
Új típusú szupernóva robbanások
Magerők.
Szilárd testek fajhője
Előadás másolata:

1 SZTE szeminárium Az η' tömeg közegbeli módosulása a RHIC 200 GeV-es Au+Au ütközéseiben Csörgő Tamás 1,2, Vértesi Róbert 1, Sziklai János 1 1 MTA KFKI RMKI, Budapest 2 Department of Physics, Harvard University, Cambridge USA η’η’η’η’ η’η’η’η’ * arXiv: [nucl-th]Nucl.Phys.A830:631C (2009). arXiv: [nucl-ex]Phys. Rev. Lett. 105, (2010) arXiv: [nucl-ex] Inside RHIC BNL online, 2011/1/11 Phys. Rev. C (2011) in press

2Vezérfonal  A háromkvark-modell, királis szimmetriasértés  A szimmetria helyreállása forró, sűrű közegben  Az η' tömegének szerepe  Nehézion-ütközések dilepton-spektrumai  Az η' tömege π ± Bose-Einstein korrelációkon keresztül  Lehetséges kísérleti jelek  RHIC-es BEC mérések  Dilepton-többlet a PHENIX-nél  BEC-számítások különböző modellekre  Spektrumok, λ * (m T ), szisztematikus hibák  Diszkusszió, kitekintés  Rendszer-, energia- és centralitásfüggés

3 Királis szimmetriasértés  Háromkvark-modell  SU(3) íz-szimmetria  Spontán sérül => 9 Goldstone bozon  Könnyű mezonoknak felel meg  Csak 8 ilyen van! (Mezonoktett)  U A (1) királis szimmetria explicit megsértése  Különálló topológiai vákuumállapotok  Alagútjelenség – kvázirészecskék (instantonok)‏  A 9. bozon tömeges lesz − η' (958 MeV)‏ K0K0K0K0 π−π−π−π− π+π+π+π+ K+K+K+K+ K−K−K−K− K0K0K0K0 η η’η’η’η’ π0π0π0π0

4 A szimmetria helyreállása forró, sűrű közegben  Nagy energiasűrűségek  Erős csatolás (α s ) csökken  Nemtriviális topológia eltűnik  U A (1)-sértő tag eltűnik  SU(3) helyreáll Megj: A spontán szimmetriasértésből tömegtelen mezonokat várnánk, azonban az íz-szimmetria nem egzakt.  Tömegcsökkenés Alsó korlát (Gell-Mann – Okubo): Felső korlát (S,NS izoszinglet sá.): Δm a kevésbé sűrű közegben az instantonokból származó tömeg K0K0K0K0 π−π−π−π− π+π+π+π+ K+K+K+K+ K−K−K−K− K0K0K0K0 η η’η’η’η’ * π0π0π0π0

5 Mérhető jel: részecskeszám  Hagedorn-modell  Könnyű mezonok keletkezési hatáskereszmetszete: T H ~160 MeV Hagedorn-hőmérséklet  A tömegcsökkenés következménye:  Normális esetben #η' kicsi:  Erősen csökkent tömegű η':  Növekmény maximálisan 50-es faktor  Ritka állapotok megnövekvő súlya miatt kevesebb (3-16)  A tömegcsökkenés következménye: az η'-k megnövekvő száma

6 Az η' a fázisátalakulásban  Hadronizáció  Megnövekedett számban keletkezik  Lecsatolódás a nem-Goldstone-ikus anyagról  Annihilációs szabad úthossz nagy ( l ≥ 12 fm ).  Élettartama nagy( τ~1000 fm/c )  „Kondenzátum” a közegben  a kis p T -s η'-k nem tudnak a vákuumban tömeghéjra kerülni  A közeg csapdaként működik a kis p T -s η'-k esetében  A közeg eltűnésével visszanyeri vákuumbeli tömegét The Return of the prodigal Goldstone boson. J. I. Kapusta, D. Kharzeev, L. D. McLerran Phys.Rev.D53: ,1996. Hep-ph/

7 A megfigyelés csatornái  η' * közvetlen kimutatása nem valószínű: τ η' >> τ közeg  Leptonos bomlás  Megnövekedett η '/ π arány kis p T -nél  Többlet a ℓ + ℓ − spektrumban a ρ tömeg alatt  η mezon (BR=43%)‏  23%  →  +  −  0  5%  →  +  −   Sok nem korrelált töltött pion  BEC   →  +  −  +  −  0 ) : ~ 250 MeV  kis p T -nél!  Fotonos csatorna?  Meggyőző lenne, de kis jel, nagy háttér ( π 0 →γγ )

8  Asztrofizikában fedezték fel, mai napig használják  Síkhullámok:  Bozonok: szimmetrizáció  Spektrumok:  Korreláció: közelítések: síkhullám, nincs multirészecske-szimmetrizáció, termalizáció... HBT hatás (BEC) k1k1 k2k2 x1x1 x2x2  1,2 S(x,k)‏ forrás detektor

9  Pionok a kvarkanyag kifagyásából  Elsődleges (a fázisátmenetből)  Gyorsan bomló rezonaciákból  Lassan bomló (ω,η,η',K S 0 )  Korreláció  Tengelymetszet  Korrelációs mérés ↔ λ *(m T ) ↔ core−halo arány π ± korrelációk és a core – halo kép Core: π ±, K ±, Λ, Σ, … Halo: η’, η, ω, K S Core Halo hep-ph/

10 RHIC adatok (1)  Nehézion-ütközés  Centrális Au+Au √s NN = 200 GeV  Midrapiditás |η|<0.1  π + π + korrelációs mérés  Tengelymetszet λ * (m T ) Különböző módszerek  eltérő abszolút skála

11 RHIC adatok (2)  Relatív tengelymetszet  λ * (m T )/λ * max  Felhasználtuk:  PHENIX Sinyukov 50%  STAR Edgeworth sor (páros, 6. rendig)  Nem használtuk fel  PHENIX előzetes adatok  STAR Gauss (irreálisan kis hibák)

12 A kondenzátum szimulációja  Adott hadrontípus pT-eloszlása: módosított Hagedorn-képlet  η' többlet:  η' tömeg helyreállásával:  Amennyiben: az η' nem kerülhet tömeghéjra:  Spektrumok a bomlási láncokból JETSET 7.4- segítségével  Tengelymetszet számítása:

13 Szimulációs paraméterek  Paraméterek  Mérésekből T FO = 177 MeV, = 0.48  Konzervatív feltevésT FO η' =T FO T cond =T FO η’  Hidrodinamikai modellekből:α = 1 – d/2 (α=0 : Hagedorn)  Változók  közegbeli tömegm η' *  inverz meredekségB -1  Kezdeti rezonancia-arányok 6 különböző modellből  ALCORkvarkkoaleszcencia-modell  FRITIOFAA ütközések szuperpozíciója, Lund húrfragmentáció  Kaneta et al., termikus, PHENIX spektrumot jól leírja  Letessier et. al.,termikus modell  uRQMD, molekuláris dinamika, kaszkádok  Stachel et al.termikus modell

14  FRITIOF paraméterek  Midrapiditás  Egyszerűbb modell  Az NA44 S+Pb 200 GeV adatokban tömeg- csökkenési effektus nem figyelhető meg SPS adatok és szimuláció Partial U A (1) symmetry restoration from Bose-Einstein correlations S.E. Vance, T. Csörgő, D. Kharzeev, Phys.Rev.Lett.81:2205,1998., e-print: nucl-th/ NA44 S+Pb data

Illesztési paraméterek hatása Közegbeli tömeg (m η' * ):kondenzátum „hőmérséklete”(B -1 )  gödör mélysége  letörés meredeksége 15

A paraméterek meghatározása  Teljes ( B -1, m* ) sík feltérképezése (adott beállításokkal) Itt: J.Letessier J.Rafelski, arXiv:nucl-th/ multiplicitások  Konfidenciaszintek meghatározása minden pontban  Legjobb λ * (m T )/λ * max illeszkedés  Ennél a modellnél: m η' *=340 MeV 16

17 Jóslat és modell  Elméleti jóslat tartománya: Kapusta et al. arXiv:nucl-th/  Modellszámítások szigma-kontúrjai a tartománnyal összhangban, vagy enyhén alatta  Minden eredmény a Weinberg-határ ( m*>√3 m π ) fölött

18 Szisztematikus faktorok  Legnagyobb bizonytalanság: rezonanciaarányok  Paraméterek változtatása a legszélesebb még megalapozott tartományban  −1/2 ≤ α ≤ +1/2 (1)  tágulás effektív dimenziója 1D-3D  140 MeV ≤ T cond ≤ 220 MeV  100 MeV ≤ T FO ≤ 177 MeV (összesen 22 x 1248 x esemény, PHENIX-Hu klaszter)  További szisztematikus hibák:  STAR vs. PHENIX adatsorok különböző rapiditása 9.8%,  Centralitásfüggés: 7%.  Halo részleges felbonthatósága (τ ω ~ δq ) : 3%

Szisztematikus hibák (vizuális összesítés) 19

 STAR adat: van jelenség minden RHIC energián és centralitáson  Nagyobb gödör: nagyobb η' növekmény, alacsonyabb közegbeli tömeg  A centrálisabb ütközésekben valamivel erősebb (<9.8% PHENIX–STAR)  Valamint nagyobb ütköző magokra és nagyobb energiákra (össz. ~15%) Rendszer-, energia- és centralitásfüggés 20

21 Eredmények (1)  Először figyelhettük meg valamely mezon közegbeli tömegcsökkenését  Elméleti jóslatok vannak, régóta keresik a vektor- és pszeudoskalár mezonok tömegmódosulását  A megfigyelés közvetett, de szignifikáns: több mint 5-σ.  Az η’ tömege forró közegben legalább 200 MeV-vel csökken  Minden egyes modellbeállítás szerint, 99.9% konfidenciaszint mellett kizárható a 750 MeV-nél nagyobb közegbeli η’ tömeg  Meghatároztuk a legvalószínűbb tömeget m * η’ =

22 Dilepton-többlet a CERES kísérletben  Mért pontok  Modellszámítások  Többlet a π és ρ tömege közötti tartományban Invariáns e+ e- pár hozam hadronmodellek hozamával összevetve e+ e- pair production in Pb - Au collisions at 158-GeV per nucleon. CERES cn. (G. Agakichiev et al.). Jun pp. Eur.Phys.J.C41: ,2005. e-Print: nucl-ex/  Jelenlegi magyarázat: A ρ kiszélesedése

 Elektronpárok invariánstömeg-spektruma Au+Au ütközésekben  Szignifikáns többlet kis p T -n a PHENIX 200 GeV-es Au+Au méréseiben  Nincs jelen a p+p ütközésekben – ott jó egyezés a hadronmodellekkel  A többlet a forró, sűrű közeg hatása  Becslések: a többletet az η’, η kis p T -s felszaporodása magyarázhatja PHENIX Au+Au dilepton-többlet A. Adare et al. (PHENIX cn.) Phys.Lett.B670: ,2009. S. Afanasiev et al. (PHENIX cn.) e-Print: arXiv:

Kimenet: η’ spektrum  Modelltől függően 25 és 68 közti η’-növekményfaktor  A növekmény kis p T -nél megtöri az m T –skálázást  A dileptontöbblet lehetséges magyarázata  ellenőrzés! 24 η’η’

 Modelltől függően 5.2 és 7.5 közti η-növekményfaktor  Kis p T -nél megtöri az m T –skálázást  nagy p T -nél illik az adatra  A dileptontöbblet lehetséges magyarázata  ellenőrzés! 25 Kimenet: η spektrum η

26 Eredmények (2)  Meghatároztuk az egyes rezonanciamodellekre legvalószínűbb tömegekhez tartozó η’ és η spektrumokat, valamint ezek teljes hibáját  A spektrumok a mérésekkel összhangban vannak  Az első becsléseink szerint a dilepton-spektrum tapasztalt alakját az η’ és η felszaporodása magyarázhatja  Részletes dileptonos analízis:  A spektumok bemenetként szolgálnak a szimulációhoz  Nagy hibák – optimalizálni (“illeszteni”) kell ezeket Folyamatban: Vargyas, Vértesi, Csörgő (PHENIX)

Ellenőrzési lehetőség: Az η’ kinematikai szelekciója (1)  e + e – : Kulka, Lörstad NIM A295, 443 (1990)  η’ bomlásából keletkező pionok kiszűrése  LUND MC  λ * viselkedése „tisztított” mintán? 27

Ellenőrzési lehetőség: Az η’ kinematikai szelekciója (2)  Au+Au, p+p : Csanád Máté, Kőfaragó Mónika WPCF 2010, Kijev PYTHIA és HIJING szimulációk 28

Direkt fotonok a RHIC-nél 29  Alacsony impulzusoknál ( pT < 1 GeV/c ) jelentős növekmény  A növekmény centralitással növekszik.  A növekmény effektív hőmérséklete T ≃ 100 MeV.  Az η’ növekmény effektív hőmérséklete 42 MeV ≤ B -1 ≤ 86 MeV.  Van hely egy, az η’-többletből származó kondenzátumnak! PHENIX Au+Au 200 GeV termikus fotonok “virtuális” mérése Phys.Rev.C81:034911,2010

 m * η’ < m η’ ─ 200 MeV határ PHENIX+STAR π + π + korrelációs adatokból (CL=99.9% mellett) az adott modellosztályban  Legvalószínűbb tömeg m * η’ =  Centralitás- rendszer- és eneriafüggés  A dilepton-spektrummal részletes ellenőrzés kell  Pontosabb λ * mérések kellenek kis p T –nél  Új lendület a királis szimmetria kutatásában K0K0K0K0 π−π−π−π− π+π+π+π+ K+K+K+K+ K−K−K−K− K0K0K0K0 η η’η’η’η’ * π0π0π0π0Konklúzió 30

Vége Köszönöm a figyelmet! tartalékfóliák… 31

Az illesztési eredmények összefoglalása Legvalószínűbb m ∗ értékek különböző multiplicitás-modellekre, ill. a kapcsolódó növekmények; a maximális közegbeli tömegek 5-σ határai; 42 MeV ≤ B -1 ≤ 86 MeV. 10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 32

Illesztett η' tömegek 10/10/2733 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium

Az η‘ tömeg kizárási határai 10/10/2734 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium

A dilepton-többlet részletesen Fig.26: Invariant mass spectrum of e+e- pairs compared to expectations from the model of hadron decays for p+p and for different Au+Au centrality classes. Fig.29: e+e- pair invariant mass distributions in p + p (left) and minimum bias Au+Au collisions (right). The pT ranges are shown in the legend. 10/10/2735 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium

m T -skálázás pp central periph. E. Shuryak, Prog.Part.Nucl.Phys.53: , /10/2736 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 37 Kaneta-Xu vs. RHIC  Statisztikus kémiai kifagyásos modell  Centrális mid-η 200 GeV Au+Au  PHENIX hadron spektrumot jól leírja Kaneta & Xu, arXiv:nucl-th/

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 38 Letessier-Rafelski vs. RHIC  Statisztikus kémiai kifagyásos modell  Centrális mid-η 200 GeV Au+Au J.Letessier J.Rafelski, arXiv:nucl-th/

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 39 uRQMD vs. RHIC  uRQMD

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 40 ALCOR vs. RHIC  Koaleszenszcia-modell  η’/ η arányt más modellből kell rögzíteni P. Levai, T.S. Biro, T. Csorgo, J. Zimanyi, hep-ph/

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 41 FRITIOF vs. RHIC  200 GeV mid-rapidity  Pb+S, RHIC előtti Megj:Sem önmagukban a STAR adatokat, sem a PHENIX+STAR szimultán illesztett adatsort nem képes leírni B. Anderson et al., Nucl. Phys. B 281 (1987) 289.

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 42 Stachel et al. vs. RHIC  Statisztikus kémiai kifagyásos modell  Centrális mid-η 200 GeV Au+Au J.Stachel et al., arXiv:nucl-th/

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 43 Rafelski vs. PHENIX

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 44 Rafelski vs. PHENIX & STAR

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 45 Rafelski vs. STAR

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 46 Szisztematika: Rafelski α=−1/2

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 47 Szisztematika: Rafelski α=0

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 48 Szisztematika: Rafelski α=+1/2

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 49 Szisztematika: Rafelski T’=140 MeV

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 50 Szisztematika: Rafelski T’=177 MeV

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 51 Szisztematika: Rafelski T’=220 MeV

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 52 Szisztematika: Rafelski T FO =100 MeV

10/10/27 Vértesi R. Az eta' tömegcsökkenése ELTE szeminárium 53 Szisztematika: Rafelski T FO =177 MeV