Rácsrezgések http://physics-animations.com/Physics/English/phon_txt.htm.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Szimmetriák szerepe a szilárdtestfizikában
Advertisements

Kauzális modellek Randall Munroe.
A TUDOMÁNYOS KUTATÁS MÓDSZERTANA
2.1Jelátalakítás - kódolás
Az úttervezési előírások változásai
Fizika II..
Számítógépes Hálózatok
Profitmaximalizálás  = TR – TC
A járműfenntartás valószínűségi alapjai
Szenzorok Bevezetés és alapfogalmak
Végeselemes modellezés matematikai alapjai
A magas baleseti kockázatú útszakaszok rangsorolása
Szerkezetek Dinamikája
MÉZHAMISÍTÁS.
Hőtan BMegeenatmh 5. Többfázisú rendszerek
BMEGEENATMH Hőátadás.
AUTOMATIKAI ÉPÍTŐELEMEK Széchenyi István Egyetem
Skandináv dizájn Hisnyay – Heinzelmann Luca FG58PY.
VÁLLALATI Pénzügyek 2 – MM
Hőtan BMEGEENATMH 4. Gázkörfolyamatok.
Szerkezetek Dinamikája
Összeállította: Polák József
A TUDOMÁNYOS KUTATÁS MÓDSZERTANA
Csáfordi, Zsolt – Kiss, Károly Miklós – Lengyel, Balázs
Tisztelt Hallgatók! Az alábbi példamegoldások segítségével felkészülhetnek a 15 pontos zárthelyi dolgozatra, ahol azt kell majd bizonyítaniuk, hogy a vállalati.
J. Caesar hatalomra jutása atl. 16d
Anyagforgalom a vizekben
Kováts András MTA TK KI Menedék Egyesület
Az eljárás megindítása; eljárási döntések az eljárás megindítása után
Melanóma Hakkel Tamás PPKE-ITK
Az új közbeszerzési szabályozás – jó és rossz gyakorlatok
Képzőművészet Zene Tánc
Penicillin származékok szabadgyökös reakciói
Boros Sándor, Batta Gyula
Bevezetés az alvás-és álomkutatásba
Kalandozások az álomkutatás területén
TANKERÜLETI (JÁRÁSI) SZAKÉRTŐI BIZOTTSÁG
Nemzetközi tapasztalatok kihűléssel kapcsolatban
Gajdácsi József Főigazgató-helyettes
Követelmények Szorgalmi időszakban:
Brachmann Krisztina Országos Epidemiológiai Központ
A nyelvtechnológia eszközei és nyersanyagai 2016/ félév
Járványügyi teendők meningococcus betegség esetén
Kezdetek októberében a könyvtár TÁMOP (3.2.4/08/01) pályázatának keretében vette kezdetét a Mentori szolgálat.
Poszt transzlációs módosulások
Vitaminok.
A sebész fő ellensége: a vérzés
Pharmanex ® Bone Formula
Data Mining Machine Learning a gyakorlatban - eszközök és technikák
VÁLLALATI PÉNZÜGYEK I. Dr. Tóth Tamás.
Pontos, precíz és hatékony elméleti módszerek az anion-pi kölcsönhatási energiák számítására modell szerkezetekben előadó: Mezei Pál Dániel Ph. D. hallgató.
Bevezetés a pszichológiába
MOSZKVA ZENE: KALINKA –HELMUT LOTTI AUTOMATA.
Bőrimpedancia A bőr fajlagos ellenállásának és kapacitásának meghatározása Impedancia (Z): Ohmos ellenállást, frekvenciafüggő elemeket (kondenzátort, tekercset)
Poimenika SRTA –
Végeselemes modellezés matematikai alapjai
Összefoglalás.
Az energiarendszerek jellemzői, hatékonysága
Varga Júlia MTA KRTK KTI Szirák,
Konzerváló fogászat Dr. Szabó Balázs
Outlier detektálás nagyméretű adathalmazokon
További MapReduce szemelvények: gráfproblémák
Ráhagyások, Mérés, adatgyűjtés
Járműcsarnokok technológiai méretezése
Grafikai művészet Victor Vasarely Maurits Cornelis Escher.
VÁLLALATI PÉNZÜGYEK I. Dr. Tóth Tamás.
RÉSZEKRE BONTOTT SOKASÁG VIZSGÁLATA
Az anyagok fejlesztésével a méretek csökkennek [Feynman, 1959].
Bevezetés a színek elméletébe és a fényképezéssel kapcsolatos fogalmak
Minőségmenedzsment alapjai
Előadás másolata:

Rácsrezgések http://physics-animations.com/Physics/English/phon_txt.htm

Rácsrezgések 𝜕𝐹 𝜕𝑥 Longitudális hullám rúdban u(x+x) x+x Newton II lokális erő az x pontban Longitudális hullám rúdban u(x+x) x+x Newton II x 𝜕𝐹 𝜕𝑥 x u(x) Young modulus (q) diszperziós reláció: frekvencia-hullámszám függés L x u(x) A q hullámszám értelmezési tartománya véges méret  periódikus határfeltétel (Born-Kármán)

rezgési állapot, melyet a q hullámszám és az  frekvencia jellemez Definiciók Módus rezgési állapot, melyet a q hullámszám és az  frekvencia jellemez az atomi természet miatt kell lenni egy maximális hullámszámnak vagy a ħq impulzus és a ħ energia (kvantummechanika) a rúdban kialakuló lehetséges állóhullámok Állapotsűrűség N(q), g() - a lehetséges módusok száma a q és q+dq, illetve az  és +d tartományban L/a független megoldás van, melyek lineáris kombinációjával a rúd L/a számú szegmensének bármely elmozdulása megadható.

 -/a a un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3 /a  Lineáris lánc q a rácstávolság c rugóállandó Egyforma atomok, első szomszéd kölcsönhatás un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3 Legyen un az elmozdulás az rn=na helyen. A mozgásegyenlet: A próbafüggvény diszperziós reláció Tulajdonságai - periódikus 2/a szerint; célszerű választás q=0 ,  =0  /a -/a - lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: ) - a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt q 

 -/a -2/a a un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3  /a A B Lineáris lánc a a rácstávolság c rugóállandó Egyforma atomok, első szomszéd kölcsönhatás un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3 Legyen un az elmozdulás az rn=na helyen. A mozgásegyenlet: A próbafüggvény diszperziós reláció Tulajdonságai - periódikus 2/a szerint második Brillouin-zóna első Brillouin-zóna   /a -/a - lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: ) -2/a 2/a A B - a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt az A és B pontok ekvivalensek (a második Brillouin-zónához tartozó vektor ugyanazt a rezgést írja le) q

 -/a -2/a a un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3  /a A B Lineáris lánc a a rácstávolság c rugóállandó Egyforma atomok, első szomszéd kölcsönhatás un-3 un-2 un-1 un un+1 un+2 un+3 Legyen un az elmozdulás az rn=na helyen. A mozgásegyenlet: A próbafüggvény diszperziós reláció Tulajdonságai - periódikus 2/a szerint második Brillouin-zóna első Brillouin-zóna   /a -/a - lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: ) -2/a 2/a A B - a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt az A és B pontok ekvivalensek (a második Brillouin-zónához tartozó vektor ugyanazt a rezgést írja le) q - nem lehet tetszőlegesen nagy energiájú gerjesztés,

 -/a -2/a  A B /a Lineáris lánc q 2/a Az állapotsűrűség: Tulajdonságai - periódikus 2/a szerint; célszerű választás q=0 ,  =0 második Brillouin-zóna első Brillouin-zóna   /a -/a - lineárisan indul, meredekség: (folytonos közeg: ) -2/a 2/a A B - a -/a < q < /a intervallum hordoz minden információt az A és B pontok ekvivalensek (a második Brillouin-zónához tartozó vektor ugyanazt a rezgést írja le) q - nem lehet tetszőlegesen nagy energiájú gerjesztés, - szélsőérték a zónahatáron Þ az állapotsűrűség divergál a zónahatáron

A hullámszám egyértelműsége q ekvivalens q = q + G -vel (G tetszőleges reciprok rácsvektor) B: q=1.3/a ahol az elmozdulást leíró függvények eltérnek, nincs atomi pozició  k =-2 p /a =2 w = =- A B A: q=-0.7/a q G n n+1 n+2 n+3 n+4 n+5 n-1 n-2 n-3 n-4 n-5

Kétatomos lánc A mozgásegyenletek: Két megoldás: w q Tömegek: m és M Rugóállandó: c A mozgásegyenletek: n-1 n n+1 n+2 a M m w q Két megoldás: optikai ág (q=0: m és M tömegközépponti rezgése) csak m rezeg csak M rezeg akusztikus ág (q=0: a teljes lánc eltolása)

3 dimenziós, egyatomos kristály  párpotenciál Harmonikus közelítés +párpotenciál: R’ r(R’) R 𝐮 = u(R)-u(R’) Relatív elmozdulások: r(R) alapállapoti energia (állandó) a kristály egyensúlyának feltétele, hogy a lineáris tagok összege = 0 Az energia harmonikus közelítésben: dinamikus mátrix Harmonikus közelítésből: és energiája azonos A dinamikus mátrix tulajdonságai: Az energia független a kristály térbeli pozíciójától

3 dimenziós, egyatomos kristály Mozgásegyenlet D(q) Síkhullám próbafüggvény felhasználtuk hogy: Mivel szimmetrikus és valós (általánosan: hermitikus) polarizáció q  /a L T1 T2 terjedési irány, Izotróp v. köbös anyagban minden -hoz lehet olyan polarizációt választani, hogy párhuzamos legyen q-val (longitudinális hullám) merőleges legyen q-ra (transzverzális hullám)

Ábrázolás reciprok térben Rácsrezgések diszperziós relációja: Ne, T = 4.2 K Valós rács Reciprok rács L T2=T1 L T2 T1 Rácsrezgések diszperziós relációja: NaCl, T = 77 K LO TO2 TO1 LA TA2 TA1