Védeni kell a kifolyástól

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Az optikai sugárzás Fogalom meghatározások
Advertisements

MIKROELEKTRONIKA Nemlineáris elektromos jelenségek, eszközök
5. GÁZLÉZEREK Lézeranyag: kis nyomású (0, Torr) gáz, vagy gázelegy Lézerátmenet: elektronszintek között (UV és látható lézerek) rezgési szintek.
Az elektron szabad úthossza
Lézercsipesz Optika szeminárium Butykai Ádám, Orbán Ágnes
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE
Kísérleti módszerek a reakciókinetikában
A rezgések és tulajdonságaik 3. (III.11)
REZGŐ TÜKRÖK A KVANTUMVILÁG HATÁRÁN
Védeni kell a kifolyástól
Havancsák Károly-Kojnok József Kondenzált anyagok vizsgálati módszerei
A kvantummechanika rövid átismétlése
Spektroszkópiáról általában és a statisztikus termodinamika alapjai
Lézerek Nagy Szilvia.
12. előadás Elektrosztatikus és mágneses mezők Elektronfizika
1.feladat. Egy nyugalomban lévő m=3 kg tömegű, r=20 cm sugarú gömböt a súlypontjában (középpontjában) I=0,1 kgm/s impulzus éri t=0,1 ms idő alatt. Az.
Atommodellek II Franck-Hertz kísérlet
NANOMECHANIKAI RENDSZEREK OTT, AHOVA A KVANTUM-KLASSZIKUS HATÁRT VÁRJUK Egyre könnyebb nanomechanikai oszcillátorok - rajtuk a megfigyelést segítő tükörrel.
Koherens kvantummechanika 1. világháború kvantummechanika 1926-tól 2. világháború 1941(?) MI A KÜLÖNBSÉG? Geszti Tamás ELTE.
Elektromágneses színkép
Hagyományos reakciókinetikai mérés:
John B. FennKoichi Tanaka The Nobel Prize in Chemistry 2002 "for their development of soft desorption ionisation methods for mass spectrometric analyses.
Szimmetriaelemek és szimmetriaműveletek (ismétlés)
2. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE
5. OPTIKAI SPEKTROSZKÓPIA
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE A hidrogénatom Schrödinger-egyenlete.
Lézerspektroszkópia Előadók: Kubinyi Miklós Grofcsik András
A héliumatom állapotainak levezetése a vektormodell alapján (kiegészítés) 1.
Régi és új kísérletek a kvantummechanikában
NANOMECHANIKAI RENDSZEREK OTT, AHOVA A KVANTUM-KLASSZIKUS HATÁRT VÁRJUK Egyre könnyebb nanomechanikai oszcillátorok - rajtuk a megfigyelést segítő tükörrel.
ATOMOPTIKA atomok terelése: litografált rácsokkal, diafragmákkal stb, erős fényerőkkel (rezonanciától elhangolt erős lézerfény) > 0 („kék elhangolás”)
Kómár Péter, Szécsényi István
Elektron transzport - vezetés
3. GÁZLÉZEREK Lézeranyag: kis nyomású (0, Torr) gáz, vagy gázelegy
6. A MOLEKULÁK FORGÓMOZGÁSA
5. GÁZLÉZEREK Lézeranyag: kis nyomású (0, Torr) gáz, vagy gázelegy Lézerátmenet: elektronszintek között (UV és látható lézerek) rezgési szintek.
Kubinyi Miklós ) Lézerspektroszkópia Kubinyi Miklós )
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE
Régi és új kísérletek a kvantummechanikában Geszti Tamás ELTE Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék.
Raman spektroszkópia hn0 hn0 hn0 hn0 hn0 hn0 hnS hnAS
Lézerek alapfelépítése
„Mintakezelés” a spektroszkópiában
Raman spektroszkópia hn0 hn0 hn0 hn0 hn0 hn0 hnS hnAS
Elektrongerjesztési (UV-látható) spektroszkópia
NIR-VIS spektrométerek. NIR-VIS spektrumok „NIR spectra ( cm -1 ) of polymers, monomers, plasticizers, lubricants, antidegradantes (antioxidantes,
Az atom szerkezete Készítette: Balázs Zoltán BMF. KVK. MTI.
Bemutatjuk a híres/fontos W  és Z 0 Bozonokat Sheldon Glashow Steven WeinbergAbdus Salam Ők jósolták meg elméletileg. Nobel díj: 1979 Ők pedig felfedezték.
Villamos tér jelenségei
Tartalom: Kanász-Nagy Márton Bevezetés, motiváció A gapegyenlet A gapegyenlet megoldásai Konklúzió.
Optikailag detektált mágneses rezonancia Optikai spektroszkópia szeminárium Orbán Ágnes, Szirmai Péter március 22.
Szép és hasznos kvantummechanika
10. LÉZEREK, LÉZERSPEKTROSZKÓPIA
Schrödinger-macskák Élő és halott szuperpoziciója, összefonódva azzal, hogy egy radioaktív atom már elbomlott (↓), ill. még nem bomlott el (↑) : Hogy lehet.
Fémkomplexek lumineszcenciája
Az atommag alapvető tulajdonságai
A fény és az anyag kölcsönhatása
Spektroszkópia Analitikai kémiai vizsgálatok célja: a vizsgálati
A FONTOSABB MÓDSZEREK:
ATOMOPTIKA atomok terelése: litografált rácsokkal, diafragmákkal stb, erős fényerőkkel (rezonanciától elhangolt erős lézerfény) > 0 („kék elhangolás”)
Lézercsipesz Működési elve Biofizikai alkalmazásai.
Nagyfeloldású Mikroszkópia Dr. Szabó István 12. Raman spektroszkópia TÁMOP C-12/1/KONV projekt „Ágazati felkészítés a hazai ELI projekttel.
Problémamegoldás és számításos feladatok a fizikatanári gyakorlatban Egy rezgőmozgással kapcsolatos feladat elemzése Radnóti Katalin ELTE TTK.
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
FOTONOK Einstein 1905: fotoeffektus → hν energiájú fotonok
Magerők.
foton erős kölcsönhatása
Szilárd testek fajhője
Kísérletek „mezoszkópikus” rendszerekkel!
DEe >> DEvib >> DErot
5. OPTIKAI SPEKTROSZKÓPIA
Előadás másolata:

Védeni kell a kifolyástól IONCSAPDÁK, ATOMCSAPDÁK, LÉZERHŰTÉS Nobel-díj 1989: Hans Dehmelt (Washington), Wolfgang Paul (Bonn), Norman Ramsey (Harvard) [Rev. Mod. Phys. 1990 július] „IN VIVO” kísérletek egyes atomokkal (nem úgy mint a részecskefizikai őslénytan), több napos megfigyelés, sokaságátlag helyett időátlag spektroszkópia ütközési és Doppler hatások nélkül atomórák 3 dimenzióban nem megy, mert ΔΦ=0: csak nyeregpont lehet! + Védeni kell a kifolyástól

hengerszimmetrikus kvadrupól-tér lencse (fölötte CCD kamera) r z ~mm középen nyeregpont + stabilizálás: Penning ~ 1930: B(~1 Tesla): Lorentz-erő Paul ~ 1955:

Mozgás a Penning-csapdában (kvantumoptikai alkalmazások: Dehmelt 1975-től) E B ciklotron-mozgás: magnetron-mozgás: (v.ö.: kvantum Hall-effektus!) Mozgás a Paul-csapdában: Lassú rezgés egy „pszeudopotenciálban”; Ω frekvenciájú, zavaró „mikromozgás”

Összefonódott elektronállapotok kvantum-információ HŰTIK csapdázás adott tömegű ionra adott frekvenciasávban lineáris ioncsapda ~ kvadrupól-tömegspektrométer benne egy sor ion, csatolva kollektív rezgések által Összefonódott elektronállapotok kvantum-információ Az ioncsapdát Pa vákuumról indulva BETÖLTIK: semleges atomok párologtatása ionizálás elektronsugárral A csapdában marad 1-10 ion azután HŰTIK (a cél: hosszú benntartás, Doppler-mentes spektroszkópia) -8 10

az alapállapot detektálása, Cirac, Zoller 1995 az alapállapot detektálása, inicializálás QUBIT-MŰVELETEK

LÉZERHŰTÉS Doppler-hűtés Ω<ω Γ lézer v Irányított kvantumátmenetek alacsonyabb energiájú állapotok felé szabad atom: Doppler-hűtés csapdázott atom: oldalsáv-hűtés Elnyelési hatáskeresztmetszet Doppler-hűtés Γ Ω ω v ħK Ω<ω lézer pl. Na atomok: fotononként megáll ms alatt: a gyorsulás 600 m/s megállításához 200000 fotont kell elnyelni. A fotonok Γ gyakorisággal nyelődhetnek el, minden alkalommal spontán emisszió véletlen irányú visszalökéssel: a maradék hőmérséklet

„optikai melasz” (ragadós anyag) A kísérlet részletei: 6 lézer minden irányból fékez „optikai melasz” (ragadós anyag) 1997-es Nobel-díjak: Steven CHU William D. PHILLIPS Claude COHEN-TANNOUDJI Hőmérsékletmérés: a lézereket kikapcsolva, leképezni a szabadon eső atomcsomó szétterjedését Miért hatékonyabb a hűtés, mint várták? rezonancia-fluoreszcencia: a rezonáns fénnyel megvilágított atomok világítanak

Mágneses alnívók szerepe a hűtésben (Cohen-Tannoudji és Dalibard) a fény és az alnívók csatolását kiválasztási szabályok vezérlik a szembevilágító lézerek eredőjének polarizációja helyfüggő a fénynek kétféle hatása van: 1. eltolja a nívókat („light shift”, lásd az Atomoptikánál!) 2. megszabja az átmenetek irányát J=3/2 szintek M=+1/2 M=-1/2 J=1/2 Az erős átmenetek: csúcsról felfele, gödörbe lefele Az atom felmászik, leesik, felmászik, leesik, felmászik, leesik….. SZISZÜFUSZ HŰTÉS Sisyphus cooling 2μK-ig

ioncsapdában: OLDALSÁV-HŰTÉS a transzlációból kvantált rezgés lesz, A kiválasztási szabályok bonyolultabb felhasználása: sötét állapotok keresése, amelyek v=0 körül lecsatolódnak a fényről (Cohen-Tannoudji, Kasevich, Chu) ioncsapdában: OLDALSÁV-HŰTÉS a transzlációból kvantált rezgés lesz, az elektronszintek rezgési alnívókat kapnak 5 4 3 2 1 0 STIMULÁLT RAMAN: a rezonanciától elhangolva, azonnali visszapattanással 2 lézer kell hozzá, ~10 Ghz, de 100 Khz-re pontos! GHz („hordozó”): hiperfinom alszintek rezgés: ~10 MHz Az eredmény: „szinte tiszta rezgési alapállapot” kapható, a rezgési kvantumok száma < n > ~ 0.03 → kvantum-információ!

Egy híres (Nobel-díjas) alkalmazás: KVANTUM-UGRÁSOK (Dehmelt) háromszintű csapdázott-hűtött ionon „a polcra tett elektron” 1.lézer 2.lézer gyenge tiltott átmenet, de néha ez következik be! Ilyenkor a rezonancia-fluoreszcencia MEGSZAKAD, Erős megengedett dipólátmenet: intenzív rezonancia-fluoreszcencia de csak ha a 2. lézer pontosan eltalálta a tiltott nívót: EZ A LEGPONTOSABB SPEKTROSZKÓPIA, mert a tiltott nívók a LEGÉLESEBBEK! I

SEMLEGES ATOMOK CSAPDÁZÁSA erős Coulomb-erők nélkül gyengébben fog: előzetes lézerhűtés kell mágneses alnívóktól függő fénynyomással: MAGNETO-OPTIKAI CSAPDA MOT anti-Helmholtz tekercsek (rézcsövek) → kvadrupól mágnestér (középen átfordul, ott 0) + σ _ σ pl. J=1, M=-1,0,+1 CSAPDA +1 0 -1 Ahol az alapállapotú atom eléri a metszéspontot, ott szembekapja a megfelelően polarizált fotont + σ _ σ Ω : ΔM=+1 : ΔM= -1 J=M=0

MÁGNESES MIKROCSAPDA (atom chip): az esély a gyakorlati felhasználásra Zeeman-szintek B B=0 vonal „U” és „Z” konfiguráció chipen Hänsch et al, PRL 1999 bonyolult térkombinációk mágnesezett videoszalagon PRA 72, 031613(R) (2005)

http://arxiv.org/ Összefoglaló az ioncsapdákról: Leibfried, Blatt, Monroe, Wineland Rev. Mod. Phys. 75, 281 (2003) http://arxiv.org/