Előadást letölteni
Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon
KiadtaÁgnes Bodnárné Megváltozta több, mint 10 éve
1
A héliumatom állapotainak levezetése a vektormodell alapján (kiegészítés) 1
2
A héliumatom elektronállapotai triplett „triplett” szingulett
3
A héliumatom energiaszint-diagramja
4
5. OPTIKAI SPEKTROSZKÓPIA 4
5
5.1 A Born-Oppenheimer közelítés 5
6
A Born-Oppenheimer közelítést a többatomos molekulák Schrödinger-egyenletére alkalmazzák.
7
Modell: Több pozitív töltésű részecske (atommag) és sok negatív töltésű részecske (elektron) - mindegyik mozog. 7 - + ++ +++ - - - - - - - -
8
A Schrödinger-egyenlet általános formában 8
9
Többelektronos molekulák Schrödinger- egyenlete i,j: elektronok indexe k, l: magok indexe 9
10
A többelektronos atomok Schrödinger-egyenlete sem oldható meg analitikusan, ez még kevésbé. 10
11
Max Born (1882-1970)Robert Oppenheimer (1904-1967) 11
12
A megoldáshoz használt közelítés Born-Oppenheimer-közelítés –különválasztjuk az atommagok és az elektronok mozgását (Indoklás: a magok sokkal nehezebbek, így lassabban mozognak, mint az elektronok), és két külön Schrödinger- egyenletet írunk fel. –Elektronok mozgása: álló magok terében röpködnek az elektronok –Magok mozgása: a magok a hozzájuk tapasztott elektronokkal mozognak (Elefántcsorda és a legyek…) 12
13
Elektronok mozgása: rögzített magokat tartalmazó molekula Schrödinger-egyenlete kimarad konstans Egyensúlyi geometria:minimális 13
14
Magok mozgása: mozgó magokat és tapasztott elektronokat tartalmazó molekula Schrödinger-egyenlete Ez az egyenlet elválaszthatatlan az előzőtől! : a magokhoz csatolt elektronok mozgásának figyelembevétele, azt fejezi ki, hogy a magok elmozdulásával megváltozik az elektronállapot. A magok helyzetét szisztematikusan változtatjuk, az egyes helyzetekben megoldjuk az E e -re vonatkozó (előző) egyenletet. A magokra vonatkozó egyenlet tehát az elektronmozgásra vonatkozó egyenletek sorát jelenti. 14
15
További közelítés: a magok mozgására felírt Schrödinger-egyenlet felbontása A forgó mozgás sokkal lassabb, mint a rezgőmozgás. : forgó mozgás (rotáció) : rezgő mozgás (vibráció) 15
16
Ezek alapján a molekula mozgása felbontható az alábbi összetevőkre: 1. Az elektronok mozgása a rögzített magok terében 2. A magok rezgése 3. A rögzített magok közös forgása 16
17
Az elektronok mozgásához tartozó kvantált állapotok: E e0, E e1, E e2 …. Ezen állapotok közötti átmenet ultraibolya vagy látható fény elnyelésével jár. 17
18
A rezgőmozgáshoz tartozó kvantált állapotok: E v0, E v1, E v2 …. Ezen állapotok közötti átmenet infravörös sugárzás elnyelésével jár. 18
19
A forgó mozgáshoz tartozó kvantált állapotok: E r0, E r1, E r2 …. Ezen állapotok közötti átmenet mikrohullámú sugárzás elnyelésével jár. 19
20
Elektrongerjesztési /UV-látható spektroszkópia Rezgési / infravörös spektroszkópia Forgási / mikrohullámú spektroszkópia Optikai spektroszkópia 20
21
5.2. Az optikai színképek jellemzői 21
22
A színképek jellemzőit nézzük meg az alábbi példán: „Níluskék A” festék UV-látható színképe oldószer acetonitril, c = 2 10 -5 mol/dm 3. 22
23
„Níluskék A” festék (bázis) 23
24
„Níluskék A” festék UV-látható abszorpciós spektruma 24
25
A mért spektrumok nem vonalak összessége, hanem folytonos függvények! I( ) áteresztett fény intenzitása fény hullámhossza 25
26
A hullámhossz megadása UV-látható színkép: az elnyelt fény hullámhossza (, nm-ben) Infravörös színkép: az elnyelt fény hullámszáma ( * 1/, cm -1 -ben) Mikrohullámú színkép: az elnyelt fény frekvenciája ( MHz, GHz-ben) 26
27
Az intenzitás megadása 0I00I0 I Transzmisszió Abszorbancia 27
28
Lambert - Beer törvény abszorciós koefficiens (dm 3 mol -1 cm -1 ) c koncentráció (mol/dm 3 ) úthossz (küvetta vastagság) (cm) Az abszorbancia arányos a koncentrációval! 28
29
A spektrumsávok jellemzői - a sávmaximum adatai - a sávok intenzitása - a sávok szélessége 29
30
A sávok jellemzőinek megadása A sávmaximumok adatait tüntetik fel max, max, vagy * max — A max, vagy max formájában max független a koncentrációtól! A sávintenzitást a sáv alatti területként értelmezik: A sáv szélességét félértékszélesség formájában adják meg: 1/2, 1/2, ill. * 1/2 az A max /2-höz tartozó két spektrumpont távolsága 30
31
„Níluskék A” festék UV-látható abszorpciós spektruma 31
32
= 499 nm A = 0,7439 32
33
= 499 nm A = 0,7439 = 305 nm A = 0,2241 = 259 nm A = 0,5634 33
34
= 499 nm A = 0,7438 = 34
35
= 499 nm A = 0,7438 = = 534 nm A = 0,3719 = 452 nm A = 0,3719 35
36
= 499 nm A = 0,7438 = 82 nm = 534 nm A = 0,3719 = 452 nm A = 0,3719 36
37
5.3. Az optikai színképek értelmezése 37
38
5.3. Az optikai színképek értelmezése Megoldásai a 0 ( ), 1 ( ), 2 ( )... állapotfüggvények és a hozzájuk tartozó E 0, E 1, E 2... energia-sajátértékek Schrödinger-egyenlet 38
39
E m, m ( ) E n, n ( ) A sávmaximumok helyét a Schrödinger-egyenletből kapott energia-sajátértékek különbségének feleltetjük meg. 39
40
A sávmaximumok helyét a Schrödinger-egyenletből kapott energia-sajátértékek különbségének feleltetjük meg. max -ot a kiindulási állapot (m ) és a végállapot (n) energiájának különbsége határozza meg: E n - E m = h mn E m, m ( ) E n, n ( ) 40
41
A sávintenzitás a fotonelnyelés valószínűségét tükrözi. Foton és az m-ik állapotban lévő molekula ütközik E m, m ( ) E n, n ( ) 41
42
„Bimolekuláris reakció!” 42
43
Sebességi egyenlet: N m : kisebb energiájú molekulák koncentrációja : a fotonok koncentrációja A mn : az abszorpció sebességi állandója „Bimolekuláris reakció!” 43
44
A mn összekapcsolja a mért sávintenzitásokat a Schrödinger- egyenletből kapott ( ) állapotfüggvényekkel! Kapcsolat a sávintenzitással: N A Avogadro-szám h Planck-állandó c fénysebesség 44
45
Kapcsolat az állapotfüggvényekkel: R mn a ún. átmeneti momentum 45
46
, ahol a dipólusmomentum operátora Az átmeneti momentum és a dipólusmomentum q i az i-edik részecske töltése, x i, y i, z i az i-edik részecske helykoordinátái 46
47
A sávszélesség A Schrödinger-egyenlet modellje olyan molekula, amely - izolált a többi molekulától, - forog, rezeg, stb. de a tömegközéppontja rögzített, - állapotainak élettartama végtelennek tekinthető („stacionárius állapotok”). 47
48
A spektrumvonalak kiszélesedése sávvá az alábbi okokra vezethető vissza: 1. Molekulák közötti kölcsönhatások. A térben egymáshoz közel elhelyezkedő molekulák perturbálják egymás energiaszintjeit, ezért az éles energiaszintek kiszélesednek. A hatás nem kvantált. Szilárd, folyadék és nagynyomású gáz állapotban ez a hatás szabja meg a sávszélességet. 48
49
2. Doppler-effektus: a gázminták molekulái különböző irányokban, különböző sebességgel mozognak. A detektorhoz viszonyított sebességük módosítja az abszorpciós frekvenciát: A sáv alakja a molekulák (nem kvantált) sebesség- eloszlását tükrözi. 49
51
3. Természetes vonalkiszélesedés (Fourier-limit) A molekula állapotainak véges élettartama korlátozza a hozzájuk tartozó energiaértékek pontosságát: Kiindulási állapot kiszélesedése: m E m h Végállapot kiszélesedése: n E n h A határozatlansági reláció egyik megnyilvánulása! Ez határozza meg az elvileg elérhető minimális sávszélességet! Impulzusüzemű (gáz)lézerek vonalszélességét határozhatja meg. 51
52
Joseph Fourier (1768 – 1830) 52
Hasonló előadás
© 2024 SlidePlayer.hu Inc.
All rights reserved.