Szerkezetek Dinamikája

Az előadások a következő témára: "Szerkezetek Dinamikája"— Előadás másolata:

1 Szerkezetek Dinamikája
4. hét: Rezgésegyenlet megoldása valós modálanalízissel. Arányos szerkezeti csillapítás. Komplex merevség, Részleges sajátértékfeladat-megoldás.

2 Irodalom BSc: Györgyi József Dinamika, Műegyetemi kiadó 2007.
MSc: Györgyi József Szerkezetek dinamikája, Műegyetemi kiadó 2006.

3 Rúdszerkezetek rezgésszámítása pontos dinamikai merevségi mátrixszal
Csillapítatlan rezgés mátrix-differenciálegyenlete harmonikus gerjesztésnél: A partikuláris megoldást 𝒙 𝑔 𝑡 = 𝒙 𝑔0 sin𝜔𝑡 alakban keresve: 𝐌 𝒙 𝑡 +𝐊𝒙 𝑡 =𝐪sin𝜔𝑡 − 𝜔 2 𝐌 𝒙 𝑔0 sin𝜔𝑡+𝐊 𝒙 𝑔0 sin𝜔𝑡=𝐪sin𝜔𝑡 𝐊− 𝜔 2 𝐌 𝒙 𝑔0 =𝐪 𝐊 din 𝒙 𝑔0 =𝐪 𝒙 𝑔0 = 𝐊 din −1 𝐪

4 Matematika: sajátértékek és sajátvektorok meghatározása (Wikipédia)
𝐀∙𝐯=𝜆∙𝐯=𝜆∙𝐄∙𝐯, ahol E az egységmátrix. 𝐀−𝜆𝐄 𝐯=𝟎 A definícióban szerepel az a kikötés, hogy a v vektor nem a nullvektor. Különben az egyenletben 𝜆 bármi lehetne. 𝐀−𝜆𝐄 =0 Ez a kifejtés egy karakterisztikus egyenletet ad, melynek fokszáma megegyezik a mátrix dimenziójával, vagyis egy n dimenziójú mátrix legfeljebb n különböző sajátértéket ad. A megoldás ezen módszere nehézkes, hiszen ötödfokúnál magasabb polinomokra nincs zárt formájú megoldóképlet. A 𝜆 𝑖 -hez tartozó sajátvektorokat ezután az 𝐀−𝜆𝐄 𝐯=𝟎 egyenletből számítjuk ki.

5 Matematika: sajátértékek és sajátvektorok meghatározása (Wikipédia)
Numerikus módszerek: QR-módszer hatványiteráció inverz iteráció Lánczos-módszer Arnoldi-módszer Jacobi-eljárás

6 A rezgésegyenlet megoldása a sajátvektorok ismeretében
Általánosított sajátérték feladat: 𝐊𝐯= 𝜔 0 2 𝐌𝐯 Számítógépes programok szolgáltatják az 𝜔 0𝑟 2 sajátértékeket és 𝐯 𝑟 sajátvektorokat. Igazolható, hogy a sajátvektorok a tömegmátrixra és a merevségi mátrixra ortogonálisak: 𝐯 𝑟 T 𝐌 𝐯 𝑠 =0 és 𝐯 𝑟 T 𝐊 𝐯 𝑠 =0

7 Normálás Normáljuk a különböző sajátvektorokat úgy, hogy a 𝐯 𝑟 T 𝐌 𝐯 𝑟 =1. Ekkor 𝐯 𝑟 T 𝐊 𝐯 𝑟 = 𝜔 0𝑟 2 . A sajátvektorokat egy V mátrixba foglalva az ortonormalitás miatt 𝐕 T 𝐌𝐕=𝐄 és 𝐕 T 𝐊𝐕= 𝜔 ⋯ 𝜔 0𝑟 2 ⋯ 𝜔 0𝑛 2 = 𝛀 2 . Ha bevezetünk egy új 𝐱 𝑡 =𝐕𝐲 𝑡 összefüggést és behelyettesítjük az 𝐌 𝒙 𝑡 +𝐊𝒙 𝑡 =𝟎 egyenletbe, majd az egyenletet balról megszorozzuk a 𝐕 T mátrixszal: 𝐕 T 𝐌𝐕 𝐲 𝑡 + 𝐕 T 𝐊𝐕𝐲 𝑡 =𝟎 𝐲 𝑡 + 𝛀 2 𝐲 𝑡 =𝟎 𝑦 1 𝑡 ⋮ 𝑦 𝑟 𝑡 ⋮ 𝑦 𝑛 𝑡 𝜔 𝑦 1 𝑡 ⋮ 𝜔 0𝑟 2 𝑦 𝑟 𝑡 ⋮ 𝜔 0𝑛 2 𝑦 𝑛 𝑡 =𝟎

8 Megoldás Az 𝑦 𝑟 𝑡 + 𝜔 0𝑟 2 𝑦 𝑟 𝑡 =0 egyszabadságfokú rendszer megoldása: A megoldáshoz szükségünk van az 𝑦 0𝑟 és 𝑦 0𝑟 kezdeti feltételekre, melyeket az 𝐱 𝑡 =𝐕𝐲 𝑡 egyenletből határozunk meg: 𝑦 𝑟 𝑡 = 𝑦 0𝑟 cos 𝜔 0𝑟 𝑡+ 𝑦 0𝑟 𝜔 0𝑟 sin 𝜔 0𝑟 𝑡 𝐲 𝑡 = 𝐕 −1 𝐱 𝑡 𝐲 0 = 𝐕 −1 𝐱 0 = 𝐯 𝒓 T 𝐌 𝐱 0 𝐕 −1 = 𝐕 T 𝐌 𝐲 0 = 𝐕 −1 𝐱 0 = 𝐯 𝒓 T 𝐌 𝐱 0 𝑦 𝑟 𝑡 = 𝐯 𝒓 T 𝐌 𝐱 0 cos 𝜔 0𝑟 𝑡+ 1 𝜔 0𝑟 𝐯 𝒓 T 𝐌 𝐱 0 sin 𝜔 0𝑟 Az elmozdulásvektor minden időpillanatban a sajátvektorok egy lineáris kombinációja 𝑥 𝑡 = 𝒓=𝟏 𝒏 𝐯 𝒓 𝐯 𝒓 T 𝐌 𝐱 0 cos 𝜔 0𝑟 𝑡+ 1 𝜔 0𝑟 𝐱 0 sin 𝜔 0𝑟 𝑡

9 Sajátrezgésalakok Ha 𝐱 0 = 𝐯 𝑠 és 𝐱 0 =0, akkor 𝑟≠𝑠 esetén 𝐯 𝑟 T 𝐌 𝐯 𝑠 =0. Így a megoldásban csak a 𝐯 𝑠 vektor jelenik meg: A rendszer tehát a sajátvektornak megfelelő amplitúdókkal rezeg. A sajátvektorokat sajátrezgésalakoknak is nevezzük. A legkisebb sajátkörfrekvenciához pedig az alap rezgésalak tartozik. 𝐱 𝑡 = 𝐯 𝑠 cos 𝜔 0𝑠 𝑡

10 Modálanalízis Az eljárást, amely a sajátvektorok bázisában írja fel a rezgésegyenlet megoldását, modálanalízisnek nevezzük. (Az egyes rezgésalakokat szokás módusnak nevezni). Előnye, hogy ad egy képletet, amelyből bármely időpontban számíthatók az elmozdulások. (Az elmozdulásokra levezetett összefüggés időszerinti deriválásával pedig olyan összefüggést kapunk, amelyekből a sebességek számíthatók.) Az eljárás igényli a sajátvektorok meghatározását, amely több tízezer szabadságfokú rendszereknél nem lehetséges. Ha nem tudjuk az összes sajátvektort számítani, akkor a részleges összegzés pontatlan eredményt ad. Látni fogjuk, hogy az egyes sajátvektorok szerepe különböző, így lehetséges, hogy bizonyos számú sajátvektor számítása elegendő a mérnöki gyakorlat megkövetelte pontosság eléréséhez. A sajátvektorok szükséges számának meghatározása egy felelős mérnöki feladat, amellyel a későbbi tanulmányainkban fogunk találkozni.

11 A szerkezeti csillapítás hatása többszabadságfokú szabad rezgésnél
Ha a belső súrlódási tényező minden rugóelemnél azonos

12 Többszabadságfokú rendszer harmonikus gerjesztése
Az állandósult rezgés számítása harmonikus gerjesztésnél a rezgésegyenlet közvetlen megoldásával A differenciálegyenlet: A partikuláris megoldás alakja: Behelyettesítve a mátrix-differenciálegyenletbe: A megoldás:

13 Többszabadságfokú rendszer harmonikus gerjesztése
Kétszabadságfokú rendszer esetében a feladat egyszerűen megoldható:

14 Többszabadságfokú rendszer harmonikus gerjesztése
A rezgésegyenlet megoldása a sajátvektorok ismeretében A mátrix-differenciálegyenlet: Bevezetjük az új ismeretlent: Behelyettesítünk és szorzunk balról 𝐕 T -vel:

15 Többszabadságfokú rendszer harmonikus gerjesztése
Egyszerűsítve: Az egyszabadságfokú rezgésnek megfelelő r-dik differenciálegyenlet: A partikuláris megoldás:

16 Többszabadságfokú rendszer harmonikus gerjesztése
Az 𝐱 𝑡 =𝐕𝐲 𝑡 összefüggés ismeretében: 𝜇 𝑟 Rezonanciatényező tényező: annál kisebb, minél nagyobb az adott sajátkörfrekvencia tényező: az egyes sajátvektoroknak a megoldásban lévő hatását a sajátvektor és a tehervektor skalárszorzata is befolyásolja. Ha a két vektor egymásra merőleges (például az egyik szimmetrikus a másik ferdén szimmetrikus) ez a tényező zérus is lehet.

17 Többszabadságfokú rendszer harmonikus gerjesztése szerkezeti csillapítással
Ha a gerjesztő frekvencia bármelyik sajátkörfrekvenciával egybeesik végtelen nagy amplitúdót kapunk. A valóságban a mindig meglévő szerkezeti csillapítás miatt ez nem történhet meg: Mivel az tényező a magasabb sajátkörfrekvenciáknál egyre kisebb lesz, a mérnöki gyakorlat csak korlátozott számú sajátvektort von be a megoldásba. A fáziseltolódás:

18 Többszabadságfokú rendszer harmonikus gerjesztése szerkezeti csillapítással
Az állandósult rezgésrész:

19 Rezgésegyenlet megoldása arányos csillapítás esetén
Arányos csillapítás: a külső - sebességgel arányos - csillapítás mátrixa a tömegmátrix és a merevségi mátrix lineáris kombinációjaként állítható elő: Megoldás modálanalízissel: Az egyszabadságfokú rendszer: E E 𝛀 2 𝛀 2

20 Rezgésegyenlet megoldása arányos csillapítás esetén
A megoldás alakja: és komplex számok. A karakterisztikus egyenlet: Ennek megoldása: Bevezetve a és jelöléseket:

21 Rezgésegyenlet megoldása arányos csillapítás esetén
Ha a gyökalatti mennyiség negatív, akkor és képzetes számok lesznek. Ekkor nincs rezgés, nagy a csillapítás. bevezetésével: ar és br konstansok a kezdeti értékekből számíthatóak (8. dia).

22 Gerjesztett rezgés arányos csillapítással

23 A tömeggel és a merevséggel való arányosság, valamint a kettő kombinációja

24 A modálanalízis alkalmazása részleges sajátérték-feladat megoldásával
Az eddigiekben ismertetett megoldásoknál feltételeztük, hogy ismerjük a feladathoz tartozó összes sajátértéket és sajátvektort. Ez azonban - kis méretű feladatoktól eltekintve – nem lehetséges. Kérdés az, hogy hogyan dönthetünk az adott alkalmazásban szükséges sajátvektorok számáról.

25 A modálanalízis alkalmazása részleges sajátérték-feladat megoldásával
Szabad rezgés A t=0 időpontban: Tetszőleges s vektor esetén: Ha nem vesszük figyelembe az összes sajátvektort, m<n Az s vektor és az 𝐬 vektor összehasonlítása után dönthetünk arról, hogy elegendő sajátvektort vettünk-e figyelembe a vizsgálatok során. E

26 A modálanalízis alkalmazása részleges sajátérték-feladat megoldásával
Harmonikus erővel való gerjesztés

27 A modálanalízis alkalmazása részleges sajátérték-feladat megoldásával
18 27

28 A modálanalízis alkalmazása részleges sajátérték-feladat megoldásával
Gerjesztés időtől tetszőlegesen függő erő esetén 18 28

29 Rezgésszámítás kvázi-modálanalízissel
a megoldást a csillapítatlan eset sajátvektorai segítségével írjuk fel, de módusonként más-más ekvivalens 𝛾-val számolunk.