Röntgen cső Anód feszültség – + katód anód röntgen sugárzás

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Adatbázisrendszerek elméleti alapjai 2. előadás
Advertisements

Középiskolai Fizikatanári Ankét – Kaposvár, 2009 Kolláth Zoltán (MTA KTM CsKI, MCSE)
MIKROELEKTRONIKA Nemlineáris elektromos jelenségek, eszközök
A fényelektromos jelenség
2010. augusztus 16.Hungarian Teacher Program, CERN1 Gyorsítók Veszprémi Viktor ATOMKI, Debrecen Supported by OTKA MB
Vendéglátás és szállodaszervezés, gazdálkodás
Alapvető digitális logikai áramkörök
SO 2, NO x felbontási hatásfokának vizsgálata korona kisülésben Horváth Miklós – Kiss Endre.
Gépelemek II. előadás 6-7.hét
Vendéglátás és szállodaszervezés, gazdálkodás
3D képszintézis fizikai alapmodellje
Pozitron annihilációs spektroszkópia
Színképek csoportosítása (ismétlés)
Szilárd anyagok elektronszerkezete
Adatbázisrendszerek elméleti alapjai 5. előadás
Programozási alapismeretek 7. előadás. ELTE Szlávi-Zsakó: Programozási alapismeretek 7. előadás2/  Sorozatszámítás.
Máté: Orvosi képfeldolgozás10. előadás1 Több kompartmentes modell, pl.: Lineáris tagok. Pl. k 32 jelentése: a 3-ba a 2-ből jutó tracer mennyisége lineárisan.
Orvosi képfeldolgozás
EKG kapuzott (ECG gated) szív vizsgálat
Máté: Orvosi képfeldolgozás1. előadás1. Máté: Orvosi képfeldolgozás1. előadás2 A leképezés fizikai alapjai Fény, fénykép, mikroszkóp Röntgen sugárzás.
Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás1 Torzítás. Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás2 A tárgy nagyítása A forrás nagyítása forrás tárgy kép A tárgy.
Becquerel I. Curie és Joliot Hevesy György
Fuzzy halmazok. 4. előadás2 3 4 Egy hagyományos halmazEgy Fuzzy halmaz.
Agrár-környezetvédelmi Modul Talajvédelem-talajremediáció KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSI MÉRNÖKI MSc TERMÉSZETVÉDELMI MÉRNÖKI MSc.
Sugárzás-anyag kölcsönhatások
Dr. Csurgai József Gyorsítók Dr. Csurgai József
Ma sok mindenre fény derül! (Optika)
A fény részecsketermészete
A bomlást leíró fizikai mennyiségek
Ezt a frekvenciát elektron plazmafrekvenciának nevezzük.
1 A napszélben áramló pozitív töltésű részecskék energia spektruma.
Mágneses rezonancia (MR, MRI, NMR)
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE A hidrogénatom Schrödinger-egyenlete.
Ülepítés gravitációs erőtérben Fényszórás (sztatikus és dinamikus)
Fénytörés. A fénytörés törvénye Lom svetla. Zákon lomu svetla.
Nukleáris képalkotás - detektorok, módszerek és rendszerek
Gáztöltésű detektorok Szcintillátorok Félvezetők
Auger és fotoelektron spektrumok –az inelasztikus háttér modellezése Egri Sándor Debreceni Egyetem, Kísérleti Fizika Tanszék ATOMKI.
Lézerek alapfelépítése
Az atom szerkezete Készítette: Balázs Zoltán BMF. KVK. MTI.
Ipari katasztrófák nyomában 2. előadás1 Természettudományos ismeretek.
Ipari katasztrófák5. előadás1 Eseménykivizsgálás.
Nagy rendszerek biztonsága
sugarzaserzekelo eszkozok
A termeszétes radioaktivitás
Máté: Orvosi képfeldolgozás6. előadás1 tüdő lép máj Szívizom perfúzió (vérátfolyás) bal kamra jobb kamra A bal kamrai szívizom vérellátásának megítélését.
Radon transzformáció (J. Radon: 1917)
Osztott adatbázisok.  Gyors ismétlés: teljes redukáló  Teljes redukáló költsége  Természetes összekapcsolások vetítése  Természetes összekapcsolások.
Máté: Orvosi képfeldolgozás10. előadás1 Két kompartmentes modell F = F(t) C A (t)(artériás koncentráció) (flow) k 12 k sejt közötti tér 2. sejten.
Dozimetria, sugárvédelem
Einstein és Planck A fotoeffektus.
Elektronmikroszkópia
Máté: Orvosi képfeldolgozás8. előadás1 Kondenzált képek Transzport folyamat, pl. mukocilliáris klírensz (a légcső tisztulása). ROI kondenzált kép F 1 F.
Üreges mérőhely üreg kristály PMT Nincs kollimátor!
Barna Róbert KE GTK Informatika Tanszék Pénzügyi feladatok VBA támogatása 7. előadás.
Készítette: Móring Zsófia Samu Gyula
A mozgás egy E irányú egyenletesen gyorsuló mozgás és a B-re merőleges síkban lezajló ciklois mozgás szuperpoziciója. Ennek igazolására először a nagyobb.
Az atom sugárzásának kiváltó oka
Természetes radioaktív sugárzás
PPKE-ITK I.Házi Feladat Megoldásai Matyi Gábor Október 9.
Máté: Orvosi képfeldolgozás5. előadás1 Mozgó detektor: előnyHátrány állójó időbeli felbontás nincs (rossz) térbeli felbontás mozgójó térbeli felbontás.
Máté: Orvosi képfeldolgozás12. előadás1 Regisztrációs probléma Geometriai viszony meghatározása képek között. Megnevezései: kép regisztráció (image registration),
Máté: Orvosi képfeldolgozás5. előadás1 yy xx Linearitás kalibráció: Ismert geometriájú rács leképezése. Az egyes rácspontok képe nem az elméletileg.
48°. 2, Egy 8 cm-es gyújtótávolságú gyűjtő lencsével nézünk egy tárgyat. Hova helyezzük el a tárgyat, hogy az egyenes állású kép a d = 25 cm-es tiszta.
Máté: Orvosi képfeldolgozás1. előadás1 A leképezés tárgya Leképezés Képfeldolgozás Felismerés Leletezés Diagnosztizálás Terápia Orvosi képfeldolgozás Minden.
RÖNTGENSUGÁRZÁS.
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Az atomtechnika legfontosabb gyakorlati alkalmazási területei:
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Előadás másolata:

Röntgen cső Anód feszültség – + katód anód röntgen sugárzás fűtő feszültség elektrosztatikus „lencse” elektron sugárzás Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Az izzítás hatására elszabaduló elektronok a katód negatív töltése miatt gyorsulva mozognak az anód felé, és nagy energiával csapódnak az anódba. Az anód atomjait ionizálják (gerjesztés). A (belső) elektronhéjról kilökött elektron egy külső pályáról pótlódik, miközben a pályák közötti energia különbségnek megfelelő, nagy energiájú foton keletkezik (röntgen sugár, X-ray). Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Linear Attenuation Coeffitient (lineáris gyengítési együttható, LAC) Definíció: Haladjon egy e energiájú foton merőlegesen egy az útjába helyezett egységnyi vastagságú homogén t szövet felé. Ha p annak a valószínűsége, hogy a foton elnyelődés nélkül halad át a szöveten, akkor LAC: te =  ln(p) 1/cm e energiájú foton p valószínűséggel 1 cm t szövet Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

te =  ln(p) =  ln( Io / Ii ) = ln( Ii / Io), Ha Ii az input és Io az output foton sűrűség, akkor te =  ln(p) =  ln( Io / Ii ) = ln( Ii / Io), pl. viz73KeV = 0.19 / cm Relative Linear Attenuation: te  ae , ahol a a kalibráló szövet (általában víz vagy levegő). Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Könnyű látni, hogy LAC valóban lineáris. e energiájú foton p2 valószínűséggel 2 cm t szövet Általában a lineáris gyengülés (homogén közeg esetén) egyenlő a közeg vastagsága szorozva a lineáris gyengülési együtthatóval. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

ln(Ii,in / Ii,out) = ln(Ii,in )  ln(Ii,out) = (xi )xi x0 xi xn-1 I0,in Ii,in Ii,out=Ii+1,in In-1,out IS ID . . . ln(Ii,in / Ii,out) = ln(Ii,in )  ln(Ii,out) = (xi )xi i = (xi) n-1 n-1 ln IS  ln ID = ln I0,in  ln In,in =  (ln Ii,in  ln Ii+1,in ) =  ixi . i=0 i=0 Ha xi  0, akkor a jobb oldal integrálba megy át: D ln IS  ln ID =  (x)dx S Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

A kép gyengülés (attenuation) útján keletkezik: Ősi elrendezés Sugár forrás tárgy kép Az első röntgen kép A kép filmen keletkezik. A leletezés a film alapján történik. Az előhívás pénz és idő igényes. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Később r Sugár forrás tárgy szcintillációs ernyő (*103 ) Sötétben kell dolgozni, nagy a sugárterhelés. A szem az ernyőből kilépő fotonoknak csak töredékét érzékeli. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Az érzékelés hatásfoka:  e A e = Te = Te , 4 4r2  ahol Te  0.1, a retina hatásfoka, e a pupilla térszöge, A a pupilla területe, r  20 cm, az éles látás távolsága. Ezek alapján e  10-5 , de 10-7 – 10-8 a tipikus. Egy tipikus ernyő kb. 103 –szeresen erősít, tehát N röntgen fotonból kb. N.103 látható fény foton keletkezik, de ebből csak N.10-2 észlelhető. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Sugár forrás tárgy képerősítő TV kamera TV Modern elrendezés Sugár forrás tárgy képerősítő TV kamera TV Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Képerősítő kimenő szcintillációs ernyő anód elektrosztatikus lencse rendszer foto katód bemenő szcintillációs ernyő Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

látható fény foton kibocsátás az output ernyőn 105 104 103 102 101 100 10-1 10-2 látható fény foton kibocsátás az input ernyőn elektron kibocsátás a foto katódból elnyelt röntgen foton az ernyőn a megfigyelt fotonok száma Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Szóródás Koherens: a foton egy atommal történő ütközés után változatlan energiával, de más irányban halad tovább. Fotoelektromos: a foton egy erősen kötött elektront kilök a pályájáról. Az elektron kinetikus energiája eltűnik az anyagban. Az elektron hiány egy nagyobb energiájú pályáról pótlódik, miközben az energia többlet foton formájában kisugárzódik. Compton: a foton kevéssé kötött vagy szabad elektronnal ütközve energiájának és impulzusának egy részét átadja az elektronnak, kisebb energiával és a korábbi irányától eltérő irányban halad tovább. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

ólom    (cm2 / g) 50 20 fotoelektromos L 10 5 2 koherens 1 0.5 0.2 0.1 L fotoelektromos koherens K eredő compton 10 20 50 100 200 500 1000 KeV Az L illetve K él annak az energiának felel meg, amely az L illetve K elektron héjon lévő elektron kilökéséhez szükséges. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Az emberi szövet „víz szerű”    (cm2 / g) viz 1 0.5 0.2 0.1 0.05 0.02 0.01 Az emberi szövet „víz szerű” eredő compton fotoelektromos koherens 10 20 50 100 200 500 1000 KeV Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Compton szóródás foton E’ foton   E v elektron Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

A Compton szórt fotonok energiája a szóródás szögétől függően: KeV 300 600 900 1800 25 24.9 24.4 24 23 50 49.6 47.8 46 42 75 74.3 70 66 58 100 98.5 91 84 72 150 146 131 116 95 1000 794 508 341 205 Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

A Compton szóródás káros hatásai Kontraszt redukciós faktor Determinisztikus Statisztikus Determinisztikus: Csökken a kontraszt. Kontraszt: C Áthaladt (transmited) intenzitás a háttéren: It A vizsgált területen: C*It Szórt sugárzás intenzitása (additív zaj,  mindenütt): Is A kontraszt csökkenése: (C*It +Is)/(It + Is) = C*It /(It + Is) + Is/(It+Is)  C* (1 + Is / It)-1 kicsi Kontraszt redukciós faktor Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

A Compton szóródás káros hatásai Determinisztikus Statisztikus Statisztikus : Csökken a jel – zaj viszony. Signal to Noice Ratio (SNR) Kontraszt: C A detektálás hatásfoka:  A nem szórt fotonok száma/pixel a háttéren: N A szórt fotonok száma/pixel: Ns jel C  N   N SNR = = = C zaj   N +  Ns  1 + Ns /N Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

A szóródás hatásának kiküszöbölése Energia diszkriminációval: Csak akkor lehetséges, ha a sugárzás mono energiás és a szórt sugárzás energiája lényegesen kisebb, mint a nem szórt sugárzásé. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

A tárgy és a detektor közötti távolság növelésével: 1.0 0.8 0.6 0.4 0.2 0.0 tárgy ernyő S 0.01 0.1 0.2 0.5 1.0 2.0 5.0 10 S/R Csak párhuzamos sugárzás esetén használható. Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

A tárgy és a detektor közötti távolság növelésével: Pontforrás esetén a detektor felszínét növelni kellene (drága). Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás

Kollimátor alkalmazásával: detektor detektor vonal detektor Máté: Orvosi képfeldolgozás 2. előadás