Auger és fotoelektron spektrumok –az inelasztikus háttér modellezése Egri Sándor Debreceni Egyetem, Kísérleti Fizika Tanszék ATOMKI.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Összetett kísérleti tervek és kiértékelésük:
Advertisements

Szén nanocsövek STM leképezésének elméleti vizsgálata
FELÜLETEK VIZSGÁLATA Vákuum
Részecske vagy hullám? – A fény és az anyag kettős természetéről Vámos Lénárd TeTudSz 2010.okt.1.
SO 2, NO x felbontási hatásfokának vizsgálata korona kisülésben Horváth Miklós – Kiss Endre.
Fajlagos ellenállás definíciójához
Az elektron szabad úthossza
1. Anyagvizsgálat Feladat Tervezés számára információt nyújtani.
3D képszintézis fizikai alapmodellje
Pozitron annihilációs spektroszkópia
Töltött részecske sugárzások spektroszkópiai alkalmazásai
9. Fotoelektron-spektroszkópia
Kísérleti módszerek a reakciókinetikában
Szilárd anyagok elektronszerkezete
ATOMREAKTOROK ANYAGAI 5. előadás
MIKROELEKTRONIKA 3. 1.Felületek, felületi állapotok. 2.Térvezérlés. 3.Kontakt effektusok a félvezetőkben. 4.MES átmenet, eszközök.
8. ea november 13.. Elnyelési tényező Márvány: α=0 visszaver Acél, üveg: α=  Vastag porózus anyag  1 Helyiségen belüli falfelületek elnyelési.
Sugárzás-anyag kölcsönhatások
Spektroszkópiai alapok Bohr-féle atommodell
Atommodellek II Franck-Hertz kísérlet
ANYAGTUDOMÁNYI VIZSGÁLATI MÓDSZEREK AZ ELEKTRONIKAI HIBAANALITIKÁBAN
Ezt a frekvenciát elektron plazmafrekvenciának nevezzük.
Készítette: Dénes Karin (Ipolyság) és Patyi Gábor (Szabadka)
Ütközések biomechanikája
Elektromágneses színkép
17. RÖNTGENDIFFRAKCIÓ.
15. A RÖNTGENDIFFRAKCIÓ.
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE A hidrogénatom Schrödinger-egyenlete.
Lézerspektroszkópia Előadók: Kubinyi Miklós Grofcsik András
Készítette: Károly Anna
S UGÁRZÁS KÖLCSÖNHATÁSA AZ ANYAGGAL XPS MÓDSZEREK TÍPUSAI ÉS ANALITIKAI ALKALMAZÁSAI C.S. Fadley - X-ray photoelectron spectroscopy: Progess and perspectives,
Elektron transzport - vezetés
Energia Energia: Munkavégző képesség Különböző energiafajták átalakulhatnak Energiamegmaradás: zárt rendszer energiája állandó (energia nem vész el csak.
Kubinyi Miklós ) Lézerspektroszkópia Kubinyi Miklós )
Z.B. Alfassi: Chemical Analysis by Nuclear Methods
Kérdésekre válaszok Zoltán Fodor KFKI – Research Institute for Particle and Nuclear Physics CERN.
Vékonyréteg szerkezetek mélységprofil-analízise
XPS – röntgen gerjesztésű fotoelektron spektroszkópia
XPS – röntgen gerjesztésű fotoelektron spektroszkópia
Germánium és nikkel rétegekből keltett nagyenergiájú Auger és fotoelektron-spektrumok kvantitatív analízise.
SUGÁRZÁS TERJEDÉSE.
Lézerek alapfelépítése
Raman spektroszkópia hn0 hn0 hn0 hn0 hn0 hn0 hnS hnAS
Elektrongerjesztési (UV-látható) spektroszkópia
NIR-VIS spektrométerek. NIR-VIS spektrumok „NIR spectra ( cm -1 ) of polymers, monomers, plasticizers, lubricants, antidegradantes (antioxidantes,
1 Mössbauer-spektrumok illesztése: vonalalak A kibocsátott  -sugárzás energiaspektruma Lorentz-görbe alakú: I : sugárzás intenzitása  : frekvencia 
Fotoionizációs hatásfok Photoionization efficiency (PIE) Az NO PIE görbéje.
Az atom szerkezete Készítette: Balázs Zoltán BMF. KVK. MTI.
Frank György, Berzsenyi Dániel E. Gimnázium, Sopron
ZnO réteg adalékolása napelemkontaktus céljára
Félvezetők dr. Mizsei János, 2010 Egyedi atom:
A betatron Az időben változó mágneses tér zárt elektromos erővonalakat hoz létre. A térben indukált feszültség egy ott levő töltött részecskét (pl. elektront)
Nanocsövek állapotsűrűségének kísérleti vizsgálata Veres Miklós MTA SZFKI
Spindinamika felületi klaszterekben Balogh L., Udvardi L., Szunyogh L. BME Elméleti Fizika Tanszék, Budapest Lazarovits B. MTA Szilárdtestfizikai és Optikai.
Anyagvizsgálat optikai és magneto-optikai spektroszkópiával Kézsmárki István, Fizika Tanszék, docens Magneto-optikai csoport.
Röntgen cső Anód feszültség – + katód anód röntgen sugárzás
Az atommagok alaptulajdonságai
Bevezetés a méréskiértékelésbe (BMETE80ME19) 2014/
Elektronmikroszkópia
A radioaktivitás és a mikrorészecskék felfedezése
Az atommag alapvető tulajdonságai
Spektroszkópia Analitikai kémiai vizsgálatok célja: a vizsgálati
A FONTOSABB MÓDSZEREK:
GPU alapú fotontranszport nagyfelbontású heterogén közegben BME IIT Szirmay-Kalos László Magdics Milán Tóth Balázs.
Nagyfeloldású Mikroszkópia Dr. Szabó István 12. Raman spektroszkópia TÁMOP C-12/1/KONV projekt „Ágazati felkészítés a hazai ELI projekttel.
Korszerű anyagok és technológiák
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Analitikai Kémiai Rendszer
Szilárd testek fajhője
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Előadás másolata:

Auger és fotoelektron spektrumok –az inelasztikus háttér modellezése Egri Sándor Debreceni Egyetem, Kísérleti Fizika Tanszék ATOMKI

Az inelasztikus háttér Intrinsic veszteség: A hirtelen megjelenő lyuk hatása Tömbi veszteség: energiát ad át a delokalizált (közel szabad) és valencia elektronoknak tömb felület A közeghatár átlépése: Felületi veszteség detektor Detektálás elektron foton

A háttérkorrekció szükségessége A minta összetétele, az összetevők kémiai állapota Auger és fotoelektron-spektrumok analízise: - átmeneti energiák meghatározása - intenzitásarányok meghatározása - csúcsalak Szükséges: - a veszteségi spektrum eltávolítása - a veszteségi spektrum értelmezése: az összetevők mélységi koncentráció-eloszlása

Modellek: Toguaard: QUASES W. S. M. Werner: Parciális Intenzitások Analízise (PIA) Electron Transport in Solids for Quantitative Surface Analysis: a Tutorial Review W.S.M.Werner Surf. Interf. Analysis 31(2001)141 A modellek leírják: többszörös rugalmas (PIA) és rugalmatlan szórás félvégtelen minta, vékony rétegek térfogati, felületi(QUASES-REELS, PIA), intrinsic veszteségek Programok: QUASES (Quantitative Analysis of Surfaces by Electron Spectroscopy) SESSA (Simulation of Electron Spectra for Surface Analysis)

A veszteségi függvény definíciója A veszteségi függvény az egy ”ütközés” során az elektron által elvesztett kinetikus energia valószínüségi sűrűség-függvénye W(T) T W

A veszteségi függvény meghatározása optikai adatokból: A dielektromos állandó n – törésmutató k - kioltási tényező

Az elektron veszteségi függvényének származtatása a dielektromos függvényből A dielektromos függvény: a 0 – a Bohr sugár E – az elektron energiája az ütközés előtt Az elektron által a közegnek átadott impulzus nagysága: Az elektron által a közegnek átadott energia:

Az optikai veszteségi függvény, q=0 Cu WoWo T

Példa: A Ni optikai veszteségi függvénye T WoWo

A germánium veszteségi függvénye E=8000eV q=0 W T

A réz veszteségi függvénye q=0 E=730 eV, W

Különböző eljárással meghatározott veszteségi függvények REELS: Visszaszórt Elektron Energiaveszteségi Spektroszkópia

A Parciális Intenzitások Analízise -félempirikus modell -közepes energiájú elektronok: 100eV-500keV -MC szimuláció: rugalmas, rugalmatlan ütközések Rugalmatlan ütközés: Az elektron energiát veszít,de haladási iránya nem változik. Rugalmas ütközés: Irányváltoztatás, de nincs energiaveszteség. Veszteségi függvény: optikai adatokból Rugalmatlan közepes szabad úthossz A rugalmas szóródás differenciális hatáskeresztmettszete Rugalmas közepes szabad úthossz

Parciális intenzitások Félvégtelen germánium minta, 8000 eV-os elektronok, merőleges detektálás Parciális intenzitások, C i jelentése: C i megadja, hogy hány elektron ütközött rugalmatlanul i-szer, amíg áthaladva a mintán a detektorba jutott. C 0 – rugalmas csúcs meghatározása: Az elektronok pályájának egyenkénti szimulálása A rugalmatlan ütközések megszámolása A szimuláció eredménye

A többszörös veszteségek figyelembe vétele T- a kinetikus energia veszteség W 1 (E) – a veszteségi függvény W n – a tekintett veszteségi folyamatban n-szer résztvett elektronok energia-veszteségi eloszlása: parciális veszteségi eloszlás W1W1 W3W3 W2W2

A spektrum szimulálása F – parciális energia eloszlások, többféle veszteségi folyamat lehetséges W – parciális veszteségi eloszlások f o – forrásfüggvény, az atomot elhagyó elektronok energia-eloszlása -lineáris kombináció -az összes lehetséges veszteségi folyamat figyelembe vétele

A veszteségek levonása a mért spektrumból A veszteségi folyamatok függetlenek Az iteráció kiinduló pontja a mért spektrum (Y k,k=1) W k (T) – parciális veszteségi eloszlás A q-k a parciális intenzitások polinomjai A különböző eredetű veszteségekre egymás után

Alkalmazási példa: Germánium KLL Auger spektrum kiértékelési eljárás Germánium félvégtelen minta

A PIA háttérkorrigált spektrum illesztése Intrinsic veszteség

Szimuláció: forrásfüggvényből spektrum: SESSA Háttérkorrekció: spektrumból forrásfüggvény

Veszteségi függvények meghatározása optikai adatokból MC szimuláció, a parciális intenzitások meghatározása, spektrumok szimulálása (A szimulációt gyorsító FFT modul fejlesztése a SESSA-hoz) A háttérkorrekció elvégzése a PIA alapján (saját fejlesztésű program) A PIA alkalmazásával a háttérkorrekció pontosítása révén az Aguer és XPS programokban megjelenő kémiai és szilárdtest effektusok pontosabban vizsgálhatóak A spektrumok kiértékelésében az alkalmazott háttérkorrekciós modell okozta szisztematikus hiba megbecsülhető a PIA és a QUASES összevetésével.

SESSA

Köszönet: ATOMKI Elektronspektroszkópiai Osztály: Ge KLL mérések