EMC © Farkas György

Rövid vezeték: l <  /10 koncentrált elemekkel modellezzük, © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A VEZETÉK MODELLEZÉSE Rövid vezeték: l <  /10 koncentrált elemekkel modellezzük, Hosszabb vezeték: elosztott paraméterekkel kezelhető.

RÖVID VEZETÉK IMPEDANCIÁI Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC RÖVID VEZETÉK IMPEDANCIÁI ZS = RS + jLS ZP = RP + 1 / jCP soros párhuzamos Domináns az induktivitás! L / l  10 nH / cm PCB: RS = R l /s Huzal: RS = l /A

ELOSZTOTT PARAMÉTEREK ELOSZTOTT PARAMÉTEREK © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC HOSSZABB VEZETÉK ELOSZTOTT PARAMÉTEREK U1 U2  U1 késleltetés, reflexiók ennek okai ELOSZTOTT PARAMÉTEREK

VEZETÉKEK HUZAL, ÉRPÁR LÉGVEZETÉK SZALAG KÁBEL KOAXIÁLIS KÁBEL Farkas Gy. : EMC VEZETÉKEK HUZAL, ÉRPÁR LÉGVEZETÉK SZALAG KÁBEL KOAXIÁLIS KÁBEL PCB fólia-szalagok: vezetékpár, microstrip, stripline PCB síkok: Ground Plane, Power Plane

PROBLÉMÁK Hullámellenállás, reflexió Soros ellenállás Induktivitás Farkas Gy. : EMC PROBLÉMÁK Soros ellenállás Induktivitás Kapacitás Késleltetés Áthallás Sugárzás Hullámellenállás, reflexió

A VEZETÉK SOROS ELLENÁLLÁS Farkas Gy. : EMC A VEZETÉK SOROS ELLENÁLLÁS általában : R =  l /A

FOLIA VEZETÉK SOROS ELLENÁLLÁSA Farkas Gy. : EMC FOLIA VEZETÉK SOROS ELLENÁLLÁSA s t v l Itt A = v·s, ahol v a vezeték vastagsága, s a vezeték szélessége l a vezeték hossza.

R = R l / s Pl. v = 17,5 m Cu : R =1 m Farkas Gy. : EMC SOROS ELLENÁLLÁS ÁLTALÁBAN : R =  l /A FÓLIÁNÁL : A = v·s ha l = s, (tehát négyzetalakú) R =  / v [/] R = R l / s Pl. v = 17,5 m Cu : R =1 m

SOROS ELLENÁLLÁS ÁLTALÁBAN: R =  l /A FÓLIA : R = R l / s, Farkas Gy. : EMC SOROS ELLENÁLLÁS ÁLTALÁBAN: R =  l /A FÓLIA : R = R l / s, PLANE : (Ground Plane, Power Plane) R = R / ln(2D/d), D d pad

 HULLÁMELLENÁLLÁS L R G C R/l + j L/l Zo = G/l + j  C/l Farkas Gy. : EMC HULLÁMELLENÁLLÁS R C L G Zo =  R/l + j L/l G/l + j  C/l

ÉRPÁR HULLÁMELLENÁLLÁSA Farkas Gy. : EMC ÉRPÁR HULLÁMELLENÁLLÁSA R0 = a lg b / a = 276  b = 2 D /d D Pl. RO = 240  d

KOAXIÁLIS KÁBEL HULLLÁMELLENÁLLÁSA Farkas Gy. : EMC KOAXIÁLIS KÁBEL HULLLÁMELLENÁLLÁSA R0 = a lg b / a = 138  D b = D /d d Pl. RO = 50 

HULLÁMELLENÁLLÁS NAGYOBB LESZ, HA Farkas Gy. : EMC HULLÁMELLENÁLLÁS NAGYOBB LESZ, HA a vezetékek közötti távolság nő vagy, ha az átmérő nő mivel ezzel C/l : csökken, L /l :nő

HULLÁMELLENÁLLÁS KISEBB LESZ, HA Farkas Gy. : EMC HULLÁMELLENÁLLÁS KISEBB LESZ, HA a vezetékek közötti távolság csökken vagy, ha az átmérő csökken mivel ezzel C/l : nő, L /l : csökken

LÉGVEZETÉK HULLÁMELLENÁLLÁSA Farkas Gy. : EMC LÉGVEZETÉK HULLÁMELLENÁLLÁSA R0 = a lg b d a = 138  b = 4 D /d D R0 igen nagy

Farkas Gy. : EMC PCB VEZETÉK vezeték r HORDOZÓ

Farkas Gy. : EMC PCB VEZETÉKPÁROK vezetékpárok r Hullámellenállással lezárhatók, gyakorlatilag veszteségmentes szalagkábelek Z0  R0 HORDOZÓ

Farkas Gy. : EMC PCB VEZETÉK POWER PLANE r GROUND PLANE HORDOZÓ

PCB VEZETÉK r Farkas Gy. : EMC POWER PLANE stripline microstrip Beágyazott microstrip Kettős stripline GROUND PLANE HORDOZÓ

PCB VEZETÉKEK r Farkas Gy. : EMC POWER PLANE szalagkábelek stripline microstrip r Beágyazott microstrip GROUND PLANE Kettős stripline HORDOZÓ

PCB HULLÁMELLENÁLLÁSOK Farkas Gy. : EMC PCB HULLÁMELLENÁLLÁSOK r= 4,4 s t=0,2 t=0,15 t=0,1 t 0,1 0,2 0,4 0,3 H H [mm] Z0 [] 20 40 60 80 H [mm] Z0 [] 20 40 60 80 0,1 0,2 0,4 0,3 t=0,2 t=0,1

Farkas Gy. : EMC SOKERES SZALGKÁBEL „SODROTT” R0 = 60…100

KAPACITÁS C = 0,885 [pF] r F[mm2] / h[mm] r = 4…5 Farkas Gy. : EMC KAPACITÁS C = 0,885 [pF] r F[mm2] / h[mm] r = 4…5 C/l = 0,3…5 [pF/cm]

INDUKTIVITÁS L/l  4 h/s [nH/cm] s h Farkas Gy. : EMC Sín  1 nH alkatrészláb  2..3 nH PCB  10 nH/cm huzalozás > 100 nH

R = f1() a szkin-hatás miatt Farkas Gy. : EMC FREKVENCIA-FÜGGÉS R = f1() a szkin-hatás miatt Z = f2 () az X= jL miatt Például f [Hz] = 104 R [m] = 0,8 Zrel/l = 1 106 1 10 108 4 1000

PCB VEZETÉKPÁR HULLÁMELLENÁLLÁS Farkas Gy. : EMC PCB VEZETÉKPÁR HULLÁMELLENÁLLÁS R0 = (377 / ) · h / s h s D

HULLÁMELLENÁLLÁS Vezetékpár: R0 = (377 / ) · h / s Farkas Gy. : EMC HULLÁMELLENÁLLÁS Vezetékpár: R0 = (377 / ) · h / s Beágyazva: R0 = (300 / ) / (1+ s/h) h s D

HULLÁMELLENÁLLÁS Vezetékpár: R0 = (377 / ) · h / s Farkas Gy. : EMC HULLÁMELLENÁLLÁS Vezetékpár: R0 = (377 / ) · h / s Beágyazva: R0 = (300 / ) / (1+ s/h) Microstrip: R0 = (180 / ) / (1+ s/h) h s D

HULLÁMELLENÁLLÁS s Vezetékpár: R0 = (377 / ) · h / s Farkas Gy. : EMC HULLÁMELLENÁLLÁS Vezetékpár: R0 = (377 / ) · h / s Beágyazva: R0 = (300 / ) / (1+ s/h) Microstrip: R0 = (180 / ) / (1+ s/h) Kettősstripline R0 = (276 / ) ·(4h/d) th(D / 2h) h s D

t << T, l << T v ~ c / f Farkas Gy. : EMC KÉSLELTETÉS A terjedési sebesség: v = c / c = 30 cm/ns, r  4…5, v  13...15 cm/ns t = l /v = l /c Szinuszos esetben T periódus-idővel: t << T, l << T v ~ c / f l <<  , (c = f,  = c/f = 300 [m] / f [MHz] )

Farkas Gy. : EMC ÁTHALLÁS M C Csökkentés s 2s

Farkas Gy. : EMC ÁTHALLÁS M C Csökkentés 2s s s s s

Farkas Gy. : EMC SUGÁRZÁS Csökkentés s 3s 2s

A SUGÁRZÁS és a TÖBBLET KAPACITÁS CSÖKKENTÉSE Farkas Gy. : EMC A SUGÁRZÁS és a TÖBBLET KAPACITÁS CSÖKKENTÉSE SARKOK s 2s Rossz Jó

MULTILAYER Például: 2 RÉTEG: [S1+GP] -- [S2+PP] Farkas Gy. : EMC MULTILAYER SIGNAL TRACES  S1, S2, Sx, Sy stb. GROUND TRACE  GP = GROUND PLANE POWER TRACE  PP = POWER PLANE Például: 2 RÉTEG: [S1+GP] -- [S2+PP] 2 RÉTEG: [S] -- [GP+PP] 4 RÉTEG: [S1] -- [GP] -- [PP] -- [S2] 6 RÉTEG: [S1]--[GP]--[S2]--[PP]--[GP]--[S3] 6 RÉTEG: [Sx]--[GP]--[Sxy]--[PP]--[GP]--[Sy]

ZAVAROK A VEZETÉKEKEN

A VEZETÉKRE HATÓ ZAVAROK Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC A VEZETÉKRE HATÓ ZAVAROK I U1 U2  U1 ++++++++ ++++++++ ++++++++ HI ennek okai UI saját áram: I, zavaró mágneses tér: HI, zavaró villamos tér: UI

© Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A vezetékre közeli villamos zavar hat A csatolás kapacitással modellezhető ZS ZV UV US ZI UI

| aI| a = |aS| © Farkas Gy. : EMC ZS ZV UV US ZI ZS Z’V UI aS = Z’V +ZS Z’V = ZV x ZI aI = Z”V Z”V +ZI Z”V = ZV x ZS a = | aI| |aS|

A csatolás kapacitással modellezhető: © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A csatolás kapacitással modellezhető: aS = Z’V / (Z’V + ZS) Z’V = ZV x ZI aI = Z”V / (Z”V + ZI) Z”V = ZV x ZS a = | aS | / |aI | = | ZS | / | ZI | ha | ZI | = 1 / CI I | a | = RS CI I = I / 0 ahol 0 = 1 / RS CI

A referencia pont elve és gyakorlata © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A referencia pont elve és gyakorlata Vonatkoztatási potenciál: elvi fogalom referencia pont, közös pont, (Signal Referenz, Bezugsleiter ) Gyakorlati megvalósítás: visszatérő vezeték, nulla vezeték, tápvezeték, potenciál kiegyenlítő sín stb.(Circuit Common) Föld vezeték: földelés, (ground), villám-levezető védőföld (Protective Earth, Schutzleiter)

A referencia pontok nem ekvipotenciálisak © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A referencia pontok nem ekvipotenciálisak UI földelés UI közös pont

A referencia pontok nem ekvipotenciálisak Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC A referencia pontok nem ekvipotenciálisak ZS ZV US ZGS ZGV UI

Nincs nullavezeték aS = aI a = 1 © Farkas Gy. : EMC ZS ZV US ZGS ZGV UI ZGS ZGV ZV ZS US aS = aI a = 1 Nincs zavarelnyomás

Van nullavezeték aS >> aI a << 1 © Farkas Gy. : EMC ZV US Z1<< ZV ZS Z0 ZGS ZGV UI aS >> aI a << 1 Van zavarelnyomás

Nulla vezeték zavarcsökkentő hatása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC Nulla vezeték zavarcsökkentő hatása ZS US ZV Z0 ZGS UI ZGV ZS ZG = ZGS + ZGV ZN = Z0 x ZG US ZV aS = ZV / ( ZS + ZV + ZN ) ZN

Nulla vezeték zavarcsökkentő hatása Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC Nulla vezeték zavarcsökkentő hatása ZS US ZV Z0 ZGS ZG UI ZGV ZG Z0 ZS UI ZV aI = |aS | |Z0 | /|(Z0 +ZG)| a = |aI | / | aS | a = |Z0 | / |(Z0 + ZG)|

Nulla vezeték zavarcsökkentő hatása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC Nulla vezeték zavarcsökkentő hatása aI = aS Z0 / ( Z0 + ZG) a = |aI | | aS | = Z0 Z0 + ZG A zavarcsillapítás képletében ZV nem szerepel !!! A zavarelnyomás javulna, ha Z0 nulla lehetne, vagy ZG lehetne végtelen nagy. Utóbbi életvédelmi okból nem megengedhető. Gyakorlatilag csak a | Z0 | / | ZG | arányt lehet csökkenteni.

A kölcsönös induktivitás hatása Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC A kölcsönös induktivitás hatása RS LS IS M I0 L0 R0 IG ZG

A kölcsönös induktivitás hatása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A kölcsönös induktivitás hatása A CÉL: IG legyen 0 (pontosabban IG / I0 kicsi) LS = L0 = L M = k (LS L0)1/2 =k L ZG = RG + j LG Csomópont: IS + I0 + IG = 0 Hurok: I0 ( R0 + j L0 ) + IS j M - IG ZG = 0 innen: IG / I0 = [R0 + j L (1-k)] / [RG + j (kL +LG)]

A kölcsönös induktivitás hatása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A kölcsönös induktivitás hatása IG / I0 = [R0 + j L (1-k)] / [RG + j ( kL +LG)] Annak érdekében, hogy kicsi legyen IG / I0 csökkenthető R0, de ennek gyakorlati határa van nem növelhető RG , életvédelmi okból növelhető LG , de az csak nagyobb frekvencián hatékony (tehát célszerű egy fojtótekercset beiktatni) a csatolási tényező növelése igen hatékony: k  1

IG / I0 = [R0 + j L (1-k)] / [RG + j ( kL +LG)] © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A kölcsönös induktivitás növelésével a közös módusú zavar csökkenthető! IG / I0 = [R0 + j L (1-k)] / [RG + j ( kL +LG)] k  1 k  1 ferrit gyűrű

A kölcsönös induktivitás hatása a kétféle módusú (CM/DM) zavarra Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC A kölcsönös induktivitás hatása a kétféle módusú (CM/DM) zavarra U1 ICM IDM I1 L1 M L2 I2 ICM IDM U2 I1 = ICM + IDM I2 = ICM - IDM L1 = L2 = L M = k (L1 L2)1/2 = kL

A kölcsönös induktivitás hatása a kétféle módusu (CM/DM) zavarra © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A kölcsönös induktivitás hatása a kétféle módusu (CM/DM) zavarra U1= j (L I1 + M I2) = j L (I1 + k I2) U2= j (L I2 + M I1) = j L (I2 + k I1) U1= ZCM ICM + ZDM IDM U2= ZCM ICM – ZDM IDM ZCM / ZDM = (U1+U2)/(U1 – U2) • (I1 – I2)/(I1+I2) ZCM / ZDM = (1 + k) / (1 – k) k 0 ZCM = ZDM mindkettőre egyformán hat k1 ZCM / ZDM  a közösmódusúra hat

KOAXIÁLIS KÁBEL A cél: IG = 0, IK = - IS IS IK IG Farkas Gy. : EMC RB belső ér köpeny M LB LK RK RB A cél: IG = 0, IK = - IS

KOAXIÁLIS KÁBEL A cél: IG = 0, azaz IK =  IS Farkas Gy. : EMC KOAXIÁLIS KÁBEL A cél: IG = 0, azaz IK =  IS A hurokegyenletből: IK [RK + jLK ] +jM IS  ZGIG = 0 legyen ZG= 0, és M = LK = L, (k=1) ekkor IG = 0, ha IK / IS =  1 IK /  IS = jLK / (j LK + RK) = 1/(1- j0 /) ahol 0 = RK / LK csak  >> 0 feltétellel hatékony mágneseses zavar esetén a koaxiális árnyékolás.

Farkas Gy. : EMC KÉTSZERES ÁRNYÉKOLÁS ZS US UI ZV ZG ZI C3 C1 C2

Farkas Gy. : EMC KÉTSZERES ÁRNYÉKOLÁS ZI C1 UI US ZG ZV C2 ZS C3

Farkas Gy. : EMC GUARD GUARD ZS Z1 Z0 US Zg ZV Z’ ZG UI

Farkas Gy. : EMC GUARD Z1 ZS ZV Z0 US Zg Z’ UI ZG

a  [Zg / (Zg+ ZG)]  [ Z0 / (Z0 + Z’)] Farkas Gy. : EMC GUARD US ZS + Z1 Z0 ZV Z’ ZG Zg ZS + Z1 Z’ ZG Z0 ZV Zg UI a  [Zg / (Zg+ ZG)]  [ Z0 / (Z0 + Z’)]

SZIMMETRIKUS VEZETÉKRENDSZER © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC SZIMMETRIKUS VEZETÉKRENDSZER ZS Zb /2 Za /2 UDM Zb /2 US Z0 ZGS ZGV UI

SZIMMETRIKUS VEZETÉK RENDSZER Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC SZIMMETRIKUS VEZETÉK RENDSZER ZG = ZGS + ZGV Z0 Z0 Za / 2 Zb / 2 UCM UI Zb / 2 Za / 2 Zb>>Za ha Z0 <Za UCM  UI Z0 / (Z0 + ZG) A nulla-vezeték hatása UCM  UI Za / (Za + ZG) ha Z0 =  Nincs nulla-vezeték

SZIMMETRIKUS VEZETÉK RENDSZER Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC SZIMMETRIKUS VEZETÉK RENDSZER ZG = ZGS + ZGV Za / 2 Z0 Zb / 2 UDM UI Zb / 2 Za / 2 ha Z0 =  Nincs nulla-vezeték UDM = UCM k Z /Z ha Z0 <  UCM  UI Z0 / (Z0 + ZG) A nulla-vezeték hatása

SZIMMETRIKUS © Farkas Gy. : EMC ha Z0 =  ha Z0 <  k = V / (1 + V)2 k  1/V << 1 V= (Zb /2) / ( Za /2) ZG = ZGS + ZGV Zb >> ZG UDM = UCM k Z / Z ha Z0 =  CMR = UDM /UCM = k Z / Z ha Z0 <  A nullavezeték hatása UCM  UI Z0 / (Z0 + ZG)

Szimmetrikus összekötés © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC Szimmetrikus összekötés RS/2 Z1 Z0 RS/2 Z2 ZGS ZGV

Földfüggetlen összekötés??? Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC Földfüggetlen összekötés??? RS/2 Z1 RS/2 Z2 ? ?

ÁRNYÉKOLT SZIMMETRIKUS KÁBEL Farkas Gy. : EMC ÁRNYÉKOLT SZIMMETRIKUS KÁBEL C’a ZS / 2 US Cb Zb ZS / 2 ZK ZI C”a ZG UI ZI = 1 / j CI ZK elosztottan jelentkezik. Nem mindegy, hogy melyik oldalhoz rendeljük. Z = ZS x Zb x 1/ j Cb

A mágneses terek zavarcsatolása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A mágneses terek zavarcsatolása HDM + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + HCM

© Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A DM zavarcsatolás csökkentése szimmetrikus vezetékrendszerben Aktív és passzív védelem szempontjából egyaránt előnyös, egyszerű megoldás: A vezetékeket összecsavarva a szomszédos hurkocskák hatása egymást kioltja. + –

A CM zavarcsatolás csökkentése szimmetrikus vezetékrendszerben © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC A CM zavarcsatolás csökkentése szimmetrikus vezetékrendszerben A vezeték hurkot illetve a csatolását csökkenteni kell + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + +

CMR a közös-módusú zavar elnyomása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC CMR a közös-módusú zavar elnyomása Common Mode Rejection Áramköri megoldások Differenciál erősítő Transzformátoros csatolás (10-100pF) Konstrukciós megoldások Árnyékolt transzformátor (és jó hidegpont, DC nem) Jelfogó (10 pF, nagyon korlátozott alkalmazhatóság) Optikai csatolás (1-2 pF a lehető legjobb, ha lehet)

CMR a közös-módusú zavar elnyomása Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC CMR a közös-módusú zavar elnyomása „Galvanikus” elválasztás transzformátorral Szórt kapacitás C1 C1  C2 és R1 R2 R1 R2 C2 Szórt kapacitás Ezért CMDM

CMR a közös-módusú zavar elnyomása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC CMR a közös-módusú zavar elnyomása A tekercsek elárnyékolása Helyettesítő kép Cp Cs ZG ZG > 0 ZG Cp  Cs

CMR a közös-módusú zavar elnyomása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC CMR a közös-módusú zavar elnyomása A fólia nem hozhat létre rövidzárat! Árnyékolás Az E-vas

CMR a közös-módusú zavar elnyomása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC CMR a közös-módusú zavar elnyomása Kettős árnyékolás

CMR a közös-módusú zavar elnyomása © Farkas Gy. : EMC Farkas Gy. : EMC CMR a közös-módusú zavar elnyomása Hármas árnyékolás Az árnyékoló fóliák természetesen nem hozhatnak létre rövidrezárt menetet és nem érintkezhetnek egymással!

CMR a közös-módusú zavar elnyomása Farkas Gy. : EMC © Farkas Gy. : EMC CMR a közös-módusú zavar elnyomása Az árnyékoló fóliák természetesen nem hozhatnak létre rövidrezárt menetet és nem érintkezhetnek egymással! Az E-vas

ÁTHALLÁSOK A VEZETÉKEKEN

PÁRHUZAMOSVEZETÉKEK ÁTHALLÁSA Farkas Gy. : EMC PÁRHUZAMOSVEZETÉKEK ÁTHALLÁSA victim HI culprit UI victim culprit Kapacitív csatolás Induktív csatolás

KAPACITÍV ÁTHALLÁS Farkas Gy. : EMC UV R1 C1 R2 UI d D C2 lg C/l [pF/m] lg C/l lg D/d 10 100 C Rg2 Rg1 U2 U1

KAPACITÍV ÁTHALLÁS C Farkas Gy. : EMC R2 Rg1 Rg2 R1 UV C2 C1 US U1 UI (t) UV (t) t

INDUKTÍV ÁTHALLÁS A II (I ) UV HI UV  f ( HI , A, D-3, I2 , cos  ) Farkas Gy. : EMC INDUKTÍV ÁTHALLÁS II (I ) UV A HI D UV  f ( HI , A, D-3, I2 , cos  )

KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe Farkas Gy. : EMC KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe C’” CK C” ZV UI C’ ZG ZS Cb US

KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe Farkas Gy. : EMC KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe FELTÉTELEK: ZG = 0 az impedanciák ohmosak: ZV=RV, ZS=RS aS(=0) = R / RS aI(=) = CC / C 0 = 1/RC

KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe Farkas Gy. : EMC KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe CC ZG UI US CK Cb ZV ZS CC = C’+ C”+ C”’ C= Cb + CC R= RS x RV ZG = 0 aI UI CC Cb RS x RV aS US C RS RV

KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe Farkas Gy. : EMC KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe AI AS lg  lg  0 0

KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe Farkas Gy. : EMC KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe AI 0 lg  -AS lg  0

KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe Farkas Gy. : EMC KAPACITÍV ÁTHALLÁS koaxiális vezetékbe A=AI -AS AI lg  lg  0 0 -AS