Radiális különválás forgó hengerben, rétegződés Szerkesztette: Salamon Péter.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Hullámmozgás.
Advertisements

Szén nanocsövek STM leképezésének elméleti vizsgálata
A NAP SZÍNKÉPE Megfigyelés különböző hullámhosszakon
a sebesség mértékegysége
Egyenletes körmozgás.
2010. augusztus 16.Hungarian Teacher Program, CERN1 Gyorsítók Veszprémi Viktor ATOMKI, Debrecen Supported by OTKA MB
SO 2, NO x felbontási hatásfokának vizsgálata korona kisülésben Horváth Miklós – Kiss Endre.
KINEMATIKAI FELADATOK
Gigamikroszkópok Eszközök az anyag legkisebb alkotórészeinek megismeréshez Trócsányi Zoltán.
A folyadékok nyomása.
Az optikák tulajdonságai
Rekurzió (Horváth Gyula és Szlávi Péter előadásai felhasználásával)
Térfogat és felszínszámítás 2
Prototípuskészítés Verilog nyelven Screen Saver Készítette: Mészáros Péter.
Térelemek Kőszegi Irén KÁROLYI MIHÁLY FŐVÁROSI GYAKORLÓ KÉTTANNYELVŰ KÖZGAZDASÁGISZAKKÖZÉPISKOLA
Műszaki ábrázolás alapjai
Kémiai kötések.
KISÉRLETI FIZIKA II REZGÉS, HULLÁMTAN
Mikroszkópi mérések Távolságmérés (vastagságmérés) mikroszkóp segítségével - Krómozott munkadarabon a krómréteg vastagsága, - A szövetszerkezetben előforduló.
Ülepítés A folyadéktól eltérő sűrűségű szilárd, vagy folyadékcseppek a gravitáció hatására leülepednek, vagy a felszínre úsznak. Az ülepedési sebesség:
Mérnöki Fizika II előadás
TÖMEGPONT DINAMIKÁJA KÖRMOZGÁS NEWTON TÖRVÉNYEK ENERGIAVISZONYOK
Műszaki és környezeti áramlástan I.
TÖMEGPONT DINAMIKÁJA KÖRMOZGÁS NEWTON TÖRVÉNYEK ENERGIAVISZONYOK
Fizika 4. Mechanikai hullámok Hullámok.
TÖMEGPONT DINAMIKÁJA KÖRMOZGÁS NEWTON TÖRVÉNYEK ENERGIAVISZONYOK
Ezt a frekvenciát elektron plazmafrekvenciának nevezzük.
Akaratlagos izomkontrakció súly mozgatása kontrollált sebesség állandó sebesség változó az idő függvényében állandó gyorsulás (lineáris változó gyorsulás.
Ülepítés gravitációs erőtérben Fényszórás (sztatikus és dinamikus)
1 6. A MOLEKULÁK FORGÁSI ÁLLAPOTAI A forgó molekula Schrödinger-egyenlete.
Kómár Péter, Szécsényi István
Hőtan.
Készítette: Horváth Zoltán (2012)
Tk.: oldal + Tk.:19. oldal első két bekezdése
Gazdaságstatisztika 11. előadás.
Villamos tér jelenségei
Mintaképződés bináris dipoláris vékonyrétegekben Varga Imre és Kun Ferenc Debreceni Egyetem Elméleti Fizikai Tanszék.
Lavinák 2. Instabilitások lejtőn való áramlásban; mágneses lavinák Lajkó Miklós negyedéves mérnök-fizikus hallgató.
Hangterjedés granuláris anyagokban Gillemot Katalin November 30.
Egyéb különválási folyamatok Fűrészfogas szétválasztás Paradió-jelenség Szalay Szilárd, V. évf.
Variációs modell nyírási zónákra Szekeres Balázs mérnök-fizikus hallgató Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem 2006.
Makk Péter Nyomásviszonyok szemcsés anyagokban. Vázlat Janssen-effektus Nyomásmegoszlás homokkupac alatt A nyomásminimum lehetséges okai Makroszkópikus.
Torlódás (Jamming) Kritikus pont-e a J pont? Szilva Attila 5. éves mérnök-fizikus hallgató.
Készítette: Tóth Sándor 4. éves Mérnök-fizikus
Szemcsés anyag, ha folyik...
Szemcsés rendszerek statikája Tibély Gergely X. 26.
Deformációlokalizáció, nyírási sávok Pekker Áron
Diszkrét elem módszerek BME TTK, By Krisztián Rónaszegi.
Geotechnikai feladatok véges elemes
Kör és forgó mozgás.
ELEKTROSZTATIKA 2. KÉSZÍTETTE: SZOMBATI EDIT
MECHANIKAI HULLÁMOK A 11.B-nek.
A tehetetlenségi nyomaték
A Magyar ötvösség remekei bélyegsorozat fogazatváltozatai (MBK )
A dinamika alapjai - Összefoglalás
FÜGGŐLEGESEN REZGETETT INGA
Fraktálok. Motiváció Three-Dimensional Mapping of Dislocation Avalanches: Clustering and Space/Time Coupling Jérôme Weiss and David Marsan Science 3 January.
Tömegjelenségek: Emberi kollektív viselkedés statisztikus fizikája Vicsek Tamás Munkatársak: Czirók András, Farkas Illés, Néda Zoltán. és Dirk Helbing.
Somogyvári Péter tollából…
Tornádók kísérleti modellezése Halász Gábor ELTE TTK Fizika BSc, 1. évfolyam.
HŐTAN 7. KÉSZÍTETTE: SZOMBATI EDIT
GPU alapú fotontranszport nagyfelbontású heterogén közegben BME IIT Szirmay-Kalos László Magdics Milán Tóth Balázs.
Mechanikai rezgések és hullámok
Rezgések Műszaki fizika alapjai Dr. Giczi Ferenc
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Hogyan mozog a föld közelében, nem túl nagy magasságban elejtett test?
A tehetetlenségi nyomaték
Nulla és két méter között…
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Hőtan.
Előadás másolata:

Radiális különválás forgó hengerben, rétegződés Szerkesztette: Salamon Péter

Többkompenensű szemcsés anyagok viselkedése gerjesztés hatására Különválás Rétegződés Mintázatképzés Motivációk:

Spontán rétegződés szemcsés keverékekben Öntés mint gerjesztés Kísérleti eredmények Fizikai mechanizmus Számítógépes modellezés

Két párhuzamos plexilap függőlegesen elhelyezve Méretük: 300 mm x 200 mm Távolságuk: d = 5 mm A mérési elrendezés Kvázi-2D rendszer Elektrosztatikus védelem

1. kísérlet Fehér Méret: d = 0,27 mm Felfekvési hajlásszög: α = 26° Anyag: üveg Alak: gömb Piros Méret: d = 0,8 mm Felfekvési hajlásszög: α = 39° Anyag: cukor Alak: kocka Bináris rendszer Egyenlő térfogatú keverék Lassú öntés Kétféle szemcse

Az eredmény:

Tanulságok 1)Spontán rétegződés, melynek „hullámhossza”: λ ≈ 1,2 cm 2)Spontán különválás

További kísérletek 2. A rétegződés sűrűségfüggésének vizsgálata -Azonos sűrűségű szemcsékkel -Egyéb paraméterek az előzőhöz hasonlók -Eredmény: Jellegét tekintve ugyanaz -Konklúzió: A rétegződési mechanizmus nem függ a sűrűségtől 3. A rétegződés felfekvési hajlásszög-függésének vizsgálata A két komponens: -szabálytalan alakú homok (α = 35°, d = 0,3 mm) -üveggömb (α = 26°, d = x)

Az eredmény: Rétegződés + különválás, ha x = 0,07 mm vagy 0,11 mm csak különválás, ha x = 0,55 mm vagy 0,77 mm Konklúzió: -A különválás nem függ a felfekvési hajlásszögtől -Rétegződés csak akkor lép fel, ha kisebb méretű részecskének a felfekvési hajlásszöge is kisebb

A rétegződés magyarázata Általában a nagyobb szem „rücskösebb” → nagyobb α A lassú öntés miatt szakaszosan lavinák alakulnak ki Szemcsék között hézagok vannak→ inkább a kicsik töltik be → a kicsik lefelé orientálódnak (effektíve a nagyok fölfelé) → így egyszerre egy rétegpár alakul ki A nagy szemek így a kicsik alkotta simább „felületen” könnyebben legurulnak → az alaplapon felhalmozódnak → nagyobb α miatt ott stabilabban megállnak A jobb alul felhalmozódott nagy részecskék által adott alapról elindul egy a dombon felfelé haladó nagy szemekből álló lerakódási front („kink”). Ha ez eléri a kupac felső részét, kész lesz egy rétegpár. A folyamat kezdődik előről

A kink

Háromkomponensű rendszer esetén is hasonló a rétegződés

Közelebbről…

A rétegpár vastagságának becslése A közelítő formula, melyet a kísérletek alátámasztanak: Ahol: - R 0 a lavina során gördülő réteg vastagsága - v a lavina sebessége - v’ a kink sebessége

Számítógépes szimuláció Két komponens: téglalapok, melyeknek egyik oldala különbözik, (H 1, H 2 ) a másik egységnyi Az egyenlő térfogatú keverék feltétele a bepottyanási valószínűségben jelenik meg Adott α paraméterek Szabály (egyszerű „átlagtérelmélet”): - az aktuális lokális felfekvési hajlásszög tangensét az adott helyen álló téglalap és a jobbszomszéd magasságkülönbsége adja meg - ha ez adott esetben nagyobb az α-nál akkor a téglalap a jobbszomszéd tetejére kerül

Eredmények A fizikai mechanizmus magyarázata alapján elkészített szimuláció a mérési eredményekkel jó egyezést mutat

Mintázatok kialakulása forgó hengerben Gerjesztés: forgatás Kísérleti eredmények Fizikai mechanizmus Számítógépes modellezés

A mérési elrendezés Különböző D átmérőjű alumíniumhengerek Vízszintes forgástengely Vastagság: 3 mm → kvázi-2D rendszer Üvegablak, optikai megfigyelés Félig töltött henger Szemcsék: –Kicsi: 0,12 mm, világos, üveg –Nagy: 0,77 mm, sötét, üveg –Φ a kicsik térfogataránya

Az ω szögsebességgel való forgatás hatása ω a = 0,60 rad/s ω b = 0,20 rad/s ω c = 0,13 rad/s ω d = 0,09 rad/s Φ = 0,35 D = 24,5 cm

Értékelés Nagy szögsebességeknél központi mag kialakulása → sugara: r c Ha ω kisebb → sziromminták jelennek meg ω csökkenésével a szirmok száma (N) nő Legyen λ a szirmok „hullámhossza” (radiánban) „Periódusidő” (a szirmok fázisára nézve): T (függ ω-tól) Betöltési szög: ψ = Nλ (ψ>π) r i az egyes szirmok hossza σ a szirmok távolsága (radiánban)

T és λ ω-függése Magas frekvencián T konstans lesz → T c ω → 0 határesetben T divergál

T Φ és D függése Kis frekvencián nincs függés Nagyobb D ill. Φ esetén → nagyobb T c Adott ω és Φ mellett → kevesebb szirom

A központi mag sugarának vizsgálata Elmélet alapján: Mérések alapján: Az eltérés oka: szemcsék keveredése T c és r c között lineáris kapcsolat

A mintázódás magyarázata A rétegződésnél látotthoz hasonló szemcse- kölcsönhatási mechanizmusok Egy fölfelé haladó hullám alakul ki a szirom végénél: Ismétlődő lavinák táplálják

TFH: a kicsi szemcsék által elfoglalt terület állandó - Mérésekkel ez 5%-os hibával alátámasztott. Így: A mag = A szirmok Tapasztalat alapján: r i = cr c,ahol c ≈ 1,18. Így: Továbbá: σ = τω, ahol τ az az idő, amíg felfelé haladó hullám eléri a középpontot

Az eddigiek alapján megadhatunk egy képletet, mely alátámasztja a T c és r c közötti lineáris összefüggést:

Megadható egy összefüggés a szirmok számának kiszámolására is: Összefoglalva tehát a mintázat függ: a gerjesztési frekvenciától a dob átmérőjétől a szemcsék térfogatarányától

Néhány kép a jelenség számítógépes szimulációjáról

Felhasznált irodalom Aronson, I. S. and Tsimring, L. S. Patterns and collective behavior in granular media: Theoretical concepts. Rev. Mod. Phys. 78, pp.641 (2006) Ktitarev, D. V. and Wolf, D. E. Stratification of granular matter in a rotating drum: cellular automaton modelling. Granular Matter 1, pp. 141 (1998) Make, H. A., Havlin, S., King, P. R. and Stanley, H. E. Spontaneous stratification in granular mixtures. Nature 386, pp. 379 (1997) Zuriguel, I., Gray, J. M. N. T., Peixinho, J., and Mullin, T. Pattern selection by a granular wave in a rotating drum. Phys. Rev. E 73, pp (2006)

Köszönöm a figyelmet!