Magyar Tudományos Akadémia Atommagkutató IntézetDebrecen Valósidejű megfigyelések atomi időskálán Tőkési Károly.

Slides:



Advertisements
Hasonló előadás
Szén nanocsövek STM leképezésének elméleti vizsgálata
Advertisements

Tamás Kincső, OSZK, Analitikus Feldolgozó Osztály, osztályvezető A részdokumentumok szolgáltatása az ELDORADO-ban ELDORADO konferencia a partnerkönyvtárakkal.
MIKROELEKTRONIKA Nemlineáris elektromos jelenségek, eszközök
Tisztelt Hölgyeim és Uraim! Budapest, Előadó: Dr. Mihalik József
Negatív hidrogénionok keletkezése 7 keV-es OH + + Ar és OH + + aceton ütközésekben: Egy általános mechanizmus hidrogént tartalmazó molekuláris rendszerekre.
1 Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Villamosmérnöki és Informatikai Kar VET Villamos Művek és Környezet Csoport Budapest Egry József.
3. Két független minta összehasonlítása
SO 2, NO x felbontási hatásfokának vizsgálata korona kisülésben Horváth Miklós – Kiss Endre.
Az elektron szabad úthossza
Elfutó elektronok és fütyülő hullámok kölcsönhatása tokamak plazmákbaN
1. Anyagvizsgálat Feladat Tervezés számára információt nyújtani.
Pozitron annihilációs spektroszkópia
Töltött részecske sugárzások spektroszkópiai alkalmazásai
9. Fotoelektron-spektroszkópia
Borán es foszfin molekulák kölcsönhatása oldatfázisban
Kísérleti módszerek a reakciókinetikában
Erőállandók átvihetősége
Klasszikus mechanikai kéttestprobléma és merev test szabad mozgása állandó pozitív görbületű sokaságon Kómár Péter témavezető: Dr. Vattay Gábor
A kvantummechanika rövid átismétlése
A tételek eljuttatása az iskolákba
Sokrészecske-rendszerek
EMC © Farkas György.
Sugárzás-anyag kölcsönhatások
Atommodellek II Franck-Hertz kísérlet
Hyperuricaemia és hypertonia Hypertonia Központ Óbuda, Budapest
MOLNÁR LÁSZLÓ MILÁN adjunktus február 9.
Ezt a frekvenciát elektron plazmafrekvenciának nevezzük.
Fekete László Született: Csillagjegye: Vízöntő
Matematikai alapok és valószínűségszámítás
szakmérnök hallgatók számára
15. A RÖNTGENDIFFRAKCIÓ.
15. A RÖNTGENDIFFRAKCIÓ.
3. Ionkristály lézerek A lézerközeg: fémoxid v. fémhalogenid, amelyben a fémionok kis részét másik fémion („szennyező”) helyettesíti Egykristály: kis spektrális.
Mélységi bejárás.
ATOMOPTIKA atomok terelése: litografált rácsokkal, diafragmákkal stb, erős fényerőkkel (rezonanciától elhangolt erős lézerfény) > 0 („kék elhangolás”)
Az opciók értékelése Richard A. Brealey Stewart C. Myers MODERN VÁLLALATI PÉNZÜGYEK Panem, 2005 A diákat készítette: Matthew Will 21. fejezet McGraw Hill/Irwin.
Logikai szita Pomothy Judit 9. B.
Számítógépes szimuláció A RITSIM-2000 rendszer ismertetése.
3. A HIDROGÉNATOM SZERKEZETE
Auger és fotoelektron spektrumok –az inelasztikus háttér modellezése Egri Sándor Debreceni Egyetem, Kísérleti Fizika Tanszék ATOMKI.
XPS – röntgen gerjesztésű fotoelektron spektroszkópia
XPS – röntgen gerjesztésű fotoelektron spektroszkópia
Standardizálás Példák.
Az elektronburok szerkezete
Fotoionizációs hatásfok Photoionization efficiency (PIE) Az NO PIE görbéje.
STACIONÁRIUS RÉSZECSKETRANSZFER SZIMULÁCIÓJA MONTE CARLO ALAPOKON Kristóf Tamás Pannon Egyetem, Kémia Intézet Fizikai Kémia Intézeti Tanszék „Szabadenergia”
ZnO réteg adalékolása napelemkontaktus céljára
11. előadás Atomfizika.
A klinikai transzfúziós tevékenység Ápolás szakmai ellenőrzése
Spindinamika felületi klaszterekben Balogh L., Udvardi L., Szunyogh L. BME Elméleti Fizika Tanszék, Budapest Lazarovits B. MTA Szilárdtestfizikai és Optikai.
Diszkrét elem módszerek BME TTK, By Krisztián Rónaszegi.
Comenius Logo (teknőc).
TÁRSADALOMSTATISZTIKA Sztochasztikus kapcsolatok II.
1. Melyik jármű haladhat tovább elsőként az ábrán látható forgalmi helyzetben? a) A "V" jelű villamos. b) Az "M" jelű munkagép. c) Az "R" jelű rendőrségi.
VI/1. dia Az etoricoxib tolerálhatósági profilja.
Elektronmikroszkópia
A sokfotonos folyamatoktól --- az ATTOSZEKUNDUMOS impulzusokig
Készült a HEFOP P /1.0 projekt keretében Az információtechnika fizikai alapjai XIII. Előadás Nanoáramkör - esettanulmányok Törzsanyag.
A problémakör vázlatosan:
Az atommag alapvető tulajdonságai
Spektroszkópia Analitikai kémiai vizsgálatok célja: a vizsgálati
NMR-en alapuló pórusvizsgálati módszerek
Porozitáskövető szelvények Neutron módszerek (O.H. És C.H.)
ATOMFIZIKA a 11.B-nek.
Nagyfeloldású Mikroszkópia Dr. Szabó István 3. Térion mikroszkóp és leképező atompróba módszerek TÁMOP C-12/1/KONV projekt „Ágazati felkészítés.
Ágazati felkészítés a hazai ELI projekttel
Nagyfeloldású Mikroszkópia
Magerők.
Kísérleti módszerek Kísérleti módszerek
Optikai mérések műszeres analitikusok számára
Előadás másolata:

Magyar Tudományos Akadémia Atommagkutató IntézetDebrecen Valósidejű megfigyelések atomi időskálán Tőkési Károly

Atomi ionizáció rövid és intenzív elektromos térrel – Klasszikus kép A klasszikus pályák megjelenítése

Renata hristoph Lemell Joachim Burgdörfer Institute for Theoretical Physics, Vienna University of Technology, A1040 Vienna Austria Sándor Borbély Ladislau Nagy Faculty of Physics, Babes-Bolyai University, Str. Koga˘lniceanu Nr. 1, Cluj-Napoca, Romania Renata Pazourek Stefan Nagele Christoph Lemell Joachim Burgdörfer Institute for Theoretical Physics, Vienna University of Technology, A1040 Vienna Austria Sándor Borbély Ladislau Nagy Faculty of Physics, Babes-Bolyai University, Str. Koga˘lniceanu Nr. 1, Cluj-Napoca, Romania Együttműködők

Tartalom Történeti háttér Klasszikus kép Klassziku pályájú Monte Carlo módszer Eredmények — Atto-másodperces ionizáció — Fotoelektronok (látszólagos) keletkezési idejének meghatározása atto-másodperces „csíkozott” (streaking) spektrumok segítségével Összegzés

Úttörő Munka Időfeloldásos mozgás tanulmányozása Eadweard Muybridge: The horse in motion (1878)

t 10 0 ssecond smillisecond smicrosecond snanosecond spicosecond sfemtosecond sattosecond  Az elektronok kvantumdinamikai időskálája Időskála: ultrarövid

Milyen rövid a rövid? Femto másodperces impulzus: Molekuláris mozgások Elektronikus legerjesztések Elektron mozgás kisebb gerjesztésű Rydberg atomokban (n » 10) Atto másodperces impulzus: Alapállapoti elektron mozgás atomokban molekulákban és szilárdtestekben Pico másodperces impulzus: Elektron mozgás nagyon magasan gerjesztett Rydberg atomokban s s s s t “rövid”: abszolult időskála

Klasszikus nemperturbatív módszer Vizsgálati módszer: Klasszikus pályájú Monte Carlo közelítés Coulomb vagy modell potenciál: – „Elméleti kísérlet” A többtest kölcsönhatások figyelembevétele céltárgymag elektron Lövedék V(r TP ) V(r Te ) V(r Pe ) v Kezdeti feltételek véletlen választása Ütközést leíró paraméterek meghatározása: Nagyszámú egyedi pálya nyomon követése. vpvp ^ R ^ z b y ^ x e(r e ) P(r P ) T(rT)T(rT) C B O (r Te ) A ^ ^ z y ^ x e(r e ) T(rT)T(rT) O (r Te ) A Electric pulse

A lézer tér erőssége: - polarizáció vektor - Impulzus hossz =0.05 a.u. – a vivő hullám körfrekfenciája Igen gyors, pillanat korlát

Időfeloldásos fote-elktron emiszió felületekből

V(r) θ Rugalmas szórás: e - primary e - secondary Rugalmatlan szórás: detektrohoz CTMC transzport szimuláció

A szimuláció vázlata Másodlagos elektronok Visszaszórt elsődleges elektronok

sávszerkezet volfrám 5d 4 6s 2 4f 14 hν XUV = 91 eV FWHM = 6 eV E p volfrám a = 3.16 Å d (110) = 2.24 Å 58 evanescent wave: I ~ exp(-2kz) k ~ 0.013/Å ~17 atomic layers A gerjesztési spektrum mélységi profilja

t = 0 : XUV impulzus maximuma Idő különbség:  t = 42 as Lemell et al., PRA 79, (2009) Elektronok kilépéséhez szükséges idő energy [eV] escape time [as]

Késleltetés – szimulál  t ~ 40 – 80 as Késleltetés - kísérlet  t = 65 ± 25 as W szimulált csíkozódás spektruma Lemell et al., PRA 79, (2009)

Összefoglalás - klasszikus elméleti leírás hatékonyan alkalmazható atto- másodperces „csíkozott” (streaking) spektrumok leírására. A szimuláció három szintje: a)XUV – a vizsgálandó rendszer gerjesztése b)IR – rögzíti a csíkozott spektrumot c) Elektron transzport a szilárd mintában További lehetőségek Atomi mozgások megfigyelése Ne(2s), Ne(2p) Kristály effektusok figyelembevétele Plasmon gerjesztések vékonyrétegekben Fullerénbe ágyazott egyedi atomok vizsgálata

Köszönöm a figyelmet!