Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás1 Radon transzformáció (J. Radon: 1917) g(s, ) –et rögzített mellett egy változós függvényként ábrázoltuk u y s x.

Hasonló előadás


Az előadások a következő témára: "Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás1 Radon transzformáció (J. Radon: 1917) g(s, ) –et rögzített mellett egy változós függvényként ábrázoltuk u y s x."— Előadás másolata:

1 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás1 Radon transzformáció (J. Radon: 1917) g(s, ) –et rögzített mellett egy változós függvényként ábrázoltuk u y s x s g(s, ) f (x, y)  R f  (s, ) = g(s, ) =   f(x, y) du - 

2 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás2   f(s cos – u sin, s sin + u cos ) du -   R f  (s, ) = g(s, ) =   f(x, y) du = -  u y s x s x u sin u cos s cos y s sin u (x, y)

3 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás3 D g(s, ) = ln (I S / I D ) =   (u) du S A Radon transzformáció invertálható! Inverz Radon transzformáció: rekonstrukció S D

4 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás4

5 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás5 S0S0 S M-1 S1S1 SmSm N -N n 0 r látótér detektor szalag

6 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás6 u y s x s x u sin u cos s cos y s sin u (x, y) S0S0 S M-1 S1S1 SmSm N -N n 0 r s

7 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás7  = 90 0 – (90 0 – (  +  )) =  +   +   – (  +  ) S0S0 S M-1 S1S1 SmSm N -N n 0 r  = n   = m  =  +  látótér detektor szalag s = r sin   a szomszédos detektorok látószöge a forrásból  a gentri elemi forgási szöge

8 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás8 S0S0 S M-1 S1S1 SmSm N n 0 r  = n   = m  =  +  látótér detektor szalag s = r sin   a szomszédos detektorok látószöge a forrásból  a gentri elemi forgási szöge Tehát az n. detektor a g(s, ) függvény értékét szolgáltatja az s = r sin(n  ), =  +  pontban Az így készült táblázatot szinogramnak nevezzük.

9 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás9 kollimátor kompenzátor rekonstruálandó terület S sugárforrás R referencia detektor D detektor x y A referencia detektor szerepe: D   (x) dx = ln (I S (t)) – ln (I D (t)) = S = ln (I S (t)) – ln (I R (t)) + ln (I R (t)) – ln (I D (t)) = = ln (I S (t) / I R (t)) – ln (I D (t) / I R (t)) = konstans – ln (I D (t) / I R (t))

10 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás10 A kompenzátor szerepe a mérendő értéktartomány csökkentése: D   (x) dx =  (  T (x) +  C (x) ) dx = S D D   T (x) dx +   C (x) dx S S  -tól függő gyári konstans

11 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás11 Tipikus CT szám skála lágy szövetek … … zsír izom máj vese szív agy vér tüdő vízlevegőkemény csont

12 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás12 Becquerel Uránsók láthatatlan sugárzást bocsátanak ki (1896). I. Curie és Joliot Mesterséges radioaktivitás (1934). utána spontán módon: Radioaktív bomlás során , , , pozitron, … sugárzás keletkezik. Bennünket most a  sugárzás érdekel. Hevesy György Radioaktív izotópos nyomjelzés (1913), ezért 1944-ben kémiai Nobel- díjjal tüntették ki.

13 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás13 Hevesy György ( )

14 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás14 Bomlástörvény N = N 0 e – t = N t / T 1/2, ahol T 1/2 = ln 2 / Felezési idő ultra rövid: – 50 perc rövid: 50 perc– nap közepes: 5-6 nap– nap hosszú: 70 nap– 99m Tc 141 KeV, felezési idő kb. 6 óra, 113m In 396 KeV, felezési idő kb. 100 perc. Fizikai – biológiai felezési idő. Lágy sugárzók: 0 – 150 KeV Közepes sugárzók: 150 – 450 KeV Kemény sugárzók: 450 – KeV

15 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás15 Generátor 99m Mo (lassan)  99m Tc (gyorsan)  0.9% -os Na Cl (fiziológiás sóoldat) ólom árnyékoló eluáló edény fiziológiás sóoldat + 99m Tc 99m Mo és 99m Tc

16 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás16  foton detektálása:  ködkamra (a legkorábbi),  Geiger-Müller féle számláló,  szcintilláció,  félvezető. Geiger-Müller féle számláló: légritka tartály, A és B között feszültség megszólalási plató proporcionális pont szakasz a feszültség: túl kicsi, optimális, túl nagy A B N U

17 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás17 A fotokatódból kilépő elektronok mindegyike átlagban 4 – 5 szekunder elektront vált ki a D 1 elektródából, amelyek hasonló hatást keltenek a D 2, majd … elektródákban. Az anódba az elsődlegesen kiváltott elektronok számának 10 5 – szorosa csapódik. Kb. ugyanakkora jel keletkezik minden foton hatására. A nukleáris medicinában szcintillációval összekapcsolva alkalmazzák. Fotoelektron sokszorozó (PhotoMultiplier Tube, PMT) fotokatód - + D 2 + D 1 + D 3 + D 4

18 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás18 Honnan jött a sugárzás?  két GM cső (koincidencia),  árnyékolás (kollimátor). A jel (impulzus) nagysága kb. arányos a PMT katódját ért fotonok számával, a  foton energiájával. DD csak a megfelelő méretű jeleket engedi át (energia szelekció). Szcintillációs detektor kollimátor PMT DD jel Alumínium lemez Szcintillációs kristály NaI (Tl) Árnyékolás (ólom) Differenciál Diszkriminátor

19 Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás19 Holtidő Ha két foton becsapódás nagyon gyorsan követi egymást, akkor a két jel összemosódik. Holtidő az a  idő, amennyi idő el kell teljen egy impulzus detektálása után, hogy újabb impulzus detektálható legyen. Teljes felvételi idő: T, Korrigált impulzus sebesség: N / (T-N*  ), Detektált impulzus szám: N, Korrigált impulzus szám: N * T / (T-N*  ), Teljes holtidő: N* τ detektált CPS y = x a korrekció kb % veszteségig elfogadható detektált CPS valódi CPS


Letölteni ppt "Máté: Orvosi képfeldolgozás3. előadás1 Radon transzformáció (J. Radon: 1917) g(s, ) –et rögzített mellett egy változós függvényként ábrázoltuk u y s x."

Hasonló előadás


Google Hirdetések