Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Optomechatronika II. Vékonyrétegek - bevonatok Dr. Kovács Gábor BME Mechatronika Optika és Gépészeti Informatika Tanszék

Hasonló előadás


Az előadások a következő témára: "Optomechatronika II. Vékonyrétegek - bevonatok Dr. Kovács Gábor BME Mechatronika Optika és Gépészeti Informatika Tanszék"— Előadás másolata:

1 Optomechatronika II. Vékonyrétegek - bevonatok Dr. Kovács Gábor BME Mechatronika Optika és Gépészeti Informatika Tanszék

2 Optikai bevonatok Optikai tulajdonságok módosítása Transzmisszió növelése, csökkentése Reflexió növelése, csökkentése Speciális transzmissziós/reflexiós karakterisztikák --- anyagában színezett szűrők Polarizációs tulajdonságok módosítása Diffúz reflexió, transzmisszió Szilárdság (karcállóság) növelése Környezeti hatások (nedvesség, savak) kivédése GyártástechnológiaGalvanizálás Diffúziós festés Porlasztás Vákuum gőzölés

3 Diffúz reflexiós tulajdonságok Lambert reflexiós felületek létrehozása Felületi struktúra Homogenitás A reflexió csökkentése DeSoto Black paint Akzo Nobel (CAT- A-LAC) Aeroglaze Z306 poliuretán bevonat Super black Vertical carbon nanotubes (R<0.045%) Maximális reflexió BaSO 4 por PTFE (Teflon) por Spectralon festék Reflexiós etalonok

4 Fémrétegek Fémes visszaverődés Kis behatolási mélység Nagy reflexió Komplex törésmutató n=n(1-i  )  :abszorpciós együttható Polarizációs hatások I be =I R +I T +I A a réteg vastagságával a reflexió nő, az áteresztés csökken Féligáteresztő tükrök %-os tükrök nyalábosztók

5 Nyalábosztók Egyszerű nyalábosztó Többszörös reflexiók Polarizációs hatások Nyalábosztó kocka Kiegyenlített optikai úthosszak Pontosabb gyártás és szerelés „Polka dot” nyalábosztók

6 Többsugaras interferencia Fabry-Pérot interferométer Két nagypontosságú sík felület Egymástól t távolságra, párhuzamosra állítva A felületeken nagy reflexiójú réteg található Tekintsük az első felületet elérő hullámfrontot: A beeső hullám amplitúdója E 0 A visszavert hullám amplitúdója  E 0 Az áteresztett hullám amplitúdója:  E 0 Az abszorpciót elhanyagoljuk:  2 +  2 =1 A beeső hullám többszörös visszaverődést szenved E0E0 E0E0 E1=E0E1=E0  E 0 E2=2E0E2=2E0 2E02E0 3E03E0 4E04E0 E3=4E0E3=4E0  2n-2  E 0 E n =    2n-2 E 0 t E0E0

7 Az egyes hullám komponensek fázisai Két egymás utáni komponens útkülönbsége:  =2l-p  =2l-p l = t / cos  l = t / cos  p = 2 d sin  =2(t tg  )sin   =2t cos   =2t cos  A fáziskülönbség:  = 2  = (2  ) 2t cos   = 2  = (2  ) 2t cos  Az eredő amplitúdó: E T =E 1 +E 2 +E 3 +…+E n = E T =  2 E 0 (1 +  2 e -i  +  4 e -i2  +…+  2n-2 e -i(n-1)  ) Az 1/(1-x) = 1+x+x 2 +… sorfejtéssel: E T =  2 E 0 / (1-  2 e -i  ) p E1=E0E1=E0  E 0 t l l  d

8 Az áteresztett intenzitás Az intenzitás az amplitúdó alapján: I T =(E T E T * )/2 =  4 E 0 2 /2/(1+   2 cos  ) Behelyettesítve: I 0 =E 0 2 /2 R=  2, T=  4 valamint R=1-T Az intenzitás: Az intenzitás a fázis (  ) függvényében (t=1,  =0°)

9 Vékonyrétegek „Vékony” réteg Vastagsága a fény hullámhossz nagyságrendjébe esik Határfelületei párhuzamosak (konstans vastagság) Hordozóra leválasztott egy vagy több különálló felület Alkalmazások Optikai vékonyrétegek Mikroelektronika (vezetők, szigetelők, diffúzós gátak, mágneses területek stb.) Speciális szenzorok Felületkikészítés (korrózióvédelem, szilárdság, kopásállóság)

10 Reflexió az optikai felületeken Egy dielektrikum felületén a visszaverődés a törésmutató különbség függvénye (merőleges beesés esetén): Az amplitúdóra:  =(n 0 -n 1 )/(n 0 +n 1 ) Az intenzitásra: R=  2 BK7 üveg esetén: n= R=4.2 % felületenként! Szilícium esetén: n=3.5 R=31 % felületenként! Alkalmazzuk a Fabry-Perot interferométernél alkalmazott technikát az áteresztés módosítására

11 Visszaverődés két felületen Két felület : Távolságuk: t A törésmutatók: n 0, n 1, n 2   =-(n 0 -n 1 )/(n 0 +n 1 )   =(n 1 -n 2 )/(n 1 +n 2 ) A fáziseltolódás d=(2  n 1 / ) 2 t cos  Az eredő amplitúdó: E T =E 1 +E 2 +E 3 +…+E n = E T =  1  2 E 0 (1+  1  2 e -i  +…+(  1  2 ) n-1 e -i(n-1)  ) Az 1/(1-x) = 1+x+x 2 +… sorfejtéssel: E T =  1  2 E 0 / (1-  1  2 e -i  ) E0E0 E1=E0E1=E0 E0E0 E2=E0E2=E0 t E0E0 E0E0 E2=E0E2=E0 E0E0

12 Az áteresztett intenzitás Az intenzitás az amplitúdó alapján: I T =(E T E T * )/2 Behelyettesítve: I 0 =E 0 2 /2 Az intenzitás: Ha nincs elnyelés A reflexióképesség R=1-T Ahol T= I T /I 0 Hogyan lehet 0 reflexiót elérni? Ha cos  = -1 R = (  1 +  2 ) 2 / (1+  1  2 ) 2

13 Negyedhullám rétegek A cos  akkor -1 ha n 1 t = /4 (negyed hullámhossznyi) Ekkor a teljes reflexió: A reflexió akkor 0: Ha n 1 =(n 0 n 2 ) 1/2 mértani közép! MgF 2 n=1.384

14 Sokrétegű bevonatok számítása A két felület analitikusan kezelhető, de mi van a többivel? Többszörös visszaverődés „Végtelen sorok végtelen sora” 1937 Rouard: mátrix módszer Rétegmátrix:

15 Sokrétegű bevonatok Manapság szinte tetszőleges spektrális karakterisztika megvalósítható Sokféle réteganyag Széles törésmutató választék Optimalizációs programok Akár különböző réteg Fejlett rétegezési technikák Technológiai korlátok A törésmutatók nem állandók A számítások csak egy beesési szögre igazak Az anyagok száma véges (csak bizonyos törésmutatók léteznek) A rétegvastagság mérési bizonytalansága Rétegtapadási problémák Időigényes, drága folyamat

16 Vékonyréteg szűrők Sávszűrők FWHM nm T>95% Alul / felül áteresztő szűrők Blokkolási tartomány T<0.01% Különböző technológiák kombinációja Interferenciaszűrő 1 v. 2 oldalas Fémréteg Anyagában színezett üveg v. kristály

17 Vékonyréteg technológiák Tisztítás Por zsiradék mentesítés Ultrahangos tisztítás Kémiai oldószeres tisztítás Környezetterhelés Kémiai módszerek Ezüstözés, fém oxidok Molecular Beam Epitaxy Chemical Vapor Deposition Fizikai rétegleválasztás Vákuumpárologtatás A leggyakoribb módszer Precíz, ellenőrzött rétegfelvitel Porlasztás Kiváló réteg stabilitás Gyengébb ismétlőképességLépései: Forrásanyag gőzfázisba hozása Szabad részecskék transzportja a hordozóig Részecskék lecsapódása a hordozóra

18 Vékonyréteg gőzölés Alacsony nyomású vákuum: p<10 -5 torr Nagy szabad úthosszú részecskék Mechanikus és diffúziós pumpák A forrást felfűtik, míg elpárolog Al, Ag, Au, SiO, SiO 2, MgF 2, Al 2 O 3, TiO 3, ZnSe, stb. Csónakban, elektromos fűtés Elektronnyalábbal Kis energiájú részecskék A lerakódás egyenletessége a távolságtól és a forrás geometriától függ Bolygóműves mozgatások Rétegvastagság mérés optikailag, vagy rezgő kvarccal

19 Ion porlasztás Kisebb vákuum Rövidebb szabad úthossz Gázplazmát hozunk létre melyből az ionok a forrásba csapódnak Az így erodált forrásból atomok, ionok lépnek ki és a hordozóra rakódnak Az egyenletes anyagáram fenntartása a részecskék energiájának és impulzusának kézbentartásával Rádiófrekvenciás vagy magnetronos porlasztás

20 Vákuum technológiák Vákuumgőzölés Nagy vákuum, nagy szabad úthossz, kevés ütközés Kis energiájú részecskék, gyengébb tapadás a hordozón Kevés abszorbeált gáz Nagyobb szemcseméret, kevés kristályosodási irány Egyenletesebb, pontosabb rétegvastagság Porlasztás Kisebb vákuum, kis szabad úthossz, sok ütközés Nagy energiájú részecskék, jobb tapadás Sok abszorbeált gáz Kisebb szemcseméret, sok kristályosodási irány Rosszabb réteg jellemzők, gyengébb ismételhetőség


Letölteni ppt "Optomechatronika II. Vékonyrétegek - bevonatok Dr. Kovács Gábor BME Mechatronika Optika és Gépészeti Informatika Tanszék"

Hasonló előadás


Google Hirdetések