Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

Az előadás letöltése folymat van. Kérjük, várjon

 Farkas György : Méréstechnika ÁLTALÁNOS ALAPVETŐ RENDSZER MÉRÉSEK A speciális rendszertechnikai méréseket a szaktárgyakban tanítják.

Hasonló előadás


Az előadások a következő témára: " Farkas György : Méréstechnika ÁLTALÁNOS ALAPVETŐ RENDSZER MÉRÉSEK A speciális rendszertechnikai méréseket a szaktárgyakban tanítják."— Előadás másolata:

1  Farkas György : Méréstechnika ÁLTALÁNOS ALAPVETŐ RENDSZER MÉRÉSEK A speciális rendszertechnikai méréseket a szaktárgyakban tanítják

2 RENDSZER-JELLEMZŐK NÉGYPÓLUS PARAMÉTEREK MÉRÉSE Be- és kimeneti ellenállás mérése Amplitúdó és fázis frekvenciafüggése Linearitás, kivezérlés vizsgálata Zajtényező mérés Harmonikus és intermodulációs torzítás Impulzustechnikai jellemzők  Farkas György : Méréstechnika

3 Be- és kimeneti ellenállás  Farkas György : Méréstechnika Helyettesítő modell R in R out

4 Bemeneti ellenállás mérése  Farkas György : Méréstechnika R in R U 2 = U 1 / 2 R in =R U1U1

5 Elv és gyakorlat Alapelv: R out = U üresjárási / I rövidzárási de a rövidre zárás károsodást okozna! Módszer: R out = (U üresjárási - U terhelt ) / I terhelő viszont a terhelő áram is korlátozott! Célszerű, ha I terhelő = I maximális megengedhető mert egyébként nagy lesz a mérési hiba  Farkas György : Méréstechnika Kimeneti ellenállás mérése

6  Farkas György : Méréstechnika R out ha U 2 = U 1 / 2 R out = R R I out = U 2 /RI out < I Max ???

7 (DC PS) R out =? I out = 0, U out = 5V I’ out = 1 A, U’ out = 4,95V R out = 50 mV/ 1A = 50 m  A feszültségmérésben 0,5% hiba itt az R out -ban 50% hibát okoz!  Farkas György : Méréstechnika Példa a kimeneti ellenállás mérésre HIBASZÁMÍTÁS !!!

8 Torzítás mérés

9 Általában U out (t) = a U in (t -  t)  Lineáris torzítás: a(  ),  (  ) és  t(  )  Nemlineáris torzítás: a (U in ) Ekkor, ha U in (t)= U 0 sin (  0 t)  U out (t) =  U n sin (n  0 t) n=1  Farkas György : Méréstechnika TORZÍTÁS DUT U out (t) U in (t)

10 U out (t) = a U in (t -  t) Általában a = f a (  )  t = f t (  ) Illetve harmonikus esetben  = f  (  )  Farkas György : Méréstechnika Lineáris torzítás DUT U out (t) U in (t)

11 Frekvencia karakterisztika pontonkénti felvétele OSZC DUT Farkas György : Méréstechnika GEN.  változó U 1 állandó U1U1 U2U2 a = U 2 / U 1 = k U 2

12 Frekvencia karakterisztika automatizált felvétele OSZC VEZÉRLÉS A frekvencia aktuális értékére vonatkozó referencia SWEEPG. EIR DUT Analizátor vagy oszcillosz- kóp Farkas György : Méréstechnika

13 Sweep generátor diszkrét frekvencia lépésekkel (step) OSZC VCO LÉPCSŐJEL GENERÁTOR EIR DUT A/D Regisztráló egység Farkas György : Méréstechnika A frekvencia aktuális értékére vonatkozó adat

14 Tv mérés diszkrét frekvencia lépésekkel OSZC TV adás LÉPCSŐJEL GENERÁTOR DUT = TV vevő Oszcilloszkóp sorszelektorral Farkas György : Méréstechnika A frekvenciák: 0,5 – 1 – 2 – 4 – 4,8 – 5,8 MHz A 18. sorban

15 Sweep generátor folytonos végigsöpréssel (ramp) FM OSZC FŰRÉSZOG GENERÁTOR Visszafutás közben (a frekvencia csökkenése alatt) a kimenő feszültség nulla. [U(t)=0] X U = k  Y EIR DUT Farkas György : Méréstechnika X U(t)U’(t) U”(t) A frekvenciával arányos feszültség

16 Sweep generátor folytonos végigsöpréssel (ramp) Farkas György : Méréstechnika U(t) U’(t) U”(t)

17 Fénymodulációs marker és „lovas” marker Farkas György : Méréstechnika

18 SWEEP-SEBESSÉG Ha a sweeppelt áramkörben rezgőkör van, ami rezonálhat, a keletkező tranziensek torzítják az ábrát. (Belengéskor kisebb, lecsengéskor nagyobb lesz a kimeneti feszültség.) Az átviteli görbe kiszélesedhet, eltolódhat. Farkas György : Méréstechnika A rezgőkör „lecsengési” időállandója:  = k / B itt k  1/  A sávszélesség: B = f / Q

19 SWEEP-SEBESSÉG Farkas György : Méréstechnika Az átfutás ideje a sávszélességen : T B = T S B / (f f - f a ) Legyen T B >>  Mivel B = f / Q és  = k / B T S / (f f - f a ) >> k Q 2 / f 2 f f t B TBTB TSTS fafa f U

20 Fázismérés

21 Fázis karakterisztika pontonkénti felvétele OSZC DUT Farkas György : Méréstechnika GEN.  változó Lissa’jous módszer Az oszcilloszkóp X és Y erősítőjének van saját fázistolása és ezek eltérőek lehetnek ! Y X

22 Fázis karakterisztika pontonkénti felvétele OSZC DUT Farkas György : Méréstechnika GEN.  változó Kétcsatornás módszer A két csatorna fázistolásának frekvencia függvénye megegyező kell legyen! Y1Y1 Y2Y2

23 Fázis karakterisztika pontonkénti felvétele OSZC DUT Farkas György : Méréstechnika GEN.  változó Kiegyenlítéses módszer  Y1Y1 Y2Y2 A hiteles fázistolóról olvassuk le a fázisszöget

24 A fázistoló megvalósítása Farkas György : Méréstechnika Szimmetrikus UDUD UCUC U0U0 URUR URUR U0U0 UCUC 90 0

25 A fázistoló megvalósítása Farkas György : Méréstechnika Szimmetrikus UDUD UCUC U0U0 URUR URUR U0U0 UCUC 90 0 Az Û R és az Û c vektorok közötti szög minden esetben 90 0, ezért közös pontjuk egy Thales körön van.

26 A fázistoló megvalósítása Farkas György : Méréstechnika Az Û R és az Û c vektorok közötti szög minden esetben 90 0, ezért közös pontjuk egy Thales körön van. ÛDÛD ÛDÛD ÛDÛD A kör középpontjától a körig a sugár, tehát azonos hosszúságú vektor az Û D mutat.

27 A fázistoló megvalósítása Farkas György : Méréstechnika 90 0 Az Û R és az Û c vektorok nagyságától függően az Û D vektor az Û 0 vektorral különböző szöget zár be. U R és/vagy U C megváltoztatásával (elvileg 0 0 – tól –ig) változtatható az Û D és az Û 0 közötti szög. Û 0 / 2 ÛDÛD ÛDÛD ÛDÛD

28 A fázistoló megvalósítása Farkas György : Méréstechnika Szimmetrikus UDUD UCUC U0U0 URUR UDUD U0U0 UDUD 90 0 Az U R értéke módosítható R megváltoztatásával, és így az Û D és Û 0 vektorok közötti szöget szabályozni lehet. R

29 Impulzus mérések

30 IMPULZUS JELLEMZŐK © Farkas György : Méréstechnika IMP. GEN. DUT Y Trigger

31 IMPULZUS JELLEMZŐK © Farkas György : Méréstechnika 100% Túllövés  % % Tetőesés  % %

32 IMPULZUS JELLEMZŐK © Farkas György : Méréstechnika 50% Késleltetési idő TITI TDTD Impulzus-szélesség Trigger

33 IMPULZUS JELLEMZŐK © Farkas György : Méréstechnika 10% 90% Fel és –lefutási idő TfTf TlTl

34 A felfutási idő és a sávszélesség kapcsolata © Farkas György : Méréstechnika TfTf t1t1 t2t2 Ha az időfüggvény exponenciális: U(t) = U 0 (1- e –t/  ) U 1 = 10% U 2 = 90% t 1 /  = ln (1/0,9)  0,1 t 2 /  = ln (1/0,1)  2,3 T f = t 2 – t 1  2,2  Ha a sávszélesség: B  1 / ( 2   ) T f [s]  2,2/ 2  B = 0,35 / B [Hz]

35 Felfutási idő mérése oszcilloszkóppal Mivel az oszcilloszkóp nem végtelen nagy sávszélességű, a saját felfutási ideje: T fo > 0 végtelenül meredek bemeneti jelnél. A mért felfutási idő ezért nagyobb a valódinál: T fm > T fv Közelítés: T 2 fm  T 2 fv + T 2 fo ahol T fo  0,35 / B o © Farkas György : Méréstechnika

36 Szélessávú erősítő vizsgálata négyszögjellel © Farkas György : Méréstechnika U in (t) T= 1/f U out (t) ha f a > fha f f < f T


Letölteni ppt " Farkas György : Méréstechnika ÁLTALÁNOS ALAPVETŐ RENDSZER MÉRÉSEK A speciális rendszertechnikai méréseket a szaktárgyakban tanítják."

Hasonló előadás


Google Hirdetések